1) frozen samples
冻结样
2) frozen random pattern mode
冻结化随机图样模式
3) freeze/melt
冻结/解冻
4) freezing
[英]['fri:zɪŋ] [美]['frizɪŋ]
冻结，冰冻
5) frozen
[英]['frəʊzn] [美]['frozṇ]
冻结
1.
Pattern formation and frozen in chaotic laser arrays;
混沌激光器阵列中斑图的形成与冻结
2.
This article summarizes the effect of the choice of frozen dough process flow,preprocessing method,freezing condition,frozen storage and thawing method on the frozen dough.
主要探讨了冷冻面团加工过程中工艺流程的选择、冻结前的处理、冻结条件,冻藏条件和解冻方法对冷冻面团质量的影响以及冷冻面团加工中基本原料的选择和添加剂的种类对面团质量的影响。
3.
In this paper,two kinds of processing techniques of the fast frozen pods were introduced.
采用单体快速冻结能有效避免慢冻时产生大量冰晶,以防豆荚爆裂,冻结温度为-20～-25℃,时间为8～10min,温度过低会引起豆荚断条。
6) freezing
[英]['fri:zɪŋ] [美]['frizɪŋ]
冻结
1.
Construction technology of freezing method for mine auxiliary shaft in Zhangshuanglou Mine passing through swelling thick clay layer;
张双楼副井冻结法穿过膨胀性厚黏土层施工技术
2.
Effect of Freezing on PPO and POD Activity in Boletus aereus;
冻结条件对黑牛肝菌PPO和POD活性的影响
补充资料：磁冻结定理
阐述理想导电流体和磁场一起运动的规律的定理，即①开尔文定理：通过和理想导电流体一起运动的任意封闭曲线所围面积的磁感应通量守恒；②亥姆霍兹定理：在理想导电流体中，起初在某磁力线上的流体元以后一直位于此磁力线上。此两定理与涡旋在流体中运动的两条同名定理类似。
假设流体是理想导电流体（电导率σ＝∞）,则描述磁场变化率的方程为：
式中B为磁感应强度；v为流体速度（见磁流体力学基本方程组）。此方程和无粘性不可压缩流体的涡旋方程相似，故有上述同涡旋相对应的两条定理。
为了解磁冻结定理的实质，可考察流体最简单的运动对磁场的影响。假设在理想导电流体中有一均匀磁场B(见图)，在垂直于磁场的平面上取一半径为 R的流体环г0。如果г0以径向速度vR向外膨胀,由于它切割磁力线,必然产生顺时针环向电场vRB。由于流体电阻为零,在г0中必然产生一等量逆时针环向电场E,否则将发生无穷大电流。因此,根据法拉第电磁感应定律可以算出，流体环从г0经时间dt膨胀到г 位置时,环内的磁感应通量必须减少2πRvRBdt，方可抵消流体环膨胀时切割磁力线产生的电场 vRB。这些应减少的磁感应通量正好在г环和г0环之间,所以如果从运动的流体环上看,流体环围绕的磁感应通量不变,磁力线随着流体环一起向外膨胀，即流体如同固结在磁力线上。把这种简单的流动情况推广到理想导电流体的任意流动情况，就可得到磁冻结定理中的两条定理，它们都有严格的数学证明。
1942年H.阿尔文首次提出："理想导电流体不能作垂直于磁力线的相对流动，因此流体物质固结在磁力线上。"1960年S.戈德斯坦经过严格的论证，得到描述亥姆霍兹定理的数学形式。
参考书目
V. C. A.Ferraro and C.Plumpton,Introduction to Magneto-fluid Mechanics,Oxford Univ.Press,London,1961.
T. J. M.博伊德、J.J.桑德森著，戴世强、陆志云译：《等离子体动力学》，科学出版社，北京，1977。(T.J.M.Boyd andJ. J. Sanderson,Plasma Dynamics,Nelson,London,1969.）
假设流体是理想导电流体（电导率σ＝∞）,则描述磁场变化率的方程为：
式中B为磁感应强度；v为流体速度（见磁流体力学基本方程组）。此方程和无粘性不可压缩流体的涡旋方程相似，故有上述同涡旋相对应的两条定理。
为了解磁冻结定理的实质，可考察流体最简单的运动对磁场的影响。假设在理想导电流体中有一均匀磁场B(见图)，在垂直于磁场的平面上取一半径为 R的流体环г0。如果г0以径向速度vR向外膨胀,由于它切割磁力线,必然产生顺时针环向电场vRB。由于流体电阻为零,在г0中必然产生一等量逆时针环向电场E,否则将发生无穷大电流。因此,根据法拉第电磁感应定律可以算出，流体环从г0经时间dt膨胀到г 位置时,环内的磁感应通量必须减少2πRvRBdt，方可抵消流体环膨胀时切割磁力线产生的电场 vRB。这些应减少的磁感应通量正好在г环和г0环之间,所以如果从运动的流体环上看,流体环围绕的磁感应通量不变,磁力线随着流体环一起向外膨胀，即流体如同固结在磁力线上。把这种简单的流动情况推广到理想导电流体的任意流动情况，就可得到磁冻结定理中的两条定理，它们都有严格的数学证明。
1942年H.阿尔文首次提出："理想导电流体不能作垂直于磁力线的相对流动，因此流体物质固结在磁力线上。"1960年S.戈德斯坦经过严格的论证，得到描述亥姆霍兹定理的数学形式。
参考书目
V. C. A.Ferraro and C.Plumpton,Introduction to Magneto-fluid Mechanics,Oxford Univ.Press,London,1961.
T. J. M.博伊德、J.J.桑德森著，戴世强、陆志云译：《等离子体动力学》，科学出版社，北京，1977。(T.J.M.Boyd andJ. J. Sanderson,Plasma Dynamics,Nelson,London,1969.）
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条