1) tide strain tensor
潮汐应变张量
2) Tidal strain
潮汐应变
3) non-tide strain velocity
非潮汐应变速率
4) tidal deformation stress
潮汐形变应力
5) observation of Strain tide
应变潮汐观测
6) tidal straining
潮汐张力
1.
By quantifying 4 mechanisms controlling the vertical configuration of the water column at site 2,it is found that the estuarine circulation is always one order smaller than tidal straining and tidal stirring mechanisms,because the river discharge is small and exerts a weak influence on the outer bay.
进一步定量分析s2站位上影响水体结构变化的四种机制发现:外湾的河口环流作用与潮汐张力、风混合以及潮汐混合作用相比要小一个量级。
补充资料：应变张量
连续介质力学中度量变形的几何量。在直角坐标系中，未变形物体和已变形物体中线元的平方分别为：
，
其中
和
分别称为柯西应变张量和格林应变张量或右柯西－格林张量。 这两个张量都是对称正定的。另外，
和
分别称为芬格应变张量或左柯西－格林张量和皮奥拉应变张量。连续介质中两相邻粒子的ds2-dS2可以用来作为变形的度量。可以写作：
，
式中
分别称为拉格朗日有限应变张量或格林有限应变张量、欧拉有限应变张量或阿尔曼西有限应变张量。δ和δ为克罗内克符号。若用位移表示，则得有限变形理论中常用的拉格朗日应变张量和欧拉应变张量：
和
式中UK和uk分别为物质坐标中的和空间坐标中的位移分量。若位移很小，则得无限小变形理论中的拉格朗日和欧拉应变张量：V
和
，
其中
和
分别称为柯西应变张量和格林应变张量或右柯西－格林张量。 这两个张量都是对称正定的。另外，
和
分别称为芬格应变张量或左柯西－格林张量和皮奥拉应变张量。连续介质中两相邻粒子的ds2-dS2可以用来作为变形的度量。可以写作：
，
式中
分别称为拉格朗日有限应变张量或格林有限应变张量、欧拉有限应变张量或阿尔曼西有限应变张量。δ和δ为克罗内克符号。若用位移表示，则得有限变形理论中常用的拉格朗日应变张量和欧拉应变张量：
和
式中UK和uk分别为物质坐标中的和空间坐标中的位移分量。若位移很小，则得无限小变形理论中的拉格朗日和欧拉应变张量：V
和
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条