1) orthogonalized Coulomb wave
正交库仑波函数
2) Sobolev orthogonal wavelet function
Sobolev正交小波函数
3) orthgonal mother wavelet
正交小波母函数
4) orthogonal function
正交函数
1.
Least square fitting of pump characteristic curve by orthogonal function;
用正交函数实现水泵性能曲线的最小二乘拟合
2.
This paper introduced the basic principle to acquire height anomaly using orthogonal function,took the control surveying results of Hufengling section of Suiman road in Heilongjiang to testify,and drew specific conclusions which is valuable to direct engineering height surveying.
本文介绍了用正交函数法求高程异常的基本原理,并利用已知的黑龙江绥满路虎峰岭段高速公路的控制测量成果进行了检核,并得出了具体的结论,对工程高程测量具有一定的指导意义。
3.
Using the orthogonal function system mixed a weight function as the basis function,the drawback of forming an ill-conditioned system of equations for the moving least-square approximation method is overcome.
以带权的正交函数作为基函数,克服了滑动最小二乘法容易形成病态方程组的缺点。
5) orthogonal functions
正交函数
1.
To apply finite element method in signal processing, the elements were orthogonalized based on group theory to form a series of orthogonal functions in a cyclic zone,and the orthogonal functions were applied in function approximation.
为了应用有限元方法对信号进行多分辨率分析,用群论方法将有限元正交化,构造出周期区域有限元的正交函数 将所构造的正交函数用于函数逼近 给出了函数逼近时细剖分与粗剖分正交函数系数之间的递推关系,并将所导出的递推的关系用于信号多分辨率分析和信号的压
2.
It introduces a method based on orthogonal functions for elevation abnormal fitting used in linear area.
文中介绍了在狭长带状区域下利用正交函数法拟合GPS点高程的数学模型。
6) bivariate orthogonal multi-wavelet function
二重正交多小波函数
补充资料：波函数
量子力学中描写微观系统状态的函数。在经典力学中，用质点的位置和动量（或速度）来描写宏观质点的状态，这是质点状态的经典描述方式，它突出了质点的粒子性。由于微观粒子具有波粒二象性，粒子的位置和动量不能同时有确定值（见测不准关系），因而质点状态的经典描述方式不适用于对微观粒子状态的描述。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条