1) transverse helical wiggle magnetic field
横向螺旋摇摆磁场
2) longitudinal wiggler
纵向摇摆器磁场
1.
The motion equati on of electrons in an axial uniform magnetic field and a longitudinal wiggler m agnetic field is solved.
求解纵向摇摆器磁场加直流磁场中的电子运动方程 ,在直角坐标系中求得电子速度的严格解析解 ,并导出直角坐标和圆柱坐标中电子位置坐标的近似解析解。
3) lateral oscillation force
横向摇摆力
1.
Based on the analysis of the lateral acceleration data of vehicles measured in Shanghai Metro Line3,this paper suggests that the lateral oscillation force of the vehicles shall choose 10% of the vertical load on a single wheel.
根据铁路车辆及上海轨道交通 3号线上实测车辆横向加速度值 ,建议横向摇摆力取轴重的 10 %。
4) transverse wiggler
横向摇摆器
5) transverse rotating magnetic field
横向旋转磁场
1.
This paper is dealt with the fluidizaion of cohesive particles under transverse rotating magnetic field.
本文研究了横向旋转磁场作用下粘性颗粒的气固流态化。
2.
A transverse rotating magnetic field generator is designed,in which the rotating speed and the maximum amplitude of magnetic flux density are separately controlled by frequency of carrier wave and duty cycle of modulated wave.
设计了一种横向旋转磁场发生装置,通过调节低频载波的频率和高频调幅波的占空比来控制旋转磁场的旋转速度和磁感应强度的幅值。
6) corkscrewmotion
螺旋形摇摆运动
补充资料：横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
垂直于柱轴（横向）磁场H0中的空心超导长圆柱体就其磁性质讲是单连通超导体。徐龙道和Zharkov由GL理论给出中空部分的磁场强度H1和样品单位长度磁矩M的完整解式，而在`\zeta_1\gt\gt1`和$\Delta\gt\gt1$条件下为：
$H_1=\frac{4H_0}{\zeta_1}sqrt{\frac{\zeta_2}{\zeta_1}}e^{-Delta}$
$M=-\frac{H_0}{2}r_2^2(1-\frac{2}{\zeta_2})$
这里r1和r2分别为空心柱体的内、外半径，d=r2-r1为柱壁厚度，ζ=r/δ(r1≤r≤r2)，Δ=d/δ，δ=δ0/ψ，δ0为大样品弱磁场穿透深度，ψ是有序参量。显然此时H1→0，M→-H0r22/2，样品可用作磁屏蔽体。当$\zeta_1\gt\gt1$，$\Delta\lt\lt1$时，则
H1=H0/(1 ζ1Δ/2)，
M=-H0r23[1-(1 ζ1Δ/2)-1]。
若$\zeta_1\Delta\gt\gt1$，则$H_1\lt\ltH_0$或H1≈0。所以，虽然$d\lt\lt\delta$，但磁场几乎为薄壁所屏蔽而难于透入空心，称ζ1Δ/2为横向磁场中空心长圆柱体的屏蔽因子。当$\zeta_1\Delta\lt\lt1$时，则H1≈H0，磁场穿透薄壁而均进入空腔，失去屏蔽作用，此时M≈0。类似于实心小样品，由GL理论可求出薄壁样品的临界磁场HK1，HK，HK2和临界尺寸等。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条