1) radar signature
雷达标记
2) radar target
雷达目标
1.
Study on extracting the features of radar target waveform using wavelets transform;
子波变换用于雷达目标回波特征提取的研究
2.
A novel scheme for global scattering center modeling of radar targets;
雷达目标全角度散射中心建模新方法
3.
General proof of observation distance independence of the far-zone angular glint of radar targets;
雷达目标远区角闪烁线偏差与观察距离无关的一般性证明
3) radar plotting
雷达标绘
1.
Through the analysis of the errors of plotting by radar,the paper presents the efficient way to enhance the precision of radar plotting.
文中通过对雷达标绘误差的分析 ,寻找提高雷达标绘精度的绘算方
2.
Through discussing the limitation of radar plotting used in ARPA and technological characters of AIS information, this article brings forward automatic radar plotting realized in AIS, and also gives the method how to program in the computer.
通过阐述ARPA与雷达标绘的局限性以及AIS信息的技术特征,提出在AIS中实现自动雷达标绘,并给出在计算机上进行编程的方法。
4) radar targets
雷达目标
1.
The wavelet shapes are adaptively computed to minimize an energy function for a specific application of radar targets.
根据毫米波频率步进雷达目标一维距离像所给出的信息 ,将所提出的小波神经网络用于 3种实际雷达目标的识别。
2.
Scattering center model describes the scattering characteristic of radar targets in optical region.
散射中心模型是描述光学区雷达目标电磁散射特性的重要工具。
5) radar coordination
雷达坐标
1.
In accordance with the methods of fractal theory the parameters of power load series, such as fractal dimension and dilatation coefficient, are calculated in radar coordination.
以分形理论为依据 ,在雷达坐标中对电力系统负荷序列的分形维数、膨胀系数等参数进行了计算。
6) target radar
靶标雷达
1.
With this formula,the side lobe fluctuation property of the phased array target radar can be realistically simulated.
提出一种修正的配相公式,可以在只调节配相值而不改变每个阵元辐射强度的前提下形成多波束,从而实现丰富的天线波瓣形状,逼真的模拟相控阵靶标雷达天线副瓣的辐射起伏特性。
2.
A novel simulation technique of phased array target radar is introduced.
提出一种模拟相控阵靶标雷达的新方法。
补充资料：雷达目标截面积
目标向雷达接收天线方向散射电磁波能力的量度。它是一个等效的面积，当这个面积所截获的雷达照射能量各向同性地向周围散射时，在单位立体角内的散射功率，恰好等于目标向接收天线方向单位立体角内散射的功率。雷达目标截面积具有面积的量纲，常用单位是平方米或平方波长。用σ 表示雷达目标截面积, 则可写为
这是雷达目标截面积的实验定义式。σ 是雷达基本方程中的一个因子。已知发射功率Pt，发射和接收天线增益G，波长λ，目标到雷达的距离R,则雷达接收天线截获的功率为
