Bogoliubov-Valatin正则变换法,Bogoliubov-Valatin transformation method,音标,读音,翻译,英文例句,英语词典

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1) Bogoliubov-Valatin transformation method 点击朗读

Bogoliubov-Valatin正则变换法

2) Bogoliubov Valatin transformation 点击朗读

Bogoliubov-Valatin变换

3) Bogoliubov unitary transformation 点击朗读

Bogoliubov幺正变换

4) Bogoliubov transformation 点击朗读

Bogoliubov变换

Since the Bogoliubov transformation formulation in the time-dependent case may yield a phase factor that cannot be determined by the theory itself, we calculate the transformation coefficients between the Bosonic occupation representation and the quasi-particle r.

由于含时系统的Bogoliubov变换会导致弱耦合玻色气体准粒子表象完备基矢组存在无法自定的含时相位因子,本文通过计算玻色气体微扰前粒子数表象与准粒子表象间的变换系数,获得了弱耦合玻色气体准粒子表象的完备基矢组从而解决了这一困难。

5) canonical transformation 点击朗读

正则变换

Canonical transformation of general classical Hamiltonian system by 2-dimensional general coordinate and corresponding quantum unitary transformation of it;

在二维坐标系下的一般经典哈密顿系统的正则变换和对应于它的量子幺正变换(英文)

The quantization of a general mesoscopic RLC circuit with source by series-mounting is studied by using a new canonical transformation satisfied condition.

通过引入一种满足条件的新正则变换,研究了介观有源RLC串联电路的量子化,得出了研究系统量子效应一般规律的态函数,并进一步研究了压缩真空态电荷和广义电流的量子涨落,提出了量子噪声可以加以利用的观点。

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6) unitary transformation 点击朗读

正则变换

从有源RLC电路的运动方程出发,对电荷、电流经正则变换后量子化;然后采用规范变换的方法,求解含时Schrodinger方程;最后对RLC电路中电荷、电流的量子涨落进行了研究,并对其结果进行了讨沦。

Starting from equation of motion of the active RLC circuit, we adopt the technique of the unitary transformation, transform the charge and current into the unitary variable and then have them quantization by making use of standard transformation, we try to solve the having time Schrdinger equation.

首先从有源RLC回路的运动方程出发 ,对电荷、电流经正则变换后量子化。

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补充资料：Z变换法

Z变换法
Z transform method

分方程取Z变换，然后求未知数为z的代数方程的解，最后再作Z反变换可得差分方程的解。例如，差分方程为 x(n+2)+3二(n+1)十2文(刀)二O x(0)一0，x(1)一1取Z变换，有zZX(z)一zZx(o)一zx(l)+3zX(z)一3之x(0)+ZX(z)一。。代进初始数据并化简，得X(z)= Z z十22，…。扩+3z+2，最后得x(n)(z十1)(z十2) Zz+1一(一l)”一(一2)妞，九~0，1，Z匕)0门hUO门foZ变换法(2 transform method)使用z变换分析研究离散系统的数学方法。Z变换在离散系统中的地位与作用，类似于连续系统中的拉普拉斯变换。 Z变换连续信号沈(t)经采样得采样信号x:(t)=岛，(t)x(t)，即x:(t)~艺x(t)沙(t一nT)一艺x(，T)创t一nT)，T为采样周期。对采样信号取拉普拉斯变换，得x:(s)一了压:(t)〕~艺x(nT)e一价。令e几~z，并将X、(:)写成X(z)，得几(t)的Z变换男〔x(t)〕=玄[x，(t)〕~X(z) 一艺x(nT)z一”上式称为双边Z变换。因为只考虑采样瞬时的信号值，因而x(t)的Z变换与x、(t)的Z变换相同。在实际问题中，总存在着一个起始点，可令起始点为n一O。于是，可不研究n1司时级数收敛，}zj>1司即为其收敛域。 Z变换的基本性质若已知X(z)一牙叶(n)〕，Y(z)一玄肠(n)」，则有(有相应的收敛域问题): (1)线性玄[ax(n)+by(n)〕一aX(z)+bY(z) (2)位移性玄〔x(n+m)〕一砂[X(z)一卫x(k)z一“玄仁x(n+1)〕一zX(z)一zx(0)(3)Z域微分‘〔n?(n)〕一晶:、(z)〕，二〔tx(t月一Tz矗〔二(z泊(4)Z域尺度变换二仁a·x(。)l一二(二{初值定理终值定理x(0’一史X(“)11血x(n)=lim〔(z一1)X(z)〕、，、J尸a﹃匕了tJ‘ 留)时域卷积定理牙叶(n)‘厂。)」一X(z)Y(z) Z反变换已知X(‘)及其收敛域，反求序列以n)。Z反变换的一般表达式为x(n，一‘一二如一瑞扣(z)￡一ldz式中“是在工(z)的收敛域内的一条包围坐标原点逆时针方向的围线，且。包围了X(之)的所有奇点。在实际ha通常x(之)ztr‘匙的有理函粼其奇点都是孤立奇点(极点)·这样，根据复变函数的留数定理，可以把上述积分表示为围线‘内所包含x(2)2一’的各极点留数之和，即一x(”卜笋es[X(“)ztt一‘〕二一、一求一Z反变换的方法有长除法、部分分式法和留数法。

说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。

参考词条

SU(2)正则变换广义正则变换正则化TTT变换无限小正则变换正则射影变换

正则变换群正则化变换量子正则变换坐标正则变换正则变换方程

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