1) multishock
激波系;多激波的
2) shock relations
激波关系
1.
Based upon the basic aerothermodynamic equations of three dimensional viscous flowin the integral form of turbomachinery, together with the perturbation method, the threedimensional shock relations in turbomachinery are obtained, and influence of gas viscosityis shown clearly.
叶轮机械中考虑气体粘性的激波关系黄修乾，徐建中（中国科学院工程热物理研究所北京１０００８０）关键词激波关系，叶轮机械，粘性流动，三维流动１引言随着叶轮机械叶尖速度和负荷的提高，其内部空间激波及激波／边界层相互作用对性能的影响更加显著。
3) shock-free
无激波的
4) Multi wavelength excitation
多波长激发
5) multi-wavelength laser
多波长激光
1.
Effect of indocyanine green angiography inducted multi-wavelength laser on choroidal neovascularization in age-related macular degeneration;
吲哚青绿血管造影引导多波长激光治疗年龄相关性黄斑变性脉络膜新生血管的临床评价
2.
Lens design for multi-wavelength laser beam expander;
多波长激光扩束器的光学设计
3.
Clinical observation of therapeutic effect of multi-wavelength laser on diabetic retinopathy;
多波长激光治疗糖尿病视网膜病变的临床观察
6) Multi-wavelength operation
多波长激射
补充资料：激波关系式
一组联系激波前后介质运动速度、压强、温度、密度等参量的关系式。
在随激波一起运动的坐标系内，激波是固定不动的。在图1中激波上的P点，联系激波前后介质速度v、压强p、密度ρ和比焓h(单位质量物质的焓)的质量守恒、动量守恒和能量守恒方程分别为：
下标1、2分别表示激波前后的参量,n、t分别表示沿P点处激波法线方向n和切线方向t的分量。这些基本关系对任何介质，包括气体、液体和固体都适用，但随介质的不同可有不同的表达形式（见固体中的激波）。这些关系式通常称为兰金－许贡纽关系式。为使上述方程组封闭，还应该补充介质的状态方程。气体状态方程研究得比较充分，固体和液体在高温、高压下的状态方程还需要进一步研究。
对于比热为常值的完全气体，利用相应的状态方程，可以直接解出斜激波后诸气流参量的关系式：
，
，
式中c＊为临界声速(对应于＝1时的声速)；1为波前气流的马赫数；β 为激波相对于波前气流方向的倾斜角(图1)；T、s和p0分别为热力学温度、比熵(单位质量物质的熵)和总压；γ 为比热比。当β 等于90°时，这些关系式就成了正激波关系式。
在正激波中， 存在关系v1v2=c＊2或λ1λ2=1，式中λ＝v/c＊称为速度系数,在流速等于声速时，λ＝1。这个关系说明超声速流（λ1＞1） 经过正激波变为亚声速流(λ＜1)，相反的变化则是不可能的。从经正激波的熵增(ΔS＝S2-S1)同波前马赫数的关系（图2）看出，若波前为亚声速流(1＜1),则ΔS＜0,这违反热力学第二定律，故是不可能的。
由质量守恒关系式可直接求出气流经激波后的折角δ同激波倾斜角β的关系：
。对于定比热的完全气体，这个关系化为：
对应于一定的1，存在一个最大的折角δ。在马赫数为1的气流遇到一半顶角为α 的尖楔时(图3)，若α＜δ，就形成一道依附于尖楔顶端的斜激波；若 α＞δ则产生一道立在尖楔前方的离体弓形激波。
在随激波一起运动的坐标系内，激波是固定不动的。在图1中激波上的P点，联系激波前后介质速度v、压强p、密度ρ和比焓h(单位质量物质的焓)的质量守恒、动量守恒和能量守恒方程分别为：
下标1、2分别表示激波前后的参量,n、t分别表示沿P点处激波法线方向n和切线方向t的分量。这些基本关系对任何介质，包括气体、液体和固体都适用，但随介质的不同可有不同的表达形式（见固体中的激波）。这些关系式通常称为兰金－许贡纽关系式。为使上述方程组封闭，还应该补充介质的状态方程。气体状态方程研究得比较充分，固体和液体在高温、高压下的状态方程还需要进一步研究。
对于比热为常值的完全气体，利用相应的状态方程，可以直接解出斜激波后诸气流参量的关系式：
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式中c＊为临界声速(对应于＝1时的声速)；1为波前气流的马赫数；β 为激波相对于波前气流方向的倾斜角(图1)；T、s和p0分别为热力学温度、比熵(单位质量物质的熵)和总压；γ 为比热比。当β 等于90°时，这些关系式就成了正激波关系式。
在正激波中， 存在关系v1v2=c＊2或λ1λ2=1，式中λ＝v/c＊称为速度系数,在流速等于声速时，λ＝1。这个关系说明超声速流（λ1＞1） 经过正激波变为亚声速流(λ＜1)，相反的变化则是不可能的。从经正激波的熵增(ΔS＝S2-S1)同波前马赫数的关系（图2）看出，若波前为亚声速流(1＜1),则ΔS＜0,这违反热力学第二定律，故是不可能的。
由质量守恒关系式可直接求出气流经激波后的折角δ同激波倾斜角β的关系：
。对于定比热的完全气体，这个关系化为：
对应于一定的1，存在一个最大的折角δ。在马赫数为1的气流遇到一半顶角为α 的尖楔时(图3)，若α＜δ，就形成一道依附于尖楔顶端的斜激波；若 α＞δ则产生一道立在尖楔前方的离体弓形激波。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条