1) anisotropic Herz-type Hardy space
各向异性Herz型Hardy空间
2) anisotropic Hardy space
各向异性Hardy空间
1.
A class of convolution operators on anisotropic Hardy spaces,namely,convolution operators with kernels of(α,r) type are introduced.
引入了各向异性Hardy空间上的一类卷积型算子,即带(α,r)型核的算子,0≤α<1,r为正整数。
2.
×L~(PJ)(R~n) to the anisotropic Hardy spaces H~q(R~n) and the weak anisotropic Hardy spaces H~(q,∞)(R~n) respectively.
×L~(PJ)(R~n)到各向异性Hardy空间H~q(R~n)和各向异性弱Hardy空间H~(q,∞)(R~n)的多线性算子是有界的。
3) herz-type hardy space
Herz型Hardy空间
1.
Boundedness of the θ-type Calderón-Zygmund operators on the Herz-type Hardy spaces.;
θ型Calderón-Zygmund奇异积分算子在Herz型Hardy空间上的有界性
2.
This paper provided the boundary proof of Littlewood-Paley g~~~(*-)___λ function from Herz-type Hardy space H(K)·~(α,p)_q(R~n) to Herz space (K)·~(α,p)_q(R~n)(weak Herz space W(K)·~(α,p)_q(R~n)) if n1-1q≤α<n1-1q+(ε α=n1-1q+ε.
给出了当n1-1q≤α
3.
It is proved thatμΩ,b is bounded from the Herz-type Hardy space H■_q~(n(1-(1/q)),p)(R~n)into the weak Herz space W■_q~(n(1-(1/q)),p)(R~n)when 0＜p≤1 and 1＜q＜∞.
本文证明了交换子μΩ,b是从Herz型Hardy空间H■_q~(n(1-(1/q)),p)(R~n)到弱Herz空间W■_q~(n(1-(1/q)),p)(R~n)有界的,其中0＜p≤1,1＜q＜∞。
4) Herz type Hardy spaces
Herz型Hardy空间
1.
And their boundedness are obtained in special Herz type Hardy spaces by using the atom decompositions of spaces and the integral estimate of the kernel of Fourier Integral Operator.
讨论了一类Fourier积分算子在特殊Herz型Hardy空间上的性质。
2.
It is proved that [b,T] is bounded on HAbp spaces and Herz type Hardy spaces.
讨论了满足一定条件的θ型Calderón-Zygmund奇异积分与CBMO函数生成的交换子在HAbp空间及Herz型Hardy空间上的有界性。
5) Herz type Hardy space
Herz型Hardy空间
1.
By enlarging the size condition,the boundlessness of some sublinear operators,which has the characteristic of fractional integral,from Herz type spaces to(weak)Herz type Hardy spaces the weak estimation at the endpoint is obtained.
通过放宽尺寸条件,得到了一类具有分数次积分性质的次线性算子从Herz型Hardy空间到(弱)Herz型Hardy空间有界性的判定条件,以及端点处的弱型估计。
2.
In this paper, the boundedness properties of some sublinear operators on Herz type Hardy spaces are obtained, and the boundedness of Bochner-Riesz operator on Herz type Hardy spaces is proved.
本文得到了一类次线性算子在Herz型Hardy空间上的有界性判定条件,该算子包括调和分析中许多重要的算子,同时还证明了Bochner-Riesz算子在Herz型Hardy空间上的有界性。
6) weak anisotropic Hardy space
各向异性弱Hardy空间
1.
×L~(PJ)(R~n) to the anisotropic Hardy spaces H~q(R~n) and the weak anisotropic Hardy spaces H~(q,∞)(R~n) respectively.
×L~(PJ)(R~n)到各向异性Hardy空间H~q(R~n)和各向异性弱Hardy空间H~(q,∞)(R~n)的多线性算子是有界的。
补充资料：各向同性和各向异性
物理性质可以在不同的方向进行测量。如果各个方向的测量结果是相同的,说明其物理性质与取向无关,就称为各向同性。如果物理性质和取向密切相关，不同取向的测量结果迥异，就称为各向异性。造成这种差别的内在因素是材料结构的对称性。在气体、液体或非晶态固体中，原子排列是混乱的,因而就各个方向而言,统计结果是等同的，所以其物理性质必然是各向同性的。而晶体中原子具有规则排列，结构上等同的方向只限于晶体对称性所决定的某些特定方向。所以一般而言，物理性质是各向异性的。例如， α－铁的磁化难易方向如图所示。铝的弹性模量E沿[111]最大(7700kgf/mm2),沿[100]最小(6400kgf/mm2)。对称性较低的晶体（如水晶、方解石）沿空间不同方向有不同的折射率。而非晶体(过冷液体)，其折射率和弹性模量则是各向同性的。晶体的对称性很高时，某些物理性质(例如电导率等)会转变成各向同性。当物体是由许多位向紊乱无章的小单晶组成时，其表观物理性质是各向同性的。一般合金的强度就利用了这一点。倘若由于特殊加工使多晶体中的小单晶沿特定位向排列（例如金属的形变"织构"、定向生长的两相晶体混合物等），则虽然是多晶体其性能也会呈现各向异性。硅钢片就是这种性质的具体应用。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条