1) diffuse degradation
漫反射衰减
2) reflection loss
反射衰减
1.
When the added amount of polycarbonsilane is 20 percent, the reflection loss is more than 6dB,and the frequency width is 2 GHz respectivly.
结果表明： 复合材料中聚乙烯的加入量对电磁特性在上述频段内各频率范围影响程度不同； 磁性微粉中聚碳硅烷量为２０％ 时， 反射衰减大于６ｄＢ对应的频带宽度为２ＧＨｚ。
3) reflection attenuation
反射衰减
1.
The laser beam method using the reflection attenuation of plane parallel crystal was proposed and its feasibility was figured out in detail.
介绍了普通光学元件反射诊断激光光束的应用,提出了利用平面平晶的平面反射进行光能衰减,详细论述了采用该方法进行光能衰减的可行性,分析了平面平晶反射衰减中反射光S偏振态和P偏振态能量的差异,对激光束诊断的影响和解决方法,结合半导体绿激光器的光束诊断进行了应用分析。
4) attenuated reflection
衰减反射
5) diffuse attenuation coefficient
漫射衰减系数
1.
Optical properties and remote sensing retrieval model of diffuse attenuation coefficient of Taihu Lake water body
太湖水体漫射衰减系数的光学特性及其遥感反演模型
2.
The diffuse attenuation coefficient in PAR—Kd(PAR)and the subsurface irradiance reflectance R(0-)were computed using the observation result.
通过2008年3月在晋江下游泉州河段对水体固有光学特性和光学活性物质浓度的测定,计算得到晋江水体在光合有效辐射(PAR)波段内的漫射衰减系数Kd(PAR)和水面下反射率R(0-)等表观光学特性。
6) Attenuated Total Reflection(ATR)
衰减全反射
1.
A new method by which several light beams can be synchronously modulated based on attenuated total reflection(ATR) polymer electrooptic modulator with single pair of electrodes is proposed.
衰减全反射结构的电光调制器,其每一个衰减全反射(ATR)峰的位置分别对应于一个导波共振模式。
补充资料：衰减全反射
入射面内偏振的单色平面光波在密－疏媒质的界面上全反射时，光疏媒质中所形成的迅衰场(见衰减波)能量可以被耦合到金属或半导体的表面上而使表面等离激元(SP)或表面极化激元共振激发。全反射的光强因而会发生剧邃衰减的现象。
利用光学中的迅衰场与SP相耦合衰减全反射方法是在1968年由A.奥托提出。奥托利用棱镜的全反射以产生迅衰场，并且由于迅衰场具有沿棱镜法线方向指数衰减的性质，所以被研究的表面必须与棱镜的全反射面相贴近到小于微米的空隙时才有可能使迅衰场的能量耦合到表面上。这种安排被称为奥托装置（图1）。1971年E.克雷奇曼把厚度约为500┱的金属薄膜，直接蒸镀到棱镜的全反射面上,也同样获得了在金属-真空（或其他媒质）界面上对SP的耦合，这种安排被称为克雷奇曼装置（图2）。
由于SP的激励是沿界面传递的，入射光的波矢沿界面的分量与SP的波矢相匹配时才能满足共振激发的条件，这时候入射光的能量可以通过迅衰场而耦合到SP使之激励,而反射率应为100％的全反射光强因而受到了严重的衰减。匹配可以通过改变入射角或改变入射光的波长来实现。反射率随入射角或波长改变的曲线称为衰减全反射谱（ATR谱，图3）。SP的激发反映在ATR谱中为一具有洛伦兹线型的共振吸收峰(见光的吸收)，峰的位置、半宽度及峰值与承受SP激发的媒质的介电常数及膜层或空气隙的厚度有密切的关系。由于SP只局限在界面的附近,所以ATR谱只反映出界面的特性而与媒质的体内因素无关。若是界面的状态发生了变化，例如形成了过渡层，界面增加了粗糙度以及吸附了其他分子等等都会引起ATR谱中的共振峰的位置、宽度及峰值的改变,所以 ATR是一种研究表面或界面光学性质的十分灵敏的方法,由于ATR可以在金属－真空界面、金属－电介质界面上均能实现,因之ATR方法已成为研究表面物理现象的一种具有发展前途的方法。
用极性半导体（如GaP）代替奥托装置中的金属,测量它的ATR谱，可确定表面极化激元的频率－波矢关系。
利用光学中的迅衰场与SP相耦合衰减全反射方法是在1968年由A.奥托提出。奥托利用棱镜的全反射以产生迅衰场，并且由于迅衰场具有沿棱镜法线方向指数衰减的性质，所以被研究的表面必须与棱镜的全反射面相贴近到小于微米的空隙时才有可能使迅衰场的能量耦合到表面上。这种安排被称为奥托装置（图1）。1971年E.克雷奇曼把厚度约为500┱的金属薄膜，直接蒸镀到棱镜的全反射面上,也同样获得了在金属-真空（或其他媒质）界面上对SP的耦合，这种安排被称为克雷奇曼装置（图2）。
由于SP的激励是沿界面传递的，入射光的波矢沿界面的分量与SP的波矢相匹配时才能满足共振激发的条件，这时候入射光的能量可以通过迅衰场而耦合到SP使之激励,而反射率应为100％的全反射光强因而受到了严重的衰减。匹配可以通过改变入射角或改变入射光的波长来实现。反射率随入射角或波长改变的曲线称为衰减全反射谱（ATR谱，图3）。SP的激发反映在ATR谱中为一具有洛伦兹线型的共振吸收峰(见光的吸收)，峰的位置、半宽度及峰值与承受SP激发的媒质的介电常数及膜层或空气隙的厚度有密切的关系。由于SP只局限在界面的附近,所以ATR谱只反映出界面的特性而与媒质的体内因素无关。若是界面的状态发生了变化，例如形成了过渡层，界面增加了粗糙度以及吸附了其他分子等等都会引起ATR谱中的共振峰的位置、宽度及峰值的改变,所以 ATR是一种研究表面或界面光学性质的十分灵敏的方法,由于ATR可以在金属－真空界面、金属－电介质界面上均能实现,因之ATR方法已成为研究表面物理现象的一种具有发展前途的方法。
用极性半导体（如GaP）代替奥托装置中的金属,测量它的ATR谱，可确定表面极化激元的频率－波矢关系。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条