1) N.Hartmann
N.哈特曼
2) Nicolai Hartmann (1882～1950)
哈特曼，N.
3) Hartmann flow
哈特曼流
1.
Joule heating effect in liquid metal Hartmann flow;
液态金属哈特曼流的焦耳热效应
4) Hartmann method
哈特曼法
1.
Image processing of spherical-aberration automeasurement system based on Hartmann method;
基于哈特曼法球差自动测量系统的图像处理
5) Hartmann
['hɑ:tmən]
哈特曼
1.
Tomographic Reconstruction of Refractive Index Field Based on Hartmann Wavefront Sensing;
基于哈特曼波前探测层析重建折射率场
2.
Design and Development of Hartmann Spherical-Aberration Automatic Measurement System
哈特曼像差自动测量系统设计与开发
3.
With Hartmann wave-front sensor and laser beam analyzer,the distributions of the near field wave front and far field intensity of the laser are got.
实验分别对 MOPA 系统的前端输出种子光及其经过一级、二级、三级放大后所得激光进行了测量,研究包括采用哈特曼波前传感器对激光近场波前的测量和采用激光光束分析仪对激光远场光强的测量两个方面,分别得出激光的近场相位均方根误差和不同光斑尺寸定义下的远场发散角等实验测量结果,将实验结果与系统设计值进行比较分析,从而对激光器系统输出激光作出评价。
6) hartmann layer
哈特曼层
补充资料：哈特曼流动
在相互垂直的电磁场作用下，不可压缩粘性导电流体沿均匀矩形截面管道的定常层流运动。它是一种简单形式的磁流体动力学流动，是J.F.哈特曼(1865～1936)于1937年首先用理论分析和实验证实的，因而得名。
如图1所示,B0是外加均匀恒稳磁场；E、v是外加电场和流速；管道的上、下面为绝缘壁；前后两个侧面为电极。当压强梯度推动流体沿y轴流动时,外接负载电路从流体取得电能。若外接电源，则流体通过磁场力将电源的电能变成自己的机械能。为了突出问题主要方面和简化计算，假设：①流体不可压缩并具有粘性和有限电导率；②管道无限长和无限宽，即不考虑电极表面和管道进出口端对流动的影响，而把流动视为只沿管高有变化的一维问题。这种管道流模型的精确解是管高2d比管长L和管宽W小一个数量级以上的管道流的近似解。
如图2所示，流速、外加磁场和电场分别为 (0，v，0)、(0，0，B0)和（－E，0，0）。作用于任一流体微团Q的彻体力有负的压强梯度 、粘性力 、 磁场力，其中μ 为动力粘性系数；σ为电导率；By为流体中的电流所产生的y向磁场；v是z的函数，其余皆为常数。粘性力和流体切割磁力线导致的磁场力是阻碍流动的因素；负压强梯度和电场导致的磁场力是促使流动的因素。当流体作定常层流流动时，上述四种力平衡，故流动的动力方程为：
(1)根据欧姆定律和速度边界条件v(±d)＝0,可求得上式的解：
(2)
(3)式中v0和J0分别为平均流速和平均电流密度；Ha为流体切割磁力线导致的磁场力与粘性力之比的平方根，称为哈特曼数，即。图3是根据式(2) 画出的平均流速不变时不同哈特曼数的速度分布曲线。当Ha=0,即只有粘性力起作用时,速度分布曲线同一般管流的一样,是抛物线；当Ha》1，即磁场力起主要作用时，速度曲线变平,流速在壁面边界层内降为零，边界层厚度约为d/Ha。这是因为在中间平面附近，流体切割磁力线导致的磁场力起主导作用，它阻碍流体流动；而在壁面附近，电场导致的磁场力起主导作用,它加速流体流动，而且这种力愈强,边界层也愈薄。式(3)说明四种情况：①短路(E=0)时，平均电流最大,平均磁场力也最大，它对流动阻碍最大,这是电磁制动闸的原理；②J0＞0，E厵0时，平均电流和电场反向，外电路从流体取得电能，这是磁流体发电机的原理（见磁流体发电）；③J0=0时，通过测量E,可从式(2)计算流量,这是电磁流量计的原理；④J0＜0时,电流与电场同向,作用在流体上的磁场力加速流体流动,流体从外电路取得电能并通过磁场力转变为机械能，这是电磁泵或等离子体推进器（见电磁推进）的原理。
如图1所示,B0是外加均匀恒稳磁场；E、v是外加电场和流速；管道的上、下面为绝缘壁；前后两个侧面为电极。当压强梯度推动流体沿y轴流动时,外接负载电路从流体取得电能。若外接电源，则流体通过磁场力将电源的电能变成自己的机械能。为了突出问题主要方面和简化计算，假设：①流体不可压缩并具有粘性和有限电导率；②管道无限长和无限宽，即不考虑电极表面和管道进出口端对流动的影响，而把流动视为只沿管高有变化的一维问题。这种管道流模型的精确解是管高2d比管长L和管宽W小一个数量级以上的管道流的近似解。
如图2所示，流速、外加磁场和电场分别为 (0，v，0)、(0，0，B0)和（－E，0，0）。作用于任一流体微团Q的彻体力有负的压强梯度 、粘性力 、 磁场力，其中μ 为动力粘性系数；σ为电导率；By为流体中的电流所产生的y向磁场；v是z的函数，其余皆为常数。粘性力和流体切割磁力线导致的磁场力是阻碍流动的因素；负压强梯度和电场导致的磁场力是促使流动的因素。当流体作定常层流流动时，上述四种力平衡，故流动的动力方程为：
(1)根据欧姆定律和速度边界条件v(±d)＝0,可求得上式的解：
(2)
(3)式中v0和J0分别为平均流速和平均电流密度；Ha为流体切割磁力线导致的磁场力与粘性力之比的平方根，称为哈特曼数，即。图3是根据式(2) 画出的平均流速不变时不同哈特曼数的速度分布曲线。当Ha=0,即只有粘性力起作用时,速度分布曲线同一般管流的一样,是抛物线；当Ha》1，即磁场力起主要作用时，速度曲线变平,流速在壁面边界层内降为零，边界层厚度约为d/Ha。这是因为在中间平面附近，流体切割磁力线导致的磁场力起主导作用，它阻碍流体流动；而在壁面附近，电场导致的磁场力起主导作用,它加速流体流动，而且这种力愈强,边界层也愈薄。式(3)说明四种情况：①短路(E=0)时，平均电流最大,平均磁场力也最大，它对流动阻碍最大,这是电磁制动闸的原理；②J0＞0，E厵0时，平均电流和电场反向，外电路从流体取得电能，这是磁流体发电机的原理（见磁流体发电）；③J0=0时，通过测量E,可从式(2)计算流量,这是电磁流量计的原理；④J0＜0时,电流与电场同向,作用在流体上的磁场力加速流体流动,流体从外电路取得电能并通过磁场力转变为机械能，这是电磁泵或等离子体推进器（见电磁推进）的原理。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条