1) delta shock wave
狄拉克激波(δ-激波)
2) delta-shock
狄拉克激波
1.
By using the generalized characteristic method and the generalized Rankine-Hugoniot relation which is a system of ordinary equations,unique solution which includes delta-shock waves and vacuum is constructed.
利用广义特征分析的方法和广义Rankine-Hugoniot关系,该关系是常微分方程组,一个包含狄拉克激波和真空的整体解被构造性地得到。
3) Delta-shock wave
狄拉克激波解
4) δ-shock wave
δ-激波
1.
As the viscosity coefficient tends toward zero,the ω * limit in L 1of the solution is the δ-shock wave for the hyperbolic system.
当粘性系数趋于零时，这个解在Ｌ１意义下的ω＊极限是该双曲方程组的δ－激
2.
We draw the conclusion that it is possible for the generalized solutions of this system to contain δ-shock wave when λ > 0, and if λ < O, No δ- shock wave exists in solutions, however there probably exist unbounded solutions in LP(1 < p < λ-1).
我们发现当λ＞0时，该系统的解可能含有δ-激波。
5) Dirac wave function
狄拉克波函数
6) Dirac δ function
狄拉克δ函数
1.
Treatment of the integral divergence in computations of vacuum polarization for photons with the method of approximate values of Dirac δ function;
用狄拉克δ函数近似值法处理光子真空极化的紫外发散问题
补充资料：激波关系式
一组联系激波前后介质运动速度、压强、温度、密度等参量的关系式。
在随激波一起运动的坐标系内，激波是固定不动的。在图1中激波上的P点，联系激波前后介质速度v、压强p、密度ρ和比焓h(单位质量物质的焓)的质量守恒、动量守恒和能量守恒方程分别为：
下标1、2分别表示激波前后的参量,n、t分别表示沿P点处激波法线方向n和切线方向t的分量。这些基本关系对任何介质，包括气体、液体和固体都适用，但随介质的不同可有不同的表达形式（见固体中的激波）。这些关系式通常称为兰金－许贡纽关系式。为使上述方程组封闭，还应该补充介质的状态方程。气体状态方程研究得比较充分，固体和液体在高温、高压下的状态方程还需要进一步研究。
对于比热为常值的完全气体，利用相应的状态方程，可以直接解出斜激波后诸气流参量的关系式：
，
，
式中c＊为临界声速(对应于＝1时的声速)；1为波前气流的马赫数；β 为激波相对于波前气流方向的倾斜角(图1)；T、s和p0分别为热力学温度、比熵(单位质量物质的熵)和总压；γ 为比热比。当β 等于90°时，这些关系式就成了正激波关系式。
在正激波中， 存在关系v1v2=c＊2或λ1λ2=1，式中λ＝v/c＊称为速度系数,在流速等于声速时，λ＝1。这个关系说明超声速流（λ1＞1） 经过正激波变为亚声速流(λ＜1)，相反的变化则是不可能的。从经正激波的熵增(ΔS＝S2-S1)同波前马赫数的关系（图2）看出，若波前为亚声速流(1＜1),则ΔS＜0,这违反热力学第二定律，故是不可能的。
由质量守恒关系式可直接求出气流经激波后的折角δ同激波倾斜角β的关系：
。对于定比热的完全气体，这个关系化为：
对应于一定的1，存在一个最大的折角δ。在马赫数为1的气流遇到一半顶角为α 的尖楔时(图3)，若α＜δ，就形成一道依附于尖楔顶端的斜激波；若 α＞δ则产生一道立在尖楔前方的离体弓形激波。
在随激波一起运动的坐标系内，激波是固定不动的。在图1中激波上的P点，联系激波前后介质速度v、压强p、密度ρ和比焓h(单位质量物质的焓)的质量守恒、动量守恒和能量守恒方程分别为：
下标1、2分别表示激波前后的参量,n、t分别表示沿P点处激波法线方向n和切线方向t的分量。这些基本关系对任何介质，包括气体、液体和固体都适用，但随介质的不同可有不同的表达形式（见固体中的激波）。这些关系式通常称为兰金－许贡纽关系式。为使上述方程组封闭，还应该补充介质的状态方程。气体状态方程研究得比较充分，固体和液体在高温、高压下的状态方程还需要进一步研究。
对于比热为常值的完全气体，利用相应的状态方程，可以直接解出斜激波后诸气流参量的关系式：
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式中c＊为临界声速(对应于＝1时的声速)；1为波前气流的马赫数；β 为激波相对于波前气流方向的倾斜角(图1)；T、s和p0分别为热力学温度、比熵(单位质量物质的熵)和总压；γ 为比热比。当β 等于90°时，这些关系式就成了正激波关系式。
在正激波中， 存在关系v1v2=c＊2或λ1λ2=1，式中λ＝v/c＊称为速度系数,在流速等于声速时，λ＝1。这个关系说明超声速流（λ1＞1） 经过正激波变为亚声速流(λ＜1)，相反的变化则是不可能的。从经正激波的熵增(ΔS＝S2-S1)同波前马赫数的关系（图2）看出，若波前为亚声速流(1＜1),则ΔS＜0,这违反热力学第二定律，故是不可能的。
由质量守恒关系式可直接求出气流经激波后的折角δ同激波倾斜角β的关系：
。对于定比热的完全气体，这个关系化为：
对应于一定的1，存在一个最大的折角δ。在马赫数为1的气流遇到一半顶角为α 的尖楔时(图3)，若α＜δ，就形成一道依附于尖楔顶端的斜激波；若 α＞δ则产生一道立在尖楔前方的离体弓形激波。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条