1) quantum correlation properties of light
光场的量子相关特性
1.
The results show that the quantum correlation properties of light are determined completely by initial field and keep unvariant in the process of interaction between light field and atomic BEC.
研究了V型三能级原子的玻色—爱因斯坦凝聚体(BEC)与双模压缩态光场相互作用系统中光场的量子相关特性。
2) quantum properties of light
光场的量子特性
1.
The influence of generalized Kerr medium on the quantum properties of light in the system of two mode squeezed vacuum field interacting with a two level atom are studied by means of quantum theory.
运用全量子理论 ,研究了存在广义克尔介质时 ,双模压缩真空场与二能级原子相互作用系统中光场的量子特性 ,着重讨论了介质与辐射场的耦合强度 χ以及广义克尔介质的非线性阶数m对光场量子特性的影响 。
2.
The quantum properties of light in the system of two coupling atoms Raman interacting with single-mode squeezed vacuum field in Kerr medium are studied by means of quantum theory .
研究了存在Kerr介质时,耦合双原子与单模压缩真空场Raman相互作用系统中光场的量子特性,讨论了Kerr介质与光场的耦合强度对光场量子特性的影响。
3.
The quantum properties of light in the system of three entangle atoms in the W-type states interacting with radiation fields in binomial states were studied by means of quantum theory.
采用全量子理论,研究处于W类态的三纠缠原子与二项式光场相互作用过程中光场的量子特性;运用数值方法,讨论了三纠缠原子初始状态和二项式光场系数对系统光场压缩和二阶相干特性的影响。
3) quantum properties of light field
光场的量子特性
1.
In this article, the quantum properties of light field of the two identical two-level entangled atoms interacting with the binomial optical field were studied by means of time evolution operator and numerical calculations.
采用时间演化算符和数值计算方法,研究了两全同二能级纠缠原子与二项式光场相互作用过程中光场的量子特性。
5) quantumization of the photon field
光子场的量子化
6) Quantitative structure-activity/ reactivity/ spectrum relationsh
定量结构-活性/反应性/光谱特征相关
补充资料：量子力学的自洽场近似法
一种求解全同多粒子系的定态薛定谔方程的近似方法。它近似地用一个平均场来代替其他粒子对任一个粒子的相互作用,这个平均场又能用单粒子波函数表示,从而将多粒子系的薛定谔方程简化成单粒子波函数所满足的非线性方程组来解。这种解不能一步求出，要用迭代法逐次逼近，直到前后两次计算结果满足所要求的精度为止（即达到前后自洽），这时得到的平均场称为自洽场。这种方法就称为自洽场近似法。
设N个全同粒子间存在相互作用,多粒子系的哈密顿量可表为
(1)
式中多粒子系的定态薛定谔方程为
, (2)
在单粒子（实际上是准粒子）近似下，若各单粒子态是ψi(Xi)，总波函数为
, (3)
其他粒子作用于第i个单粒子态上的粒子的平均场为
(4)
则单粒子波函数满足的方程为
这是N个联立非线性微分积分方程组，称为哈特里方程。它比原来多粒子系方程(2)要简单些,但仍然只能用数值方法求解。解的过程是:首先假定平均场，并由式(5)计算出单粒子波函数,再代入式(4)计算出平均场,一般情况下它与不一样，有可能给出比好一些的近似，再利用（也可以根据具体情况做些调整）取代，重复上述步骤，逐次逼近，直到前后两次的计算结果在所要求的精度范围以内为止，也就是满足自洽条件，此时的平均场堸i就是自洽场，最后得到 εi和ψi。当然由单粒子波函数出发去求解也是一样的。考虑到两粒子之间相互作用对这两个粒子来说只应计算一分，所以多粒子系的能量为 (6)
式(3)中哈特里波函数未考虑交换对称性。如果把交换作用考虑进去，所得到的单粒子波函数满足的方程称为哈特里－福克方程。由这个方法所得的结果，不能给出解析表达式，只能用数值表示。这个方法在原子、分子物理学和核物理学等领域有极为广泛的应用。
设N个全同粒子间存在相互作用,多粒子系的哈密顿量可表为
(1)
式中多粒子系的定态薛定谔方程为
, (2)
在单粒子（实际上是准粒子）近似下，若各单粒子态是ψi(Xi)，总波函数为
, (3)
其他粒子作用于第i个单粒子态上的粒子的平均场为
(4)
则单粒子波函数满足的方程为
这是N个联立非线性微分积分方程组，称为哈特里方程。它比原来多粒子系方程(2)要简单些,但仍然只能用数值方法求解。解的过程是:首先假定平均场，并由式(5)计算出单粒子波函数,再代入式(4)计算出平均场,一般情况下它与不一样，有可能给出比好一些的近似，再利用（也可以根据具体情况做些调整）取代，重复上述步骤，逐次逼近，直到前后两次的计算结果在所要求的精度范围以内为止，也就是满足自洽条件，此时的平均场堸i就是自洽场，最后得到 εi和ψi。当然由单粒子波函数出发去求解也是一样的。考虑到两粒子之间相互作用对这两个粒子来说只应计算一分，所以多粒子系的能量为 (6)
式(3)中哈特里波函数未考虑交换对称性。如果把交换作用考虑进去，所得到的单粒子波函数满足的方程称为哈特里－福克方程。由这个方法所得的结果，不能给出解析表达式，只能用数值表示。这个方法在原子、分子物理学和核物理学等领域有极为广泛的应用。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条