1) harmonic interactions
谐波相互作用
2) interaction of harmonics
谐波的相互作用
1.
In this paper an overview on present situation of the research on commutation failures,post-fault recovery of DC system,angle/voltage stability of power system,interaction of harmonics and so on is given,and the features and defects of existing control and protection strategies are pointed out.
文章概述了多馈入交直流混合电力系统中换相失败、直流系统故障后的恢复、电力系统功角/电压的稳定性、谐波的相互作用等问题的研究现状,指出了现有控制和保护策略的特点及不足,可为今后多馈入交直流混合电力系统的研究提供参考意见。
3) harmonic interaction
谐波互作用
5) anharmonic interaction
非谐相互作用
1.
Considering the second nearest neighbor interaction and cubic,quartic anharmonic interactions simultaneously, we employ the multiple scales method combined with a quasidiscreteness approximation to calculate the lattice vibration.
同时考虑次近邻谐振相互作用和三次方、四次方非谐相互作用 ,利用多重尺度结合准离散近似方法去计算晶格振动行为 ,发现一维非线性点阵中存在包络孤子及正扭结型包络孤子、反扭结型包络孤子 ,解释了自局域结构的幅度只取决于点阵中的固有参数的实验现
2.
The result shows that, taking into consideration the second nearest\|neighbor interaction and quartic anharmonic interaction simultaneously, the one\|dimensional homogeneous lattice exhibits not only envelope soliton, kink and antikink, but also another no.
结果表明 ,在同时考虑次近邻相互作用和非谐相互作用的情况下 ,一维单原子链中不仅存在包络孤立波、扭状和反扭状孤立波 ,而且存在另一种孤立波形式的元激发———呼吸子 。
6) large-detuned interaction
大失谐相互作用
1.
One is that the receiver reconstructs the original state based on the large-detuned interaction of a cavity field with two atoms,and the other is based on the resonant interaction between a cavity and an atom.
提出了两个利用三原子W类纠缠态作为量子通道,在腔量子电动力学(QED)体系中实现单原子态的远程制备方案:一个是接收者借助于原子与单模腔场之间的大失谐相互作用实现初始态重建,另一个则是接受者利用原子与单模腔场之间的共振相互作用完成远程态制备。
补充资料:γ射线同物质的相互作用
γ射线在物质中具有较强的穿透本领。能量在10MeV以下的γ射线同物质相互作用时,主要是发生光电效应、康普顿效应、电子偶效应等三种效应。
光电效应 γ光子穿过物质时同原子中的束缚电子相互作用,光子把全部能量交给这一束缚电子,使之克服在原子壳层中的结合能(电离能)而发射出去,这就是光电效应。光电效应截面以一种复杂的方式随入射光子能量和吸收体原子序数而改变,但总的趋势是随光子能量增加而减小,随原子序数增加而增加。在光子能量小于1MeV时,光电效应在三种主要效应中占优势,光电截面在总截面中占主要部分。
康普顿效应 当入射光子能量逐渐增大到1MeV时,γ射线同物质相互作用逐渐由光电效应过渡到康普顿效应。
康普顿效应是γ光子同电子之间的散射。入射γ光子把一部分能量传递给电子,光子本身能量减少并向不同的方向散射,散射效应中获得能量的电子叫反冲电子(图1)。能够发生散射效应的电子既可以是自由电子,也可以是束缚于原子之中的电子。康普顿效应发生在γ光子和电子之间,其作用截面是对单个电子而言的。因此,对原子序数为Z的整个原子,散射截面就是单个电子作用截面的 Z倍。当入射光子能量较高时,截面与光子能量近似成反比。
电子偶效应 是γ光子同物质的第三个重要的相互作用,入射光子同原子核电场或电子电场相互作用都可以产生电子偶效应,发生这个效应的阈能是1.02MeV。在电子偶效应中,入射光子转化为一个正电子和一个负电子,它们的动能是入射光子能量同1.02MeV之差。电子偶效应的截面也是入射光子能量和吸收物质原子序数的函数。当入射光子能量稍大于 1.02MeV时,电子偶效应的截面随光子能量E 线性增加;在高能时,其截面正比于lnE;能量很高时,截面趋近于一个常数。然而不论在高能或低能,截面都正比于吸收体原子序数Z的二次方。
其他效应 除上述主要的三种效应外,γ射线同物质的相互作用还有其他的效应, 如相干散射。 在低能(100keV)时,相干散射是很重要的,尤其是重元素中束缚得比较紧的电子有利于这种散射。这种散射长期以来一直是X 射线晶体学的基础。另外在入射光子能量较高时还有光核反应等。
γ射线的吸收 当γ射线穿过物质时,三种效应都可能发生。在忽略其他效应时,将这三种效应的吸收系数相加就可得到总的线性吸收系数。式中μph、μσ、μp分别表示这三种效应中的吸收系数。图2表示γ射线在铅中产生三种不同效应的几率。
