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1)  forced di?erence equations
强迫差分方程
2)  forced equation
强迫方程
3)  forced mKdV equation
强迫mKdV方程
1.
By using a perturbation method, a forced mKdV equation is derived from the so\|called quasi\|geostrophic vorticity equation, and time evolutions of mass and energy of the mKdV solitary waves are discussed.
利用扰动法由准地转涡度方程导出了强迫mKdV方程 ,讨论了强迫mKdV孤波的质量和能量的时间演变 ,并通过拟谱法求得了强迫mKdV方程的数值解 。
4)  forced Liénard equation
强迫Liénard方程
1.
This dissertation is devoted to the study of synchronization dynamics of coupled forced Liénard equations.
本文主要研究了耦合的强迫Liénard方程的同步动力学,其主要的工作概括如下几个方面:建立了耦合的强迫Liénard方程动力学的一般模型,这个模型能够很好地描述多个非线性振子组成系统的动力学特征;基于动力系统的Lyapunov稳定性理论,给出了耦合的强迫Liénard方程动力学局部和全局同步的简明而又实用的准则;将所得结果应用于混沌Duffing振子组成的耦合系统,数值模拟结果证明了结论的正确性。
5)  forced Lienard equation
强迫Lienard方程
6)  third order functional differential equation with forcing term
三阶强迫泛函微分方程
补充资料:微分方程的差分方程逼近


微分方程的差分方程逼近
approximation of a differential equation by difference equations

  微分方程的差分方程通近【app拟。mati.ofa山价犯n-ti习闪姗柱.by山血魂.理equa西姗;即即肠。砚田朋.朋巾卜碑四.别吸.。印冲.旧e朋,pa3I.ecTll目M] 微分方程用关于未知函数在某种网格上的值的代数方程组的逼近,当网格的参数(网络、步长)趋于零时可使得逼近更加精确. 设L(Lu可)是某个微分算子,几(L声。=几,。。任叭,人“凡)是某个有限差分算子(见徽分算子的差分算子通近(aPProximation of a dilferential operator by dif-feren沈。perators”.如果算子L、关于解u逼近算子L,其阶为p,即如果 }}Lh[u]*I}汽=o(hp),那么有限差分式L声、二0(o任凡)称为关于解“对微分方程Lu=O的P阶逼近. 构造有限差分方程L声*=0关于解u逼近微分方程Lu=0的最简单例子是将Lu的表达式中每个导数用相应的有限差分来代替. 例如,方程 _子“.,、血._,_八_一n Lu三书舟+P(x)于+q(x)u=U ~“一dxZr‘~产dxl‘’可用有限差分方程 L‘“‘三生理二丛吐丛二+ h‘ U~丰I一U,_I_ +尸(x们厂竺二兹巴几十,(x功)u朋一o作二阶精度逼近,其中网格几。和几;由点x.“。h组成(m是一整数),“.是函数u*在点x.的值.又,方程 au aZu L“三共牛一斗冬二0, --一ar ax,可用关于光滑解的两种不同的差分近似来逼近: _.月+1_”月气.月上.” 一门、“nt4用“用十l‘“阴l“用一I八 于九‘(撇式格式(exPlie,}seheme))和! “几’l一嗽试,‘l}一翔二,曰衅,‘从 拭’价二一一-一—一了一--一一几,(隐式格式(一mf)liczt scheme)),其中网格D*。和D*:由点(x。,甲=(川入,似)组成,:二rhZ,r二常数,巾和n是整数,。二是函数翻、在网格点(x,,t。)的值.存在这样的有限差分算子L,它对微分算子L的逼近,仅关于方程L。一0的解。特别好,而关于其他函数则差一些.例如,算一子L*L*U。三兴,·卜·夸卫一尹{刁内队引〔其中汀二·。州一随甲‘气))关f任意的光滑函数。(*)是算 广L- d仪 L“一…一甲〔戈,“)Z(工) 办的一阶逼近(_关于八)、而关于方程大u=O的解却是二阶逼近(假定函数:,充分光滑)在利用有限差分方程与。。
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参考词条