1) aerodynamic stability
空气动力稳定性<火>
2) aerodynamic stability
空气动力稳定性
1.
Influence of some factors on the aerodynamic stability of long-span suspension bridges;
大跨径悬索桥空气动力稳定性的影响因素研究
2.
Numerical investigations on the aerodynamic stability of the two bridges are .
为了探讨CFRP索在缆索承重桥梁中应用的可能性,以缆索等轴向刚度为原则,基于润扬长江大桥和1400 m主跨斜拉桥设计方案,分别拟定了同跨径应用CFRP索的悬索桥和斜拉桥,并运用三维非线性空气动力稳定性分析方法进行了抗风稳定性分析。
3.
To gain understanding of the applicability of carbon fiber reinforced polymer(CFRP) cable in long-span suspension bridges,a 1490 m suspension bridge using CFRP cables is established,in which the cable s section is determined by the equivalent axial stiffness,the dynamic behavior,the aerostatic and aerodynamic stability of the bridge are analyzed by 3D non-linear computation theory.
为了探讨碳纤维复合材料缆索在大跨度悬索桥中应用的可能性,以主缆等轴向刚度为原则,拟定了一座主跨为1 490 m的碳纤维复合材料主缆悬索桥,并运用三维非线性计算理论进行了动力特性、静风和空气动力稳定性的分析。
3) aerodynamic instability
空气动力不稳定性
4) aerostatic stability
空气静力稳定性
1.
The analysis for the aerostatic stability of the long-span concrete-filled steel-tube arch bridge with an increment iteration approach is presented.
同时考虑静风荷载非线性和结构几何非线性的影响,运用增量迭代法分析了大跨度钢管混凝土拱桥成桥状态下的非线性空气静力稳定性,编制了相应的计算程序,并结合一座主跨为368m的钢管砼拱桥———茅草街大桥进行了计算,讨论了风荷载的非线性、风力的初始攻角、矢跨比、横撑设置等参数对大跨度钢管混凝土拱桥侧向稳定性的影响。
2.
Owing to neglect of uncertainty of structural parameters,conventional method for analyzing aerostatic stability of suspension bridges can not meet requirment of engineering design.
传统悬索桥空气静力稳定性分析方法 ,由于忽略了结构参数的不确定性而不能满足实际工程设计需要。
3.
Based on the method mentioned above, a nonlinear aerostatic stability analysis programme is developed.
最后 ,以一座主跨 10 0 0米的斜拉桥为例 ,分析了结构几何非线性、材料非线性和静风荷载非线性对大跨径桥梁空气静力稳定性的影响。
6) airforce
[英]['eəfɔ:s] [美]['ɛrfɔrs]
空气动力<火>
补充资料：大气动力不稳定性
大气的各种运动状态，可以看成是基本气流和各种不同尺度的扰动（波动）叠加的结果。叠加在纬向的带状基本气流(ū )上的扰动，有三种可能的变化：①随时间而增强（发展），按气象界的习惯，称为不稳定；②基本上保持原有的强度，即所谓稳定或中性；③随时间而衰减，即所谓阻尼。通常，称波的不稳定性为动力不稳定。扰动发展，必须供给能量，根据能源的不同，可将动力不稳定区分为正压不稳定和斜压不稳定两种。
正压不稳定 若视大气为正压大气，则基本气流只能有水平切变。假定基本气流(ū )主要在南北方向有切变，即ū =ū (у)，在一定的条件下，这样具有南北切变的纬向气流中扰动可能是不稳定的。因为正压大气不能释放全势能，所以，引起扰动不稳定发展的能量，只能来自其平均动能（见大气能量）。具有这一特征的扰动的不稳定发展，称为正压不稳定。郭晓岚(1949)最早研究了行星波（即长波）的正压不稳定，得到了正压不稳定的必要条件：在流场内至少有一点满足
其中β为罗斯比参数(见大气波动)。这一条件表明，只有在基本气流的流场中绝对涡度（见大气动力方程）有极大值或极小值时，扰动才有可能发展。
斜压不稳定 在斜压大气中，引起动力不稳定的能量,主要来自基本气流的全势能,在扰动发展过程中全势能将转换成扰动的动能。这种扰动的不稳定发展，称为斜压不稳定。最早注意到斜压大气中行星波的动力不稳定的，是中国气象学家赵九章。后来美国科学家J.G.查尼和气象学家E.T.伊迪对斜压不稳定进行了深入的研究，提出了比较符合实际大气情况的斜压不稳定理论。他们的理论结果表明，当行星波的波长大于临界波长时，波动将是不稳定的，而临界波长随着静力稳定程度（见大气静力稳定度）的增加而增加，在中纬度对流层的典型条件下，临界波长约为3000公里。此外，波动的增长率和大气的斜压性有关，斜压性愈强波动增强得愈快。
行星波的斜压不稳定对于了解天气系统的发展有很重要的意义，是近代动力气象学中的一个重大发现。
正压不稳定 若视大气为正压大气，则基本气流只能有水平切变。假定基本气流(ū )主要在南北方向有切变，即ū =ū (у)，在一定的条件下，这样具有南北切变的纬向气流中扰动可能是不稳定的。因为正压大气不能释放全势能，所以，引起扰动不稳定发展的能量，只能来自其平均动能（见大气能量）。具有这一特征的扰动的不稳定发展，称为正压不稳定。郭晓岚(1949)最早研究了行星波（即长波）的正压不稳定，得到了正压不稳定的必要条件：在流场内至少有一点满足
其中β为罗斯比参数(见大气波动)。这一条件表明，只有在基本气流的流场中绝对涡度（见大气动力方程）有极大值或极小值时，扰动才有可能发展。
斜压不稳定 在斜压大气中，引起动力不稳定的能量,主要来自基本气流的全势能,在扰动发展过程中全势能将转换成扰动的动能。这种扰动的不稳定发展，称为斜压不稳定。最早注意到斜压大气中行星波的动力不稳定的，是中国气象学家赵九章。后来美国科学家J.G.查尼和气象学家E.T.伊迪对斜压不稳定进行了深入的研究，提出了比较符合实际大气情况的斜压不稳定理论。他们的理论结果表明，当行星波的波长大于临界波长时，波动将是不稳定的，而临界波长随着静力稳定程度（见大气静力稳定度）的增加而增加，在中纬度对流层的典型条件下，临界波长约为3000公里。此外，波动的增长率和大气的斜压性有关，斜压性愈强波动增强得愈快。
行星波的斜压不稳定对于了解天气系统的发展有很重要的意义，是近代动力气象学中的一个重大发现。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条