2) naval vessel noise
舰艇噪声
3) ship-radiated noise
舰船辐射噪声
1.
Application of adaptive line enhancement on testing the ship-radiated noise
自适应谱线增强在舰船辐射噪声线谱检测中的应用
2.
In view of the characteristics of ship-radiated noise signal,a method of wavelet transformation for ship-radiated noise de-nosing is proposed.
针对舰船辐射噪声信号的特点,根据小波消噪的原理设计了一种消噪的方案,利用MATLAB在计算机上用不同的小波基函数对实船信号进行了消噪处理试验,并对结果进行了简要的比较说明。
3.
The ship-radiated noise caused by three longitudinal locations has different power spectrums at cruise speed.
分析了舰船做为体积目标时辐射噪声功率谱的纵向特性,利用舰船辐射噪声波形的过零点数分布,构造了舰船噪声通过特性的过零数特征矢量,为舰船目标识别分类研究提供了一种新的特征量,并应用BP网络做了分类实验,实验证明:过零特征可以作为水中目标识别的重要依据,是一种有效的分类方法。
4) ship radiated noise
舰船辐射噪声
1.
Based on the modeling and simulation of the ship radiated noise,the effect of de-noising of the passive sonar of ship radiated noise are analyzed and compared in different ways and means,in different kinds of wavelet basis and in wavelet package including different kinds of threshold.
基于小波的降噪理论,研究了水下舰船辐射噪声的被动声纳降噪问题。
2.
Based on the modeling and simulation of the ship radiated noise,this paper analyzes and compares the effect of the de-noising of the passive sonar of ship radiated noise in different ways and means,in different kinds of wavelet basis and in wavelet package including different kinds of threshold.
采用基于小波的降噪理论,研究了水下舰船辐射噪声的被动声呐降噪问题,在舰船辐射噪声的建模与仿真条件下,分析对比了不同方法对舰船辐射噪声信号降噪的效果,并分析比较了利用各种小波基和采用不同阈值条件下对信号进行降噪处理的效果。
3.
Applying the theory of chaos and fractal to ship radiated noise, this paper analyzes signal generation and phase space portraits, calculates correlation dimension and estimates Lyapunov exponent.
为了检测舰船辐射噪声中的非线性特征,本文采用混沌、分形理论从信号产生的机理、相空间轨迹、分形维数和Lyapunov指数等4个方面着重研究了舰船辐射噪声的混沌现象。
5) ship radiation noise cancellation
舰船辐射噪声抵消
6) ships radiated noise signal
舰船辐射噪声信号
1.
In view of the characters of ships radiated noise signal, a method of wavelet transformation for ship-radiated noise de-nosing is proposed in this article .
针对舰船辐射噪声信号的特点提出了小波消噪的方法,对小波消噪理论作了简要的阐述,并设计了一种消噪方案,最后利用MATLAB,在计算机上选用不同的小波基和阈值进行了实船信号的消噪处理试验,并对结果进行了简单的分析比较。
补充资料：噪声辐射
噪声源很多，从辐射声波的机理来看，有点源（简单声源）、偶极子源和四极子源等基本类型。实际的声源可以看成是这些声源的叠加。研究点源、偶极子源和四极子源的辐射特性，对噪声源辐射的研究，有普遍的和实际的意义。
点源 在空间某点上质量流率随时间改变时就形成点源。点源的声辐射是无指向性的。设简谐点源的运动为：
S(t)＝Sωcosωt 式中S(t)为源处的流体的体积变化率；Sω为源处的流体的体积速度最大值,叫点源强度；ω为圆频率。简谐点源的辐射声功率为：
式中ρ和c分别为环境媒质的密度和声速；│Sω│为点源强度的有效值，等于。均匀脉动球、简单机械振动、脉动排气、旋笛和有封闭音箱的扬声器等，当辐射波长远大于这些声源的大小时都可近似地看作是点源。
偶极子源 由两个无限接近（与波长相比较），强度相等，但相位相反的点源组成。偶极子源强度为一矢量,其值等于Sωd,d为负点源与正点源之间的距离。简谐偶极子源的辐射功率为：
式中│Dω│为简谐偶极子源强度的有效值。振动的球体、开口的扬声器、风吹声源、边棱声源、锣等，当波长远大于这些源的大小时，都可以看作是偶极子源。
