1) Special Riemannian manifolds
特殊黎曼流形
2) Riemannian manifolds
黎曼流形
1.
Delaunay triangulation and Voronoi diagrams for Riemannian manifolds
黎曼流形的Delaunay三角化和Voronoi图
2.
The studies of differential manifolds and their applications are motivated to the active fields with applications of Riemanian manifolds and Sub-Riemannian manifolds in Control Theory,Dynamics Theory,Gauge Fields,etc.
基于黎曼流形及次黎曼流形在控制论、动力系统、规范场论等领域中的广泛应用的事实,本文拟对作为研究生课程的《微分流形及其应用》给出研习该课程的一般方法和思路。
3.
Estimations of the moments of the hitting time by Brownian motions on general Riemannian manifolds are also obtained.
估计了一般黎曼流形上的布朗运动关于球面击中时的各阶矩。
3) Riemann manifold
黎曼流形
1.
Nonlinear control systems on the riemann manifold;
黎曼流形上的非线性控制系统
2.
In this article,taking smooth vector field on manilotd as state usctor field of dynamic system,we establishes differential dynamic systcm on the Riemann manifold and discuss the existenceand uuiqueness of solution of ynamic system,an effect of geometrical structure on structure stability and sinplified of dynamic system\
本文取流形上光滑的切向量场为动力系统的状态向量场 ,建立了黎曼流形上的微分动力系统 ,讨论了动力系统解的存在唯一性 ,几何结构对结构稳定性的影响 ,以及动力系统的约化等问
3.
Let M and M′ be two Riemann manifolds.
对于黎曼流形Ｍ，Ｍ′，证明了：如果对３个独立的ｐ值有ｓｐｅｃｐ（Ｍ）＝ｓｐｅｃｐ（Ｍ′），那么∫Ｍｒ２＊１＝∫Ｍ′ｒ′２＊１，∫Ｍ‖Ｒｉｃ‖２＊１＝∫Ｍ′‖Ｒｉｃ′‖２＊１，∫Ｍ‖Ｒｉｅｍ‖２＊１＝∫Ｍ′‖Ｒｉｅｍ′‖２＊１。
4) Riemannian manifold
黎曼流形
1.
Fritz John necessary optimality condition on Riemannian manifolds;
黎曼流形上Fritz John必要最优性条件
2.
Pseudo-Umbilical Submanifolds in a Locally Symmetric Conformally Flat Riemannian Manifold;
局部对称共形平坦黎曼流形中的伪脐点子流形
3.
Intrinsic rigidity on minimal submanifolds in a Locally symmetric conformally flat Riemannian manifold;
局部对称共形平坦黎曼流形上极小子流形的内蕴刚性积分不等式
5) Pseudo Riemannian manifold
伪黎曼流形
1.
Let N n+p p be a locally symmetric, complete and connected pseudo Riemannian manifold, whose sectional curvature K N satisties c 1≤K N≤c 2.
:Nn+ pp 为 n+ p维局部对称的完备连通伪黎曼流形 ,它的截面曲率 KN 满足 c1 ≤ KN≤ c2 。
2.
For a given covariant symmetric tensor field of order 2 on a pseudo Riemannian manifold,the author constructed a C ∞ locally orthonormal frame field such that with respect to the frame field the component matrix of the tensor field has of canonical form under some assumptions.
对伪黎曼流形上的２－阶共变对称张量场，如果它的Ｊｏｒｄａｎ指标在一个邻域上是常数，我们能构造这个邻域上的局部正交光滑标架场，使这个张量场关于构造的标架场的分量矩阵有标准形式。
6) sub-Riemannian manifold
次黎曼流形
1.
In this paper we study the geodesics in sub-Riemannian manifold (M,D,g) ,where M(?)R~3=R_x~2×R_t is a three dimentional smooth manifold , D is a two dimentional smooth horizontal distribution generated by vector fieldsinteger, and g is a positive definite metric defined on D .
本文研究了次黎曼流形(M，D，g)上的测地线，这里M(?)R~3=R_x~2×R_t是3维光滑流形，D是由切向量场Y_1，Y_2生成的2维光滑水平分布，其中(?)k≥0是整数，g是定义在D上的正定度量。
2.
In this paper, the geodesics in a class of sub-Riemannian manifolds-Carnot groups are studied.
