1) Doob process
Doob过程
1.
The distribution of lifetime for Doob process;
Doob过程的存活时间分布
2) expansive Doob process
广泛Doob过程
3) Doob skeleton processes
Doob骨架过程
4) Doob decomposition
Doob分解
1.
In this paper,with the Doob decomposition of B valued asymptotic martingles,we study the estimation valued property for B valued asymptotic martingles in Banach space B,which is RNP and the dual separable,and give a series of result and proof.
本文用 B值渐近鞅的 Doob分解,研究了取值于具有 RNP且对偶可分的 Banach空间B值渐近鞅的估值性质,给出了一系列结果及其证明。
2.
With Doob decomposition of B-valued asymptotic martingale, studies the law of large numbers of B-valued asymptotic martingale, some results are obtained.
利用B值渐近鞅的Doob分解定理 ,研究了B值渐近鞅的大数定律 ,它们是鞅的有关结论的推广和改进 。
3.
In this paper,with the Doob decomposition of B-valued uniform amarts.
本文利用了B值一致渐近鞅的Doob分解，对B值一致渐近鞅的收敛性作进一步的探讨，得到了B值一致渐近鞅的强大数定律的几个重要结果，从而将实值一致渐近鞅的强大数定律的一些结果推广到了B值一致渐进鞅的情形。
5) Doob inequality
Doob不等式
6) Doob-Meyer Decomposition
Doob-Meyer分解
1.
Nonlinear Doob-Meyer Decomposition for g-supermartingales without Lipschitz Condition on g;
非Lipschitz条件下g-上鞅的非线性Doob-Meyer分解
2.
But many results for Burkholder-Davis-Gundy inequalities are derived only about the increasing process in Doob-Meyer decomposition of X2(X is a local mart.
对于Burkholder-Davis-Gundy不等式，目前的文献中只是考虑X~2(X为局部鞅)的Doob-Meyer分解的增过程以及相应的缓增凸函数φ((?)=ρ≥1，φ为Φ的右导数)而得到的结论。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条