从伦敦穿透深度`\lambda_L=(m^\**//\mu_0n_se^{\**^2})^{1/2}`与超导电子浓度ns的关系中可看出，λL值的增大意味着ns值在减小，且按伦敦第二方程，磁场H(r)（或矢热A(r)）对js(r)是局域性的，所以在表面穿透层λL内，磁场愈强的地方ns愈小。但实验测量结果的穿透深度λ总是比λL要大，甚至大好多倍，说明超导电子间有一个相干或关联范围在影响着λ的增大，即某处磁场不仅影响该处超导电子，并且也不同程度地影响电子间相干长度ξ范围内有关联的超导电子对js(r)的影响。另一方面，含杂质的超导体的实验表明，杂质成分的增加会影响穿透深度也增大。这又意味着电子平均自由程l的减小使穿透深度λ增大，当然也影响超导电子间的关联范围。皮帕德根据这些非局域效应建立起的非局域理论是与正常金属中反常趋肤效应作类比，给出了皮帕德非局域方程：

$bb{j}_s(bb{r})=-\frac{3n_se^{\**^2}}{4\pi\xi_0m^\**}$

$*int\frac{bb{R}(bb{R}*bb{A}(bb{r})')e^{-R//\xi_P}}{R^4}dV'$（1）

这里ξ0是纯超导体的相干长度，由BCS理论给出为：$\xi_0=\hbarv_F//\pi\Delta(0)$，$\hbar$为除以2π的普朗克常数，vF是费米速度，Δ(0)是T=0K时的能隙，R=r-r'，而皮帕德引入的有效相干长度ξP有关系式：

ξP-1=ξP-1 (dl)-1（2）

d是随不同材料有异的常数，一般地接近于1。式（1）在二种极限情形可给出皮帕德有效穿透深度λP为：（1）$\lambda_P\gt\gt\xi_P$时$\lambda_P=\lambda_L(\xi_0//\xi_p)^{1/2}$；（2）$\lambda_P\lt\lt\xi_P$时$\lambda_P=(\lambda_L^2\xi_0)^{1/3}$。极限情形（1）相应于l很小或$l\lt\lt\xi_0$，则在ξP范围内A(r')基本无变化，A(r')≈
A(r)，式（1）可化为形如伦敦第二方程：js=-ξPA/μ0ξ0λL2，称条件$\lambda_P\gt\gt\xi_P$为伦敦极限，且类同于金兹堡-朗道唯象理论中区分超导体类别一样属第二类超导体，在这里也称伦敦超导体。极限情形（2）相应于l很大或$l\gt\gt\xi_0$，此极限$\lambda_P\lt\lt\xi_P$称皮帕德极限，是相应于很纯的大样品起导体言属第一类超导体，在这里也称皮帕德超导体。此时，ξP=ξ0，ξ0也称为皮帕德相干长度，也可看做库珀电子对的平均尺度。这极限下的λP也称皮帕德穿透深度。