窄束γ 射线在物质中的衰减规律是 或,其中Io、I分别代表穿透前后的γ射线强度,μ是吸收系数,μm是质量吸收系数,ⅹ是γ射线穿过的厚度,ⅹm是质量厚度。
由于γ射线穿过物质时会发生各种效应,同时γ射线又很容易被探测到,使得γ射线在诸如工业探伤、测厚、冶金、自动化、医疗等方面都获得广泛的应用。
参考书目
K. Siegbahn, ed., Alpha-, Beta- and Gamma-Ray Spectroscopy,Vol. 1,North-Holland,Amsterdam,1965.
光电效应 γ光子穿过物质时同原子中的束缚电子相互作用,光子把全部能量交给这一束缚电子,使之克服在原子壳层中的结合能(电离能)而发射出去,这就是光电效应。光电效应截面以一种复杂的方式随入射光子能量和吸收体原子序数而改变,但总的趋势是随光子能量增加而减小,随原子序数增加而增加。在光子能量小于1MeV时,光电效应在三种主要效应中占优势,光电截面在总截面中占主要部分。
康普顿效应 当入射光子能量逐渐增大到1MeV时,γ射线同物质相互作用逐渐由光电效应过渡到康普顿效应。
康普顿效应是γ光子同电子之间的散射。入射γ光子把一部分能量传递给电子,光子本身能量减少并向不同的方向散射,散射效应中获得能量的电子叫反冲电子(图1)。能够发生散射效应的电子既可以是自由电子,也可以是束缚于原子之中的电子。康普顿效应发生在γ光子和电子之间,其作用截面是对单个电子而言的。因此,对原子序数为Z的整个原子,散射截面就是单个电子作用截面的 Z倍。当入射光子能量较高时,截面与光子能量近似成反比。
电子偶效应 是γ光子同物质的第三个重要的相互作用,入射光子同原子核电场或电子电场相互作用都可以产生电子偶效应,发生这个效应的阈能是1.02MeV。在电子偶效应中,入射光子转化为一个正电子和一个负电子,它们的动能是入射光子能量同1.02MeV之差。电子偶效应的截面也是入射光子能量和吸收物质原子序数的函数。当入射光子能量稍大于 1.02MeV时,电子偶效应的截面随光子能量E 线性增加;在高能时,其截面正比于lnE;能量很高时,截面趋近于一个常数。然而不论在高能或低能,截面都正比于吸收体原子序数Z的二次方。
其他效应 除上述主要的三种效应外,γ射线同物质的相互作用还有其他的效应, 如相干散射。 在低能(100keV)时,相干散射是很重要的,尤其是重元素中束缚得比较紧的电子有利于这种散射。这种散射长期以来一直是X 射线晶体学的基础。另外在入射光子能量较高时还有光核反应等。
γ射线的吸收 当γ射线穿过物质时,三种效应都可能发生。在忽略其他效应时,将这三种效应的吸收系数相加就可得到总的线性吸收系数。式中μph、μσ、μp分别表示这三种效应中的吸收系数。图2表示γ射线在铅中产生三种不同效应的几率。
窄束γ 射线在物质中的衰减规律是 或,其中Io、I分别代表穿透前后的γ射线强度,μ是吸收系数,μm是质量吸收系数,ⅹ是γ射线穿过的厚度,ⅹm是质量厚度。
由于γ射线穿过物质时会发生各种效应,同时γ射线又很容易被探测到,使得γ射线在诸如工业探伤、测厚、冶金、自动化、医疗等方面都获得广泛的应用。
参考书目
K. Siegbahn, ed., Alpha-, Beta- and Gamma-Ray Spectroscopy,Vol. 1,North-Holland,Amsterdam,1965.
说明:补充资料仅用于学习参考,请勿用于其它任何用途。
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