1) Thermo-stress Compensation
应力双折射补偿
2) birefringence compensation
双折射补偿
3) compensation of static birefringence
静态双折射补偿
4) compensative-birefringence method
[物]补偿-双折射法
5) birefringent compensator
双折射补偿器
6) stress birefringence
应力双折射
1.
The causes for the stress birefringence in the undoped Yttrium Aluminum Garnet (YAG)crystal grown by the Czochralski method were analyzed.
通过对提拉法生长非掺杂YAG晶体应力双折射的产生原因以及小面生长的成因分析,采用调整温场的温度梯度,同时在生长过程中调整工艺参数,并采用适当的退火程序,有效减小了提拉法生长非掺杂YAG晶体的应力双折射。
2.
Experimental results show that the stress birefringence of the crystal can affect the non-linear output of the laser though thestress is very little.
从研究目前热门的激光晶体Nd∶YVO4应力双折射入手,研究了其对激光非线性输出的影响。
3.
In the paper,the experimental measurement and calculation has been performed on thermal lens,stress birefringence and depolarization in Nd∶YAG laser rod.
对Nd :YAG激光棒的热透镜效应、应力双折射、退偏效应采用自编软件进行计算模拟 ,并进行了相应的实验研
补充资料：应力双折射
透明的固体媒质在压力或张力的作用下，折射率特性会发生改变。若媒质是光学各向同性的，那么外力的作用就使它成了各向异性的，会产生双折射。若媒质本来就是光学各向异性的晶体，那么外力作用会使它产生一个附加的双折射,这一现象称为应力双折射,也称为机械双折射或光测弹性效应。T.J.塞贝克在1813年和D.布儒斯特在1816年最早研究了这一现象。
常以折射率椭球方程描述晶体的光学特性。在主轴坐标系中，折射率椭球方程可以写为
。 (1)
当有外力作用于媒质时，折射率椭球方程变为
a1x2+a2y2+a3z2+a4yz+a5xz+a6xy＝1。 (2)
式(2)与式(1)相比各项系数之差与各应力分量成正比，
， (3)
其中p1，p2,...,p6分别表示各应力分量pxx、pyy、pzz、pyz、pxz、pxy，前三个为法向应力，后三个为切向应力；ni为晶体中各折射率分量,n1＝nx,n2＝ny,n3=nz，n4=n5=n6=0。系数qij称为应力光学常数,可用一个6×6的矩阵表示，其中有些矩阵元可能为零，有些彼此相关。同一类型的晶体非零矩阵元以及各矩阵元之间的关系是相同的，而每个矩阵元的数值则因材料而异。
各向同性材料,情况要简单得多。若将受力T作用的各向同性材料M放在两正交偏振器P与A之间(如图)，取光传播方向为z轴，材料在z轴方向长度为l,力与z轴垂直。光通过M后,两偏振分量的位相差近似为
(4)
式中p为应力,k为与应力光学常数及媒质折射率n有关的物质常数。由式(4)可见,位相差δ 是波长的函数。若以白光照明,迎着z所指的方向观察，可以看到彩色的偏振光干涉图样。借助补偿器B可测量应力双折射的大小。
利用这一装置，在不加外力的条件下，可检验光学材料的内应力。在工程上，可用应力双折射效应观察各力学结构的应力分布。为此可用各向同性的透明的应力光敏材料做成缩小的模型，在正交偏振器间观察偏振光的干涉图样。同样，也可用这一方法检查机械零件在加负载状态下的应力分布。利用应力双折射效应可以做成可调的压光补偿器或压光调制器。材料可选用熔石英或氟化锂。
常以折射率椭球方程描述晶体的光学特性。在主轴坐标系中，折射率椭球方程可以写为
。 (1)
当有外力作用于媒质时，折射率椭球方程变为
a1x2+a2y2+a3z2+a4yz+a5xz+a6xy＝1。 (2)
式(2)与式(1)相比各项系数之差与各应力分量成正比，
， (3)
其中p1，p2,...,p6分别表示各应力分量pxx、pyy、pzz、pyz、pxz、pxy，前三个为法向应力，后三个为切向应力；ni为晶体中各折射率分量,n1＝nx,n2＝ny,n3=nz，n4=n5=n6=0。系数qij称为应力光学常数,可用一个6×6的矩阵表示，其中有些矩阵元可能为零，有些彼此相关。同一类型的晶体非零矩阵元以及各矩阵元之间的关系是相同的，而每个矩阵元的数值则因材料而异。
各向同性材料,情况要简单得多。若将受力T作用的各向同性材料M放在两正交偏振器P与A之间(如图)，取光传播方向为z轴，材料在z轴方向长度为l,力与z轴垂直。光通过M后,两偏振分量的位相差近似为
(4)
式中p为应力,k为与应力光学常数及媒质折射率n有关的物质常数。由式(4)可见,位相差δ 是波长的函数。若以白光照明,迎着z所指的方向观察，可以看到彩色的偏振光干涉图样。借助补偿器B可测量应力双折射的大小。
利用这一装置，在不加外力的条件下，可检验光学材料的内应力。在工程上，可用应力双折射效应观察各力学结构的应力分布。为此可用各向同性的透明的应力光敏材料做成缩小的模型，在正交偏振器间观察偏振光的干涉图样。同样，也可用这一方法检查机械零件在加负载状态下的应力分布。利用应力双折射效应可以做成可调的压光补偿器或压光调制器。材料可选用熔石英或氟化锂。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条