1) soliton perturbation
孤子微扰论
1.
A direct approach of soliton perturbations based on the Laplace transformation is developed and employed to derive the Green s function of corrections for sine-Gordon soliton perturbations,which is expcessed,for the first time,in terms of Bessel functions.
本文发展了一种基于Laplace变换的直接微扰方法 ,求出了sine-Gordon孤子微扰论中各级修正的Green函数并首次将它用Bessel函数表
2) two solitons solution of perturbation
微扰双孤子解
3) molecular orbital perturbaciow theory
分子微扰理论
4) soliton theory
孤子理论
1.
Soliton theory is one of the important branch of nonlinear science, and Soliton perturbation problems is one of the important part of soliton theory.
孤子理论是非线性科学中的一个重要分支，而孤子微扰又是孤子理论中的一个重要方面，存在于大量实际的非线性系统中，所以，它的研究日益成为人们广泛关注的问题。
5) perturbation theory
微扰理论
1.
Study on perturbation theory for chainlike molecules(Ⅰ) Calculations for normal monohydric alcohols and normal alkanes;
链状分子体系的微扰理论研究（Ⅰ）——正一元醇和正烷烃的计算
2.
Study on perturbation theory for chainlike molecules(Ⅱ) Calculation of systems of tributyl phosphate, diluents and water;
链状分子体系的微扰理论研究（Ⅱ）——磷酸三丁酯、稀释剂和水体系的计算
3.
Study on perturbation theory for polar fluids;
极性流体的微扰理论研究
6) Perturbation theory
微扰论
1.
The non-degenerate stationary state perturbation theory and its recursion forms;
非简并定态微扰论及其递推形式
2.
Brueckner s first--order perturbation theory for ordinary nuclear matter is extended for investigating the behavior of the binding energy E/B in A nuclear matter.
本文把正常核物质的Brueckner一阶微扰论推广到核物质情况研究束缚能E／B的变化。
3.
The non-degeneracy perturbation theory was investigated in the Torres-Vega and Frederick(T-F) phase space.
在Torres-Vega和Frederick(T-F)量子相空间表象中研究了非简并态的微扰论,在一级修正的基础上,得到了能量本征值和本征波函数的二级、三级近似解。
补充资料：量子力学的微扰论
解薛定谔方程的一种常用的近似方法。一个量子体系，如果总哈密顿量的各部分具有不同的数量级，又对于它精确求解薛定谔方程有困难，但对于哈密顿量的主要部分可以精确求解,便可先略去次要部分,对简化的薛定谔方程求出精确解；再从简化问题的精确解出发，把略去的次要部分对系统的影响逐级考虑进去，从而得出逐步接近于原来问题精确解的各级近似解。这种方法称为微扰论。
对于哈密顿量H不显含时间的体系,其不含时间的薛定谔方程为
(1)
如果 (2)
其中为未受微扰的哈密顿算符(主要部分)，为微扰项（次要部分），，λ是用来表示微扰强度特征的小参数。若的本征方程
(3)
已解出，是未受微扰体系的能量,是与之相应的波函数。当考虑到的作用后,体系的能量与波函数将发生微小变化,此变化依赖于参数λ，于是体系能量和波函数可按λ的幂次作微扰展开
(4)
(5)
当λ＝0时,显然有,且E＝E(0)，ψ＝ψ(0)。将式(4)、(5)代入式(1)，按λ幂次得到一系列确定E(0)、ψ(0)，E(1)、ψ(1),...的等式。实际上λ的幂次标志着数量级的大小,依次地，E(0)、ψ(0)分别为E、ψ的零级近似能量和波函数,它们已由式(3)解出，由零级近似解以及，可进一步得到能量和波函数一级修正值E(1)和ψ(1),也就是得到了E、ψ的一级近似解E(0)+ E(1)、ψ(0)+ψ(1)，以此类推，可逐级求出高级近似解。计算表明，准确到n(n=1，2,...)级近似的能量等于对于归一化的第n-1级近似波函数下的平均值。以上是定态微扰论的物理思想。
当体系的哈密顿量显含时间时,体系无确定能量,只要求波函数的近似解，处理问题的基本思想与定态微扰论相同，所不同的是将解不含时间的薛定谔方程改为解含时间的薛定谔方程。这种微扰论是含时间的微扰论。微扰论的具体形式虽是多种多样的，但都体现了这样一个特点：微扰项对未受微扰体系的解影响很小，可以通过逐级近似求解。
利用微扰论处理实际问题时,如果较小得多,使得微扰展开式收敛得较快，就只要计算一、二级微扰便可得到较为满意的结果。量子力学中的微扰论广泛地应用于原子和分子物理学中，它常与量子力学的变分法等近似方法结合起来使用。
对于哈密顿量H不显含时间的体系,其不含时间的薛定谔方程为
(1)
如果 (2)
其中为未受微扰的哈密顿算符(主要部分)，为微扰项（次要部分），，λ是用来表示微扰强度特征的小参数。若的本征方程
(3)
已解出，是未受微扰体系的能量,是与之相应的波函数。当考虑到的作用后,体系的能量与波函数将发生微小变化,此变化依赖于参数λ，于是体系能量和波函数可按λ的幂次作微扰展开
(4)
(5)
当λ＝0时,显然有,且E＝E(0)，ψ＝ψ(0)。将式(4)、(5)代入式(1)，按λ幂次得到一系列确定E(0)、ψ(0)，E(1)、ψ(1),...的等式。实际上λ的幂次标志着数量级的大小,依次地，E(0)、ψ(0)分别为E、ψ的零级近似能量和波函数,它们已由式(3)解出，由零级近似解以及，可进一步得到能量和波函数一级修正值E(1)和ψ(1),也就是得到了E、ψ的一级近似解E(0)+ E(1)、ψ(0)+ψ(1)，以此类推，可逐级求出高级近似解。计算表明，准确到n(n=1，2,...)级近似的能量等于对于归一化的第n-1级近似波函数下的平均值。以上是定态微扰论的物理思想。
当体系的哈密顿量显含时间时,体系无确定能量,只要求波函数的近似解，处理问题的基本思想与定态微扰论相同，所不同的是将解不含时间的薛定谔方程改为解含时间的薛定谔方程。这种微扰论是含时间的微扰论。微扰论的具体形式虽是多种多样的，但都体现了这样一个特点：微扰项对未受微扰体系的解影响很小，可以通过逐级近似求解。
利用微扰论处理实际问题时,如果较小得多,使得微扰展开式收敛得较快，就只要计算一、二级微扰便可得到较为满意的结果。量子力学中的微扰论广泛地应用于原子和分子物理学中，它常与量子力学的变分法等近似方法结合起来使用。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条