1) extended image method
扩展镜像法
1.
Based on the analysis of the merits and demerits of the existed surface survey methods, this paper presents a reflection profile technique called as "extended image method", which can minimize a majority of the defects in conventional surface survey and improve w.
通过对现有的各种表层调查方法技术优缺点的分析,提出了一种称为"扩展镜像法反射剖面"的技术,该技术能克服常规表层调查方法的大多数不足且明显地提高工作效率。
2) extended mirror mode
扩展镜像方式
3) pixel labeling technique
扩展像素标记法
1.
Based on the vector technique,an improved approach to star extraction from star image is proposed,which comprised of the improved SUSAN algorithm and the limited pixel labeling technique.
在矢量法基础上,将改进SUSAN算法和限制条件下扩展像素标记法相结合,提出一种改进的星图中星提取方法。
4) Extended Dark Target Method
扩展暗像元方法
1.
Retrieval of Aerosol Optical Depth by Extended Dark Target Method and V5.2 Algorithm over Lanzhou Aeras;
研究中采用了Terra(Aqua)／MODIS的卫星资料，通过Kaufman提出的扩展暗像元方法和R。
5) spread lens
扩展透镜
6) extender lens amplification imaging method
扩束镜放大成像法
1.
Two kind of simple methods,which are termed of extender lens amplification imaging method and convex lens amplification imaging method,are proposed based on amplification principle in this paper.
文中提出了两种利用放大原理测量全息光栅光栅常数的简单方法:扩束镜放大成像法和凸透镜放大成像法。
补充资料：镜像法
一种计算静电场或稳定电磁场的方法。W.汤姆孙(即开尔文)于1848年提出,最先用于计算一定形状导体面附近的电荷所产生的静电场，叫做电像法；后来发展到可以计算某些稳定电磁场，现在称做镜像法。在电荷的附近出现导体面（或介质分界面）时，这些面对电场有影响。镜像法就是利用已经熟悉的静电学知识，通过在这些面的另一侧适当位置，设置适当量的假想电荷（称为电荷的像或像电荷），等效地代替实际导体上的感应电荷或电介质界面上的极化电荷，以保证场的边界条件得到满足。根据静电唯一性定理，在求解区域中，源电荷与像电荷产生的电场就是实际存在的电场。镜像法常常很简便地得到场的解析解，但只有边界面几何形状很简单的情形才可能成功地设置电像，故不是普遍适用的方法。目前，镜像法已不限于静电学范围，它已应用于计算稳恒磁场，稳恒电流场和天线的辐射场等不少重要的电磁场问题。
现用简单的例子阐明镜像法。如图1a所示,大地上方h米处有点电荷q,因为地表感应的面电荷密度N未知，所以不能用积分方法求解电场的V和E。但是，由于已经知道,图1b为相距2h的正负点电荷在无限空间产生的静电场，场中通过电荷联线中点且与联线垂直的无穷平面为一零等势面，对比图1a与图1b,它们上部静电场的边界条件、点电荷q的位置及媒质的介电常数ε 都相同，根据唯一性定理,图1b静电场的上半部即图1c，就是所求大地上方的静电场。又如图2a中,两种电介质ε1与ε2以无穷平面分界。点电荷q在两部分媒质中产生的静电场E1与E1须分别用图2b和图2c求解。E1与E1在分界面上应满足边界条件：n×(E1-E2)＝0及 n·(ε1E1-ε2E2)＝0，据此确定两电像的电荷为 及 再如图3，第一象限空间外部为μ＝∞的理想磁介质,求解与界面平行的长直线电流I产生的磁场,需要设置3个镜像电流。根据AO及BO平面上边界条件的要求n×H＝0，即磁力线与表面垂直，得出镜像电流的方向都与给定的源电流方向一致。
参考书目
冯慈璋主编：《电磁场》(电工原理Ⅱ),人民教育出版社,北京,1979。
J.D.Kraus and K.R.Canver,Electromagnetics，2nd ed.,McGraw-Hill,New York,1973.
现用简单的例子阐明镜像法。如图1a所示,大地上方h米处有点电荷q,因为地表感应的面电荷密度N未知，所以不能用积分方法求解电场的V和E。但是，由于已经知道,图1b为相距2h的正负点电荷在无限空间产生的静电场，场中通过电荷联线中点且与联线垂直的无穷平面为一零等势面，对比图1a与图1b,它们上部静电场的边界条件、点电荷q的位置及媒质的介电常数ε 都相同，根据唯一性定理,图1b静电场的上半部即图1c，就是所求大地上方的静电场。又如图2a中,两种电介质ε1与ε2以无穷平面分界。点电荷q在两部分媒质中产生的静电场E1与E1须分别用图2b和图2c求解。E1与E1在分界面上应满足边界条件：n×(E1-E2)＝0及 n·(ε1E1-ε2E2)＝0，据此确定两电像的电荷为 及 再如图3，第一象限空间外部为μ＝∞的理想磁介质,求解与界面平行的长直线电流I产生的磁场,需要设置3个镜像电流。根据AO及BO平面上边界条件的要求n×H＝0，即磁力线与表面垂直，得出镜像电流的方向都与给定的源电流方向一致。
参考书目
冯慈璋主编：《电磁场》(电工原理Ⅱ),人民教育出版社,北京,1979。
J.D.Kraus and K.R.Canver,Electromagnetics，2nd ed.,McGraw-Hill,New York,1973.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条