1) birefringence/stress-freezing
双折射/应力冻结
2) stress birefringence
应力双折射
1.
The causes for the stress birefringence in the undoped Yttrium Aluminum Garnet (YAG)crystal grown by the Czochralski method were analyzed.
通过对提拉法生长非掺杂YAG晶体应力双折射的产生原因以及小面生长的成因分析,采用调整温场的温度梯度,同时在生长过程中调整工艺参数,并采用适当的退火程序,有效减小了提拉法生长非掺杂YAG晶体的应力双折射。
2.
Experimental results show that the stress birefringence of the crystal can affect the non-linear output of the laser though thestress is very little.
从研究目前热门的激光晶体Nd∶YVO4应力双折射入手,研究了其对激光非线性输出的影响。
3.
In the paper,the experimental measurement and calculation has been performed on thermal lens,stress birefringence and depolarization in Nd∶YAG laser rod.
对Nd :YAG激光棒的热透镜效应、应力双折射、退偏效应采用自编软件进行计算模拟 ,并进行了相应的实验研
3) stress induced birefringence
应力双折射
1.
The relation of the crystal extinction ratio and stress induced birefringence phase diffrence are analyzed in details.
详细分析了晶体消光比和应力双折射相位差的关系，提出了用单１／４波片法测量晶体消光比，推导出了计算公式，并对不确定度进行了分析，给出了对比实验值，证明了该方法较目前常用的方法具有更小的测量不确定度。
2.
The Bragg wavelength of FBG separates under transverse loading because of the stress induced birefringence of fibers.
利用光纤中的应力双折射效应 ,使光纤光栅横向受压 ,产生谐振波长分裂 。
4) Stress-induced birefringence
应力双折射
1.
Stress-induced birefringence in polarization maintaining fibers(PMFs) is simply presented,and the comparative analysis on the stress-induced birefringence in "一" shaped and PANDA PMFs using finite-element analysis method (FEM) is addressed.
简单介绍了保偏光纤的应力双折射,并着重介绍了应用有限元法对"一"字型与熊猫型结构保偏光纤的应力双折射的对比分析。
6) birefrigence effect
应力双折射效应
补充资料：应力双折射
透明的固体媒质在压力或张力的作用下，折射率特性会发生改变。若媒质是光学各向同性的，那么外力的作用就使它成了各向异性的，会产生双折射。若媒质本来就是光学各向异性的晶体，那么外力作用会使它产生一个附加的双折射,这一现象称为应力双折射,也称为机械双折射或光测弹性效应。T.J.塞贝克在1813年和D.布儒斯特在1816年最早研究了这一现象。
常以折射率椭球方程描述晶体的光学特性。在主轴坐标系中，折射率椭球方程可以写为
。 (1)
当有外力作用于媒质时，折射率椭球方程变为
a1x2+a2y2+a3z2+a4yz+a5xz+a6xy＝1。 (2)
式(2)与式(1)相比各项系数之差与各应力分量成正比，
， (3)
其中p1，p2,...,p6分别表示各应力分量pxx、pyy、pzz、pyz、pxz、pxy，前三个为法向应力，后三个为切向应力；ni为晶体中各折射率分量,n1＝nx,n2＝ny,n3=nz，n4=n5=n6=0。系数qij称为应力光学常数,可用一个6×6的矩阵表示，其中有些矩阵元可能为零，有些彼此相关。同一类型的晶体非零矩阵元以及各矩阵元之间的关系是相同的，而每个矩阵元的数值则因材料而异。
各向同性材料,情况要简单得多。若将受力T作用的各向同性材料M放在两正交偏振器P与A之间(如图)，取光传播方向为z轴，材料在z轴方向长度为l,力与z轴垂直。光通过M后,两偏振分量的位相差近似为
(4)
式中p为应力,k为与应力光学常数及媒质折射率n有关的物质常数。由式(4)可见,位相差δ 是波长的函数。若以白光照明,迎着z所指的方向观察，可以看到彩色的偏振光干涉图样。借助补偿器B可测量应力双折射的大小。
利用这一装置，在不加外力的条件下，可检验光学材料的内应力。在工程上，可用应力双折射效应观察各力学结构的应力分布。为此可用各向同性的透明的应力光敏材料做成缩小的模型，在正交偏振器间观察偏振光的干涉图样。同样，也可用这一方法检查机械零件在加负载状态下的应力分布。利用应力双折射效应可以做成可调的压光补偿器或压光调制器。材料可选用熔石英或氟化锂。
常以折射率椭球方程描述晶体的光学特性。在主轴坐标系中，折射率椭球方程可以写为
。 (1)
当有外力作用于媒质时，折射率椭球方程变为
a1x2+a2y2+a3z2+a4yz+a5xz+a6xy＝1。 (2)
式(2)与式(1)相比各项系数之差与各应力分量成正比，
， (3)
其中p1，p2,...,p6分别表示各应力分量pxx、pyy、pzz、pyz、pxz、pxy，前三个为法向应力，后三个为切向应力；ni为晶体中各折射率分量,n1＝nx,n2＝ny,n3=nz，n4=n5=n6=0。系数qij称为应力光学常数,可用一个6×6的矩阵表示，其中有些矩阵元可能为零，有些彼此相关。同一类型的晶体非零矩阵元以及各矩阵元之间的关系是相同的，而每个矩阵元的数值则因材料而异。
各向同性材料,情况要简单得多。若将受力T作用的各向同性材料M放在两正交偏振器P与A之间(如图)，取光传播方向为z轴，材料在z轴方向长度为l,力与z轴垂直。光通过M后,两偏振分量的位相差近似为
(4)
式中p为应力,k为与应力光学常数及媒质折射率n有关的物质常数。由式(4)可见,位相差δ 是波长的函数。若以白光照明,迎着z所指的方向观察，可以看到彩色的偏振光干涉图样。借助补偿器B可测量应力双折射的大小。
利用这一装置，在不加外力的条件下，可检验光学材料的内应力。在工程上，可用应力双折射效应观察各力学结构的应力分布。为此可用各向同性的透明的应力光敏材料做成缩小的模型，在正交偏振器间观察偏振光的干涉图样。同样，也可用这一方法检查机械零件在加负载状态下的应力分布。利用应力双折射效应可以做成可调的压光补偿器或压光调制器。材料可选用熔石英或氟化锂。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条