若测出接收功率Pr，则雷达目标截面积的公式为
这是实验测定雷达目标截面积的基本公式。雷达目标截面积的理论定义式为
式中Ei为雷达在目标处的照射场强;Er为目标在接收天线处的散射场强。因为雷达发射球面波，只有在满足远场条件（概略地说即当目标距离足够远时）目标在接收天线处的散射波才近似地表示为平面波。雷达目标截面积的这一定义与距离无关。一个具体目标的雷达截面积与目标本身的几何尺寸和形状、材料、目标视角、雷达工作频率及雷达发射和接收天线的极化有关。当其他条件不变时，目标尺寸越大，雷达截面积也越大。对于一定的雷达频率和固定的视角，目标的雷达截面积决定于极化。在远场和线性散射条件下，雷达目标截面积与极化的关系可表示为矩阵，称为雷达目标的散射矩阵。
在理论上，把物体的边界条件代入麦克斯韦方程即可计算出雷达目标截面积，但仅在物体具有简单的几何形状的情况下才能得出精确解。例如，良好导电的球体，其雷达目标截面积与观察方向无关,对极化也不敏感,但与波长有密切关系（图1）。当球的周长小于波长时，雷达目标截面积与波长的四次方成反比。这是尺寸比波长小得多的任何物体所具有的散射特性。这一区域称为瑞利区。当波长小于球体周长的十分之一时，球体的雷达截面积与波长无关，且恰等于球体的光学截面积πr2（r 为半径）。这一区域称为光学区。两者之间的区域(1<2πr/λ<10)称为谐振区或玛依区。
获得复杂形状物体的雷达截面积的常用方法之一，是测量来自目标本身和雷达截面积为已知的物体的回波功率。进行这种测量时须对雷达接收机进行仔细的校准和标度，还须控制实验环境，避免背景散射等因素对测量精度的影响。图2为一架中等大小的老式双引擎轰炸机在10厘米波长上的雷达截面积与方向角的函数关系。图中表明，复杂目标的雷达截面积随方向角而急剧变化。复杂目标的雷达截面积也可以在保持远场条件（R≥2D2/λ，D为试验模型的最大尺寸）下，用缩小的模型和同样比例的波长在室内进行测量。
对于复杂目标，在雷达工作条件下目标方向角是不稳定的，因此应把雷达目标截面积看作为随机量，并用概率密度和相关函数表示（见雷达目标噪声）。通常所说的雷达目标截面积指的是统计期望值。
这是雷达目标截面积的实验定义式。σ 是雷达基本方程中的一个因子。已知发射功率Pt，发射和接收天线增益G，波长λ，目标到雷达的距离R,则雷达接收天线截获的功率为
若测出接收功率Pr，则雷达目标截面积的公式为
这是实验测定雷达目标截面积的基本公式。雷达目标截面积的理论定义式为
式中Ei为雷达在目标处的照射场强;Er为目标在接收天线处的散射场强。因为雷达发射球面波，只有在满足远场条件（概略地说即当目标距离足够远时）目标在接收天线处的散射波才近似地表示为平面波。雷达目标截面积的这一定义与距离无关。一个具体目标的雷达截面积与目标本身的几何尺寸和形状、材料、目标视角、雷达工作频率及雷达发射和接收天线的极化有关。当其他条件不变时，目标尺寸越大，雷达截面积也越大。对于一定的雷达频率和固定的视角，目标的雷达截面积决定于极化。在远场和线性散射条件下，雷达目标截面积与极化的关系可表示为矩阵，称为雷达目标的散射矩阵。
在理论上，把物体的边界条件代入麦克斯韦方程即可计算出雷达目标截面积，但仅在物体具有简单的几何形状的情况下才能得出精确解。例如，良好导电的球体，其雷达目标截面积与观察方向无关,对极化也不敏感,但与波长有密切关系（图1）。当球的周长小于波长时，雷达目标截面积与波长的四次方成反比。这是尺寸比波长小得多的任何物体所具有的散射特性。这一区域称为瑞利区。当波长小于球体周长的十分之一时，球体的雷达截面积与波长无关，且恰等于球体的光学截面积πr2（r 为半径）。这一区域称为光学区。两者之间的区域(1<2πr/λ<10)称为谐振区或玛依区。
获得复杂形状物体的雷达截面积的常用方法之一，是测量来自目标本身和雷达截面积为已知的物体的回波功率。进行这种测量时须对雷达接收机进行仔细的校准和标度，还须控制实验环境，避免背景散射等因素对测量精度的影响。图2为一架中等大小的老式双引擎轰炸机在10厘米波长上的雷达截面积与方向角的函数关系。图中表明，复杂目标的雷达截面积随方向角而急剧变化。复杂目标的雷达截面积也可以在保持远场条件（R≥2D2/λ，D为试验模型的最大尺寸）下，用缩小的模型和同样比例的波长在室内进行测量。
对于复杂目标，在雷达工作条件下目标方向角是不稳定的，因此应把雷达目标截面积看作为随机量，并用概率密度和相关函数表示（见雷达目标噪声）。通常所说的雷达目标截面积指的是统计期望值。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条