1) density dependent relativistic mean-field theory
密度相关的相对论平均场理论
1.
The Kaon condensation in neutron star matter is calculated in the framework of the density dependent relativistic mean-field theory.
用密度相关的相对论平均场理论计算了中子星物质中的K介子凝聚 ,结果表明中子星物质发生K介子凝聚的临界密度约为 2 。
2) density dependent RMF
密度相关的相对论平均场
3) density dependent relativistic mean field theory
密度相关的相对论平均场模型
4) relativistic mean field
相对论平均场理论
1.
Based on the constrained relativistic mean field (RMF) theory, the superdeformed states of 196Pb are systematically investigated with four different interactions, TMA, PK1, NL3 and NL-SH.
在形变约束的相对论平均场理论框架下,用TMA,PK1,NL3和NL-SH相互作用对196pb的超形变态进行了系统研究。
2.
The influence of effective interactions including NL1,NL3,NLSH,TM1 and GL-97 on the properties of neutron star matter and its global structure is studied in the framework of relativistic mean field theory.
基于相对论平均场理论,研究了各种相互作用参数组(NL1、NL3、NLSH、TM1和GL 97)对中子星物质的性质和中子星整体结构的影响。
3.
Properties of nuclear matter and neutron star are described in relativistic mean field theory with density-dependent effective interactions.
基于密度相关有效相互作用的相对论平均场理论 ,研究了核物质和中子星的性质 。
5) relativistic mean field theory
相对论平均场理论
1.
Research on Zr isotopes in the relativistic mean field theory;
相对论平均场理论对Zr同位素基态性质的研究
2.
The ground states properties of Ne-isotopes were calculated with Relativistic mean field theory.
用相对论平均场理论计算了N e同位素的基态性质,并和实验比较,发现当质子是偶数时,核的性质有规律地随中子数的变化而变化,由此间接证明了偶数核子对另一类核子无直接影响;同时,也检验了相对论平均场理论在该区域的适用性。
3.
We calculated the binding energy and the quadrupole deformation factor of odd-proton Nb-isotopes respectively in relativistic mean field theory,using three group parameters NL-SH,NL-3,NL-Z.
在相对论平均场理论框架下,用3组参数NLSH、NL3、NL2分别计算了奇质子Nb同位素链的结合能和四极形变系数,确定了适用于该同位素区域的最佳参数组,在此基础上计算了实验上还未测定的其余元素的结合能,预言了它们的稳定性。
6) relativistic mean-field theory
相对论平均场理论
1.
Particle-number conserving method is adopted to treat the pairing correlations in the relativistic mean-field theory.
在相对论平均场理论框架下,利用粒子数守恒方法处理对关联,给出了具体的理论公式和数值细节;并以24Ne为例,用该方法研究了它的基态和低激发态性质。
补充资料：非相对论性量子理论
非相对论性量子理论
Nonrelativistic quantum theory
心位置及其自旋取向(即这里所用的多分量波函数)就足以描写每个基本粒子。 当更明显的复合系统在过程中并不改变内部结构时，也可以把它们当作粒子来处理。例如，在两个原子的慢碰撞中，作用于电子上的缓慢变化的势不会导致跃迁到新的组态，因而碰撞可以由解形式为方程(67)的相对运动方程来描写;在快碰撞中会出现电子跃迁，就必须用多电子薛定谬方程。同样，由于氖核是总角动量为1的中子一质子束缚态，在氛分子中(i)每个氖核可以当作自旋为l的基本粒子来处理;(ii)氖分子的波函数对于两个氖核的空间和自旋坐标的交换必须是对称的，这个交换包含两个中子和两个质子的接连的反对称交换。换言之(当它们可以当作粒子处理时)，氛核和其他整数自旋的复合系统都遵守玻色一爱因斯坦统计;半整数自旋的复合系统则遵守费米一狄拉克统计。 若组成多粒子系统的粒子可以用不重叠的波包表示，当波包中心运动的距离等于其宽度山时波包展开的量《山的话，则单个经典粒子的轨迹是可以分辨的。因此，在这些情况下，粒子不管是否是全同的都是实际上可分的经典粒子，并且预期玻色一爱因斯坦统计和费米一狄拉克统计都会变成经典的麦克斯韦一玻耳兹曼统计。大家熟知的经典统计适用于电子气的条件刀丙“(2、kT)一“心《l，意味着这样的波包可以构成;这里N是电子密度，k是玻耳兹曼常数，而了’是绝对温度。然而(与前面关于谐振子的讨论比较)，在分子的较低振动态，对振动着的核不能构成这样的波包，因此就不能不用量子统计，例如，在低温下氢分子(HZ)的比热就是如此。参阅“量子统计”(quantum statisties)条。 〔格朱艾(E.Gerjuoy)撰]地，可以推断出对任何这样的孤立系统，哈密顿算符H都必须与下述算符对易:(i)总角动量算符内二Pl+…+p二(ii)总角动量算符J;(iii)宇称算符p，它使每个粒子通过原点反射，即把r，变成一r、，…，rg变成一‘。关于进一步的知识参阅“宇称”(parity)、“对称性定律，，(symmetry law。)条。 因此，在量子力学中像在经典力学中一样，线动量和总角动量都是守恒的，即都是运动常数。由于对在x方向的无穷小位移。下式成立:}c(肠，几，tl)}“一幸，丁二(凡，几，犷‘·‘“，层，”·‘nZ音田:1 Sln 4三士;!V素“— h-音。亡1公2(59)价(x、+c，少1，之、，x:+。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条