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1) Landau phase transition theory
Landau相变理论
1.
In order to study the effect of the content of the short carbon fiber and the temperature on the percolation behavior of conducting composite,the equations relating the composite conductivity with the filler s volume fraction and the temperature were deduced via the Landau phase transition theory.
为研究短切碳纤维含量和温度对导电复合材料渗流行为的影响,通过Landau相变理论导出了复合材料电导率与填料体积分数及温度的方程,并用该方程分析了短切碳纤维/乙烯基酯树脂复合材料的渗流和PTC行为。
2) Landau theory
Landau理论
1.
From Landau theory,free energy near the phase transition temperature should be expanded in a power series of the function .
由Landau理论 ,相变温度附近的自由能F就可以写成 R幂级数展开的形式。
2.
The impact of magnetic field, electric field on the liquid crystal molecules has been studied in this paper with the Landau theory,and the relations of the free energy expansion coefficients of Landau theory and Frank theory are also studied.
本文利用Landau理论研究了磁场、电场对液晶分子排列的影响,以及Landau理论和Frank理论中自由能展开系数的关系。
3) Landau-Devonshire theory
Landau-Devonshire理论
4) Ginzburg-Landau theory
Ginzburg-Landau理论
5) phase transition theory
相变理论
1.
With the help of the phase transition theory,the paper finds the mathematic relation between the fanout of gossips and the reliability of the model.
该文的数学方法基于随机图理论,通过引入相变理论找到了闲聊的扇出系数和模型可靠性之间的数学关系,同时分析了闲聊的通讯开销以及闲聊网络中结点的负载情况。
6) relative transformation theory
相对论变换理论
1.
In this paper,with the beginning of the forced situation of the charged particle and using the relative transformation theory,the charged particle movement condition has been systematically in the steady permanent orthogonal electromagnetic field.
从带电粒子的受力情况出发,利用相对论变换理论系统地研究了稳恒正交电磁场中带电粒子运动的状态,并由初始条件得到粒子运动轨迹的三种状态,即普通摆线(它相当于滚动的轮子边缘上一点轨迹)、内摆线(它相当于滚动的轮子边缘内一点的轨迹)和外摆线,(它相当于滚动的轮子边缘外一点的轨迹)。
补充资料：金兹堡-朗道（GL）唯象理论（phenomenologicalGinzburg-Landau(GL)theory）
金兹堡-朗道（GL）唯象理论（phenomenologicalGinzburg-Landau(GL)theory） 基于朗道二级相变（也称连续相变）理论，1950年金兹堡和朗道（GL）在低于临界温度Tc附近将描绘超导电性的自由能密度Fs在外磁场中按序参量|ψ|2展开至|ψ|4项，并计及梯度项`\nabla\psi`后，对各向同性超导体有：
$F_s=F_{n0} \alpha|\psi|^2 \frac{\beta}{2}|\psi|^4$
$ \frac{1}{2m^\**}|(-i\hbar\nabla-e^\**bb{A})\psi|^2$
$ \frac{\mu_0}{2}H^2$（1）
称GL自由能密度。式中Fn0是无外磁场的正常相自由能密度，$\mu_0bb{H}=\nabla\timesbb{A}$，H为磁场强度，m*和e*分别为超导电子有效质量和有效电荷（实为库珀电子对的质量和电荷），$\hbar$为除以2π的普朗克常数，α和β是展开系数，随材料性质由实验来定。在Tc附近α(T)=-α0(1-T/Tc)，α0和β是大于零的常数，对总自由能求极小，可得GL方程
$\frac{1}{2m^\**}(-i\hbar\nabla-e^\**bb{A})^2\psi$
$ \alpha\psi \beta|\psi|^2\psi=0$（2）
$\frac{1}{\mu_0}\nabla\times\nabla\timesbb{A}=bb{j}_s$
$=-\frac{i\hbare^\**}{2m^\**}(\psi^\**\nabla\psi-\psi\nabla\psi^\**)$
$-\frac{e^{\**^2}}{m^\**}|\psi|^2bb{A}$（3）
和与绝缘外界接触时的边界条件：
$bb{n}*(-i\hbar\nabla-e^\**bb{A})\psi=0$（4）
（在边界上）
n为边界法向单位矢量。由于GL方程是非线性的联立方程，包含着宏观量子非线性效应，且ψ一般是r，T和H的函数，所以有广泛的应用，成为研究超导体各种宏观量子现象物理性质的有力工具，且推广到各向异性超导体上（见“各向异性GL方程”），其应用范围更加广泛。在空间中若ψ变化很缓慢，计及|ψ|2=ns，则方程（3）过渡到伦敦第二方程：js=-e*2·nsA/m*，说明伦敦方程只是在弱磁场近似中才适用。
1959年，戈尔柯夫（Gor'kov）基于BCS微观理论用格林函数方法推导出GL方程，并将ψ(r)与能隙Δ(r)联系起来（见“有序参量”），使ψ(r)又有了微观物理意义，并且唯象系数α，β也有了微观表达：
$\alpha(T)=-\frac{6(\pikT_c)^2N(0)}{7\zeta(3)n_s^\**(0)}$
$\**(1-\frac{T}{T_c})$（5）
$\beta=-\frac{6(\pikT_c)^2N(0)}{7\zeta(3)n_s^{\**^2}(0)}$（6）
1998年，徐龙道等基于BCS理论给出了宽广适用温区的、用微观量和温度具体表达无穷项展式各系数的完整的各向异性（也包括各向同性）GL方程（见“各向异性GL方程”）。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条
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