1) non conservative system
非守恒系统
2) conservative system
守恒系统，保守系统
3) hyperbolic system of conservation laws
双曲守恒律系统
1.
Delta shock waves for a class of decoupled hyperbolic system of conservation laws;
一类解耦双曲守恒律系统的狄拉克激波
2.
The generalized Riemann problem for a class of decoupled nonlinear hyperbolic system of conservation laws is studied.
研究一类解耦非线性双曲守恒律系统的广义黎曼问题。
4) non-conservative systems
非保守系统
1.
Principle and application of generalized quasi-complementary energy to elastic structures of non-conservative systems;
弹性结构非保守系统的广义拟余能原理及其应用
5) nonconservative systems
非保守系统
1.
For nonconservative systems, the cycle integrals of Lagranges equations which represent the theorems of generalized impulse are deduced, and the calculation methods of generalized impulse are also given, so that a new way of application is provided for Lagranges equations.
给出了非保守系统Ｌａｇｒａｎｇｅ方程的循环积分形式，同时指出其代表了广义冲量定理，并给出了广义冲量的计算方法，从而为Ｌａｇｒａｎｇｅ方程提供了新的应用途径。
6) non-conservative system
非保守系统
1.
Form invariance and non-Noether conserved quantity of generalized Raitzin s canonical equations of non-conservative system;
非保守系统广义Raitzin正则方程的形式不变性与非Noether守恒量
2.
Generalized quasi-variational principles with two kinds of variables in generalized non-conservative systems
广义非保守系统两类变量广义拟变分原理
3.
There is a typical non-conservative system called accompanying force system, in which the force changes with the deformati.
非保守系统是指载荷在使物体发生位移和变形的过程中，其输入功与路径有关的系统。
补充资料：双曲守恒律的间断解
当考察连续介质的运动时，常常导出一阶拟线性双曲型方程组。例如，描述一维理想气体运动的守恒律组：
式中ρ、u、p、e、t、x分别表示密度、速度、压强、内能、时间和空间坐标。对多方气体有状态方程e=p/(r-1)ρ，r>1为绝热指数（常数）。这类方程组的解中,一般要出现间断，解在间断线两旁的左、右极限要满足一定的关系。这些关系反映了力学中的冲击波现象。
（G.F.）B.黎曼1860年提出了一类最典型的含有间断的初值问题，即当t=0时在x=0处初值具有一个任意的间断，而在x>（或<）0时初值分别为常量。这样的问题称为黎曼问题。人们很早就研究了上述守恒律方程组的黎曼问题，它的解由向前或向后运动的冲击波、向前或向后运动的中心疏散波以及接触间断所组成。这些波统称为初等波。
初等波的相互作用也得到了研究。例如，两个反方向运动的冲击波相碰后会互相离去，且在它们中间还将出现一个接触间断。两个同方向运动的冲击波相追总会追上，追上后除合并为一个该方向运动的冲击波外，还将立即产生一个接触间断和一个向反方向运动的冲击波或中心疏散波。在高维的情形还必须注意马赫反射的影响等。
一般的拟线性双曲组为ut+??(u)x＝0，其中u＝(u1,u2,...,un),??＝(??1,??2,...,??n)，矩阵(u)有n个相异的实特征根。
理想气体可以认为是实际气体当粘性趋于零时的极限情况。用这种观点来处理拟线性双曲组就建立了所谓"粘性消失法"。E.霍普夫最早用此法严格论证了单个拟线性方程式初值问题解的大范围存在性(1950)，以此法为背景，人们还提出了各种差分格式。此外，还有J.冯·诺伊曼等人提出的人工粘性法等等，都是在实际应用中求数值解的常用方法。除气体力学外，间断解理论在弹塑性力学、爆震、燃烧等方面都有重要应用。
高维拟线性双曲型方程组的间断解问题，在应用上极为重要，但对它们的研究还刚刚在开始。
式中ρ、u、p、e、t、x分别表示密度、速度、压强、内能、时间和空间坐标。对多方气体有状态方程e=p/(r-1)ρ，r>1为绝热指数（常数）。这类方程组的解中,一般要出现间断，解在间断线两旁的左、右极限要满足一定的关系。这些关系反映了力学中的冲击波现象。
（G.F.）B.黎曼1860年提出了一类最典型的含有间断的初值问题，即当t=0时在x=0处初值具有一个任意的间断，而在x>（或<）0时初值分别为常量。这样的问题称为黎曼问题。人们很早就研究了上述守恒律方程组的黎曼问题，它的解由向前或向后运动的冲击波、向前或向后运动的中心疏散波以及接触间断所组成。这些波统称为初等波。
初等波的相互作用也得到了研究。例如，两个反方向运动的冲击波相碰后会互相离去，且在它们中间还将出现一个接触间断。两个同方向运动的冲击波相追总会追上，追上后除合并为一个该方向运动的冲击波外，还将立即产生一个接触间断和一个向反方向运动的冲击波或中心疏散波。在高维的情形还必须注意马赫反射的影响等。
一般的拟线性双曲组为ut+??(u)x＝0，其中u＝(u1,u2,...,un),??＝(??1,??2,...,??n)，矩阵(u)有n个相异的实特征根。
理想气体可以认为是实际气体当粘性趋于零时的极限情况。用这种观点来处理拟线性双曲组就建立了所谓"粘性消失法"。E.霍普夫最早用此法严格论证了单个拟线性方程式初值问题解的大范围存在性(1950)，以此法为背景，人们还提出了各种差分格式。此外，还有J.冯·诺伊曼等人提出的人工粘性法等等，都是在实际应用中求数值解的常用方法。除气体力学外，间断解理论在弹塑性力学、爆震、燃烧等方面都有重要应用。
高维拟线性双曲型方程组的间断解问题，在应用上极为重要，但对它们的研究还刚刚在开始。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条