四极子源 由无限接近（与波长相比较）、强度相等但方向相反的两个偶极子源组成。两个偶极子的空间排列可有九种不同的情况，其中有两种基本组成，一种称为等轴四极子，一种称为轴向四极子，它们的强度是Sωd2，这两种四极子有不同的指向性。任意的四极子可以分解为六个等轴四极子和三个轴向四极子。简谐四极子的辐射功率为：
式中︱Qω︱│为四极子源强度的有效值。湍流辐射，如自由喷注的湍流辐射等是四极子源。
气流的起伏运动是气动声源，起伏强度同平均流速有关。点源、 偶极子源、 四极子源的辐射功率分别同、 和 成正比；其中ρ和c分别为环境媒质的密度和声速，l为源的线度，v为平均流速。单位时间通过垂直于气流的单位面积的能量为，所以这三种源的辐射效率分别正比于Mα、Mα3和Mα5;其中Mα=v/c,为气流马赫数。因此,点源的辐射效率最高，四极子源最低。点源、偶极子源、等轴四极子源的辐射特性如图。
脉动球 球表面沿半径方向振动时就形成脉动球。球直径小于1/3波长时,它的辐射性质与点源相同。直径大于波长时，辐射声功率为：
脉动球的辐射无指向性。
无穷障板中的活塞 假设圆形活塞完全是刚性的，活塞上各点的振动相位完全相同。活塞周围的障板能使活塞前面和活塞后面的辐射互相不产生影响。那末，活塞声源在距其中心为r，与其法线（主轴）成θ角的点上产生的瞬时声压p(r,t)为：
式中k=ω/c,α是半径,Jι为贝塞尔函数。由上式可以看出，如kα<0.5，即圆周小于半波长时，活塞声源基本与点声源的性质相同。kα>3时，即圆周大于三倍波长时，活塞辐射的指向性很强。大致说，圆周与波长的比kα与辐射角成反比：
kα≈100辐射角嘷 ，或称波束角，是主轴两边声压从最大值降低10分贝的方向间的角度，单位是度。很多噪声辐射可用这种活塞表示。
匀速运动源的噪声辐射 以匀速直线运动的简谐点源为例说明运动声源的辐射。当Mα<1时,观察者所接收到的频率为：
当Mα>1时，为：
式中ω0为点源静止的频率;Mα为源运动的马赫数,Mα=v/c，v为源运动速度;θ为源到观察者的距离与源的运动方向之间的夹角。上式中的负频率表示在声源后发出的声音先到达接收者。接收到的频率和运动声源的频率不同，这个现象称为多普勒效应。运动点源，在Mα>1和Mα<1时，所辐射的声功率都是：
式中W0为点源静止时辐射的声功率。
运动点源的指向性不同于静止时的均匀指向。在亚声速的情况下,源前方和后方的声压的比值为。源后方的声压最小，随着方向的改变，声压逐渐增加到源前方的最大声压值。
参考书目
P.M.Morse,& K.U.Ingard，Theoretical Acoustics,McGraw-Hill,New York,1968.
点源 在空间某点上质量流率随时间改变时就形成点源。点源的声辐射是无指向性的。设简谐点源的运动为：
式中ρ和c分别为环境媒质的密度和声速；│Sω│为点源强度的有效值，等于。均匀脉动球、简单机械振动、脉动排气、旋笛和有封闭音箱的扬声器等，当辐射波长远大于这些声源的大小时都可近似地看作是点源。
偶极子源 由两个无限接近（与波长相比较），强度相等，但相位相反的点源组成。偶极子源强度为一矢量,其值等于Sωd,d为负点源与正点源之间的距离。简谐偶极子源的辐射功率为：
式中│Dω│为简谐偶极子源强度的有效值。振动的球体、开口的扬声器、风吹声源、边棱声源、锣等，当波长远大于这些源的大小时，都可以看作是偶极子源。
四极子源 由无限接近（与波长相比较）、强度相等但方向相反的两个偶极子源组成。两个偶极子的空间排列可有九种不同的情况，其中有两种基本组成，一种称为等轴四极子，一种称为轴向四极子，它们的强度是Sωd2，这两种四极子有不同的指向性。任意的四极子可以分解为六个等轴四极子和三个轴向四极子。简谐四极子的辐射功率为：
式中︱Qω︱│为四极子源强度的有效值。湍流辐射，如自由喷注的湍流辐射等是四极子源。
气流的起伏运动是气动声源，起伏强度同平均流速有关。点源、 偶极子源、 四极子源的辐射功率分别同、 和 成正比；其中ρ和c分别为环境媒质的密度和声速，l为源的线度，v为平均流速。单位时间通过垂直于气流的单位面积的能量为，所以这三种源的辐射效率分别正比于Mα、Mα3和Mα5;其中Mα=v/c,为气流马赫数。因此,点源的辐射效率最高，四极子源最低。点源、偶极子源、等轴四极子源的辐射特性如图。
脉动球 球表面沿半径方向振动时就形成脉动球。球直径小于1/3波长时,它的辐射性质与点源相同。直径大于波长时，辐射声功率为：
脉动球的辐射无指向性。
无穷障板中的活塞 假设圆形活塞完全是刚性的，活塞上各点的振动相位完全相同。活塞周围的障板能使活塞前面和活塞后面的辐射互相不产生影响。那末，活塞声源在距其中心为r，与其法线（主轴）成θ角的点上产生的瞬时声压p(r,t)为：
式中k=ω/c,α是半径,Jι为贝塞尔函数。由上式可以看出，如kα<0.5，即圆周小于半波长时，活塞声源基本与点声源的性质相同。kα>3时，即圆周大于三倍波长时，活塞辐射的指向性很强。大致说，圆周与波长的比kα与辐射角成反比：
匀速运动源的噪声辐射 以匀速直线运动的简谐点源为例说明运动声源的辐射。当Mα<1时,观察者所接收到的频率为：
当Mα>1时，为：
式中ω0为点源静止的频率;Mα为源运动的马赫数,Mα=v/c，v为源运动速度;θ为源到观察者的距离与源的运动方向之间的夹角。上式中的负频率表示在声源后发出的声音先到达接收者。接收到的频率和运动声源的频率不同，这个现象称为多普勒效应。运动点源，在Mα>1和Mα<1时，所辐射的声功率都是：
式中W0为点源静止时辐射的声功率。
运动点源的指向性不同于静止时的均匀指向。在亚声速的情况下,源前方和后方的声压的比值为。源后方的声压最小，随着方向的改变，声压逐渐增加到源前方的最大声压值。
参考书目
P.M.Morse,& K.U.Ingard，Theoretical Acoustics,McGraw-Hill,New York,1968.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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