1) Current integral equation
电流积分方程
2) Entire equivalence current integral equation approach
全等效电流积分方程法
3) electromagnetic integral equations
电磁场积分方程
1.
A method to achieve the sparsification of the impedance matrix is proposed when the higher order hierarchical vector basis functions and the maximally orthogonalized higher order vector basis functions are applied to electromagnetic integral equations.
将高阶叠层矢量基函数及最大正交高阶矢量基函数应用于电磁场积分方程方法,提出将阻抗矩阵按稀疏阵处理的方法。
4) electric field integral equation
电场积分方程
1.
Effective approach to improve the sloving precision of electric field integral equation
提高电场积分方程求解精度的有效方法
2.
In this paper,a useful solution-the electric field integral equation(EFIE) with partial coupling model,is presented to solve the inner problem of scattering from a cavity with an electrically large aperture.
对此,提出了用电场积分方程结合局部耦合原理求解含腔目标电磁散射的问题,即求解腔体口径面上的等效磁流。
3.
The electric field integral equation (EFIE) is discretized into a dense linear equation by the method of moment (MOM), which can be solved by iterative method such as transpose-free quasi-minimum residual (TFQMR) method used in this paper.
矩量法(MOM)离散电场积分方程(EFIE)得到稠密的线性方程组,它可以用迭代法(比如本文中的TFQMR方法)求解。
5) electric field integral equation(EFIE)
电场积分方程
1.
When analyzing a conducting scattering body with method of moment,the integral term of electric field integral equation(EFIE) based on RWG base-function gets singular characteristic.
采用矩量法分析导体三维散射体时,基于RWG基函数的电场积分方程存在奇异性,如果直接使用数值积分,则准确性很低。
6) EFIE
电场积分方程
1.
Accurate formulations of EFIE for three-dimension inhomogeneous dielectric objects;
三维非均匀介质体的精确电场积分方程
2.
EFIE and MFIE are two integral equations in computering electromagnetic field,in general,which have the same precision.
电场积分方程(EFIE)和磁场积分方程(MFIE)都是求解电磁场分布的积分方程,一般条件下,采用哪一种方程对结果没有影响。
3.
The method is based on the moment method(MoM), EFIE and the fast multipole method(FMM).
由电场积分方程出发,以矩量法为基础,应用广义屋脊基函数R W G基和加略金匹配法,并应用快速多极子方法,推导出简单而且有效的R C S计算公式,以全矩量法计算结果作为检验标准,证明了快速多极子方法计算结果的正确性。
补充资料：BCS电流方程（BCScurrentequation）
BCS电流方程（BCScurrentequation）
对纯超导体，BCS理论给出的具有迈斯纳效应的超导电流方程为：
`bb{j}_s(bb{r})=-\frac{3}{4\pi\xi_0\lambda_L^2\mu_0}`
$*int\frac{bb{R}(bb{R}*bb{A}(bb{r}'))J(R,T)}{R^4}dbb{r}'$
这是超电流js(r)和矢势A(r')之间的非定域关系。式中R=r-r'，ξ0和λL分别是BCS相干长度和伦敦穿透深度，μ0是真空磁导率，js方程与皮帕德方程的差别是量程函数J(R,T)代替了指数因子e-R/ξ0。BCS理论要求
$int_0^ooJ(R,T)dR=\xi_0$
这与$int_0^ooe^{-R//\xi_0}dR=\xi_0$的积分值是相同的。实际上J(R,T)与指数因子很接近，J(R,Tc)与指数因子误差也是较小。由此，BCS理论给予了皮帕德理论微观解释。对于非纯超导体，则J(R,T)的积分值用ξ代替ξ0，且ξ-1=ξ0-1 l-1，这里l是电子平均自由程，ξ又与皮帕德理论中的ξp相一致。由此，在伦敦极限下给出伦敦方程，等等，使宏观理论与BCS微观理论又联系起来，加深了对宏观现象的微观理解。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条