本文主要研究一类常见的次黎曼流形Carnot群上的测地线。
补充资料：黎曼流形的变换群
黎曼流形上的具有特殊性质的各种变换群，其中最重要的是等距变换群（又称运动群）、射影变换群和共形变换群。它主要研究黎曼流形上的各种变换群的不变性质以及容有各种变换群的黎曼流形的几何性质和拓扑性质。
设??是黎曼流形(M,g)到自身上的一个微分同胚。在局部坐标系下，设，如果成立
，即??保持度量张量 g不变，则称??是一个等距变换（又称运动）。它是欧氏空间的运动在黎曼流形上的推广。在等距变换下，切向量的长度、交角以及两点之间的距离均保持不变，测地线变到测地线。N.E.斯廷罗德和S.B.迈尔斯证明了：M上所有的等距变换依变换的乘法构成一个李群。这个群称为M的最大等距变换群（又称完全运动群），相应的子群称为M的等距变换群(或运动群)。设M上一个向量场所生成的单参数变换群为 即φi满足方程，,如果对任一t，φt都是等距变换,就称φt为单参数等距变换群或称X为无穷小运动（又称基灵向量场）。X为无穷小运动的充要条件为X满足基灵方程，这里"┡"表示协变导数，。
n维黎曼流形M的最大等距变换群的参数个数至多是个，而达到这个数目时,M必是常曲率空间。由此可以看出，一个黎曼流形最多能容许含有多少个参数的某种变换群是与流形本身的几何性质和拓扑性质密切相关的。G.富比尼首先发现黎曼流形的最大等距变换群的参数个数是有空隙的。后经И.∏.叶戈罗夫、矢野健太郎、若桑英清、王宪钟等人的研究，确定了第一空隙，即 n维黎曼流形不容许参数个数 r介于 与之间的最大等距变换群,并且在n>243的条件下确定了第二空隙。1964年，胡和生给出了确定空隙的一般方法并完全确定了开首八个空隙和相应空间的局部线素形式。
如果黎曼流形(M,g)到自身上的微分同胚??将测地线变到测地线，就称??是射影变换。M上所有的射影变换依变换乘法构成的群称为最大射影变换群，相应的子群称为射影变换群。在局部坐标下,??是射影变换的充要条件为：存在函数φ，使得成立
，这里是第二类克里斯托费尔符号，射影变换下最重要的不变张量是下式定义的射影曲率张量
式中,Rij分别是M的曲率张量和里奇曲率张量。一个黎曼流形的最大射影变换群的参数个数至多是 n2+2n个，而达到这个数目时，它必定是常曲率空间。向量场 X＝生成单参数射影变换群的充要条件为X 满足方程：。
如果黎曼流形(M,g)到自身上的微分同胚?? 保持向量的夹角不变，即在局部坐标系下成立式中σ是某一函数，就称 ??是共形变换。M上所有的共形变换依变换的乘法构成的群称为M的最大共形变换群，相应的子群称为共形变换群。共形变换下最重要的不变张量是由下式定义的共形曲率张量这里R 是数量曲率。一个黎曼流形的最大共形变换群的参数个数至多是个。 向量场 X＝生成单参数共形变换群的充要条件为X 满足方程
。
参考书目
S.Kobayashi and K.Nomizu,Foundations of Diff-erential Geometry,Vol.1, John Wiley & Sons ,New York,1963.
苏步青编著：《现代微分几何学概论》，上海科学技术出版社，上海，1961。
设??是黎曼流形(M,g)到自身上的一个微分同胚。在局部坐标系下，设，如果成立
，即??保持度量张量 g不变，则称??是一个等距变换（又称运动）。它是欧氏空间的运动在黎曼流形上的推广。在等距变换下，切向量的长度、交角以及两点之间的距离均保持不变，测地线变到测地线。N.E.斯廷罗德和S.B.迈尔斯证明了：M上所有的等距变换依变换的乘法构成一个李群。这个群称为M的最大等距变换群（又称完全运动群），相应的子群称为M的等距变换群(或运动群)。设M上一个向量场所生成的单参数变换群为 即φi满足方程，,如果对任一t，φt都是等距变换,就称φt为单参数等距变换群或称X为无穷小运动（又称基灵向量场）。X为无穷小运动的充要条件为X满足基灵方程，这里"┡"表示协变导数，。
n维黎曼流形M的最大等距变换群的参数个数至多是个，而达到这个数目时,M必是常曲率空间。由此可以看出，一个黎曼流形最多能容许含有多少个参数的某种变换群是与流形本身的几何性质和拓扑性质密切相关的。G.富比尼首先发现黎曼流形的最大等距变换群的参数个数是有空隙的。后经И.∏.叶戈罗夫、矢野健太郎、若桑英清、王宪钟等人的研究，确定了第一空隙，即 n维黎曼流形不容许参数个数 r介于 与之间的最大等距变换群,并且在n>243的条件下确定了第二空隙。1964年，胡和生给出了确定空隙的一般方法并完全确定了开首八个空隙和相应空间的局部线素形式。
如果黎曼流形(M,g)到自身上的微分同胚??将测地线变到测地线，就称??是射影变换。M上所有的射影变换依变换乘法构成的群称为最大射影变换群，相应的子群称为射影变换群。在局部坐标下,??是射影变换的充要条件为：存在函数φ，使得成立
，这里是第二类克里斯托费尔符号，射影变换下最重要的不变张量是下式定义的射影曲率张量
式中,Rij分别是M的曲率张量和里奇曲率张量。一个黎曼流形的最大射影变换群的参数个数至多是 n2+2n个，而达到这个数目时，它必定是常曲率空间。向量场 X＝生成单参数射影变换群的充要条件为X 满足方程：。
如果黎曼流形(M,g)到自身上的微分同胚?? 保持向量的夹角不变，即在局部坐标系下成立式中σ是某一函数，就称 ??是共形变换。M上所有的共形变换依变换的乘法构成的群称为M的最大共形变换群，相应的子群称为共形变换群。共形变换下最重要的不变张量是由下式定义的共形曲率张量这里R 是数量曲率。一个黎曼流形的最大共形变换群的参数个数至多是个。 向量场 X＝生成单参数共形变换群的充要条件为X 满足方程
。
参考书目
S.Kobayashi and K.Nomizu,Foundations of Diff-erential Geometry,Vol.1, John Wiley & Sons ,New York,1963.
苏步青编著：《现代微分几何学概论》，上海科学技术出版社，上海，1961。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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