1) quasi viscous flow
半粘性流动
2) quasi-viscous fluid
半粘性流体
3) viscous flow
粘性流动
1.
viscous flow of the amorphous layer on wafer surface,was proposed.
通过分析单个微纳米磨粒滑动接触的分子动力学模拟的研究结果,提出了在典型的机械化学抛光(CMP)过程中芯片表面材料的去除应为表面非晶层物质粘性流动所致的新观点。
2.
First, the kinetic BGK method is narrated in detail in this paper, then the viscous flows around the cylinder are numerically simulated using this method with slip boundary or no-slip boundary on the wall surface with Mach number at 1.
96绕圆柱的二维粘性流动,研究了滑移边界条件和无滑移边界条件对圆柱阻力的影响,通过与实验结果[5]进行比较,验证了文献[1]关于由连续流到自由分子流的这种流动模型的划分。
3.
Presented a multi-block incompressible viscous flow solver for the numerical simulation of the ship maneuvering flows and calculation of the hydrodynamic forces.
介绍了基于求解雷诺平均纳维-斯托克斯(RANS)方程的分区网格船舶操纵粘性流求解器,以及应用该求解器计算船舶操纵相关的粘性流动与水动力的研究工作。
4) viscoelastic flow
粘弹性流动
1.
The numerical simulation of viscoelastic flow at high values of the Weissenberg number is a difficult problem in rheology.
高Ｗｉ数下粘弹性流动的数值模拟一直是一个比较困难的研究领域，这主要是因为控制方程类型向双曲型转变，常规Ｇａｌｅｒｋｉｎ有限元不适用于离散双曲型问题，计算结果产生失真振荡。
5) viscoplastic flow
粘塑性流动
1.
Based on Navier-Stokes equation,a theoretical analysis of the effect of the applied magnetic field on the viscoplastic flow in the gap between two cylinders is presented.
基于Navier-Stokes方程,分析了外加磁场对在两圆筒间隙间的磁流变液粘塑性流动的影响,得到了速度和流量表达式,为圆筒式磁流变器件的设计提供了理论依据。
6) invicid flow
非粘性流动
补充资料：无粘性不可压缩流体动力学
流体动力学中主要研究无粘性不可压缩流体在绕过物体时的流动和管内流动规律的一个分支，又称经典流体动力学。这一学科分支的任务是求解流场中的速度、压力分布和物体受力。它忽略了真实流体的粘性和压缩性，也不考虑表面张力，从而大大简化了复杂的流体动力学问题，故常作为近似处理许多工程问题的依据。
速度势方程 许多无粘性不可压缩流体的流动，如来流均匀或流体从静止开始的流动，均为无旋流动。无旋流动时存在速度势嗞，相应的速度势方程为:
式中为拉普拉斯算子,在直角坐标系中
。利用这一方程和给出的边界条件就可解出嗞；再由
可得到流场速度分布，u、v、w 分别为x、y、z方向的速度分量。
柯西积分 欧拉方程在重力场中无旋流动条件下的线积分。它可叙述为：同一时刻流场中任意两点上的值相等。p为压力，为密度，v为速度模，g为重力加速度，z为距参考水平面的高度。利用柯西积分可确定流场中的压力分布；由此再沿物面积分可得到流体作用于物面的合力。
流函数 不可压缩流体平面流动时存在流函数，其)定义为:。u、v为速度分量。流函数有以下性质：①等线是流线；②任意两条等线构成一个流管（见流体运动学），其值之差就是该流管中单位宽度通过的体积流量；③无旋流动时等 嗞线与等线正交。
流动网络图 流场中等 嗞线与等线组成的正交网络（见图）。由流动网络图可看出流动图案即流谱，并能估算流场中各点速度的大小和方向。对于平面流动相邻两条流线构成的小流管中单位宽度,通过的体积流量为△=1－2；等嗞线被割截的弧长Δn 就是该流管单位宽度的截面积，于是该流管各截面上的平均流速该流管中心线沿流动的方向即为速度方向。
升力 绕流物体受到的与来流方向相垂直的力。对于无粘性不可压平面无旋定常流动，流线型物体（如叶片）所受到的升力L=vΓ。这个公式称为库塔-儒科夫斯基升力定理。式中为密度；vΓ为来流速度；Γ为速度环量,它是速度v沿包围物体的封闭曲线l的线积分,即。
参考书目
V. L. Streeter, Fluid Mechanics, 5th ed.,McGraw-Hill,New York,1971.
速度势方程 许多无粘性不可压缩流体的流动，如来流均匀或流体从静止开始的流动，均为无旋流动。无旋流动时存在速度势嗞，相应的速度势方程为:
式中为拉普拉斯算子,在直角坐标系中
。利用这一方程和给出的边界条件就可解出嗞；再由
可得到流场速度分布，u、v、w 分别为x、y、z方向的速度分量。
柯西积分 欧拉方程在重力场中无旋流动条件下的线积分。它可叙述为：同一时刻流场中任意两点上的值相等。p为压力，为密度，v为速度模，g为重力加速度，z为距参考水平面的高度。利用柯西积分可确定流场中的压力分布；由此再沿物面积分可得到流体作用于物面的合力。
流函数 不可压缩流体平面流动时存在流函数，其)定义为:。u、v为速度分量。流函数有以下性质：①等线是流线；②任意两条等线构成一个流管（见流体运动学），其值之差就是该流管中单位宽度通过的体积流量；③无旋流动时等 嗞线与等线正交。
流动网络图 流场中等 嗞线与等线组成的正交网络（见图）。由流动网络图可看出流动图案即流谱，并能估算流场中各点速度的大小和方向。对于平面流动相邻两条流线构成的小流管中单位宽度,通过的体积流量为△=1－2；等嗞线被割截的弧长Δn 就是该流管单位宽度的截面积，于是该流管各截面上的平均流速该流管中心线沿流动的方向即为速度方向。
升力 绕流物体受到的与来流方向相垂直的力。对于无粘性不可压平面无旋定常流动，流线型物体（如叶片）所受到的升力L=vΓ。这个公式称为库塔-儒科夫斯基升力定理。式中为密度；vΓ为来流速度；Γ为速度环量,它是速度v沿包围物体的封闭曲线l的线积分,即。
参考书目
V. L. Streeter, Fluid Mechanics, 5th ed.,McGraw-Hill,New York,1971.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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