1) complex image method
复镜像法
1.
A self-adaptation sampling scheme in complex image method;
复镜像法中的一种自适应采样方法
2.
Two-stage complex image method to calculate the mutual impedance between overhead and underground conductors;
两阶段复镜像法及架空导体与地下导体互阻抗的计算
3.
Analysis on the input impedance of Ground penetrating radar antennas using complex image method;
复镜像法分析探地雷达天线阻抗特性
2) discrete complex image method
离散复镜像方法
1.
Discrete complex image method is used to compute the Green’s functions in the spatial domain, which improves the speed of computing the impedance matrix.
采用离散复镜像方法 (DCIM)计算微带结构的空间域格林函数 ,提高了计算阻抗矩阵的速度。
2.
To avoid calculating the time-consuming Sommerfeld′s integrals, the discrete complex image method (DCIM) is employed to obtain spatial domain closed-form Green s function for planar-layered media.
使用离散复镜像方法 (DCIM )快速得到平面分层介质的空间域的闭式格林函数 ,避免了费时的索末菲尔德积分。
3.
Two-level discrete complex image method (DCIM) is used to compute the closed-form Green s functions efficiently.
采用二级离散复镜像方法快速计算微带结构的闭式格林函数。
3) discrete complex image method(DCIM)
离散复镜像法(DCIM)
5) discrete complex image method
离散复镜像法
1.
In analyzing the RCS of microstrip antennas by MPIE-MoM,the two-level approximation discrete complex image method is applied to obtain spatial-domain Green′s function,which enhance computing efficiency.
在采用基于混合位积分方程的矩量法分析微带天线RCS时,首先采用二级离散复镜像法求解空域格林函数,从而大大提高了矩量法的计算效率,然后利用三角形网格剖分计算目标,也使得矩量法更适合分析复杂结构。
2.
Using the discrete complex image method(DCIM) and the Sommerfeld identity,the Sommerfeld integrals can be evaluated as the summation of finite complex image functions without directly numerical integration which always consumes large CPU time.
在跨界面目标的散射问题中,MPIE中的矢量势和标量势Green函数包含Sommerfeld类型的谱域积分,利用离散复镜像法(discrete compleximage method,DCIM)和Sommerfeld恒等式,将其转化为有限项复镜像Green函数的求和运算,避免了烦杂的谱域积分运算。
补充资料：镜像法
一种计算静电场或稳定电磁场的方法。W.汤姆孙(即开尔文)于1848年提出,最先用于计算一定形状导体面附近的电荷所产生的静电场，叫做电像法；后来发展到可以计算某些稳定电磁场，现在称做镜像法。在电荷的附近出现导体面（或介质分界面）时，这些面对电场有影响。镜像法就是利用已经熟悉的静电学知识，通过在这些面的另一侧适当位置，设置适当量的假想电荷（称为电荷的像或像电荷），等效地代替实际导体上的感应电荷或电介质界面上的极化电荷，以保证场的边界条件得到满足。根据静电唯一性定理，在求解区域中，源电荷与像电荷产生的电场就是实际存在的电场。镜像法常常很简便地得到场的解析解，但只有边界面几何形状很简单的情形才可能成功地设置电像，故不是普遍适用的方法。目前，镜像法已不限于静电学范围，它已应用于计算稳恒磁场，稳恒电流场和天线的辐射场等不少重要的电磁场问题。
现用简单的例子阐明镜像法。如图1a所示,大地上方h米处有点电荷q,因为地表感应的面电荷密度N未知，所以不能用积分方法求解电场的V和E。但是，由于已经知道,图1b为相距2h的正负点电荷在无限空间产生的静电场，场中通过电荷联线中点且与联线垂直的无穷平面为一零等势面，对比图1a与图1b,它们上部静电场的边界条件、点电荷q的位置及媒质的介电常数ε 都相同，根据唯一性定理,图1b静电场的上半部即图1c，就是所求大地上方的静电场。又如图2a中,两种电介质ε1与ε2以无穷平面分界。点电荷q在两部分媒质中产生的静电场E1与E1须分别用图2b和图2c求解。E1与E1在分界面上应满足边界条件：n×(E1-E2)＝0及 n·(ε1E1-ε2E2)＝0，据此确定两电像的电荷为 及 再如图3，第一象限空间外部为μ＝∞的理想磁介质,求解与界面平行的长直线电流I产生的磁场,需要设置3个镜像电流。根据AO及BO平面上边界条件的要求n×H＝0，即磁力线与表面垂直，得出镜像电流的方向都与给定的源电流方向一致。
参考书目
冯慈璋主编：《电磁场》(电工原理Ⅱ),人民教育出版社,北京,1979。
J.D.Kraus and K.R.Canver,Electromagnetics，2nd ed.,McGraw-Hill,New York,1973.
现用简单的例子阐明镜像法。如图1a所示,大地上方h米处有点电荷q,因为地表感应的面电荷密度N未知，所以不能用积分方法求解电场的V和E。但是，由于已经知道,图1b为相距2h的正负点电荷在无限空间产生的静电场，场中通过电荷联线中点且与联线垂直的无穷平面为一零等势面，对比图1a与图1b,它们上部静电场的边界条件、点电荷q的位置及媒质的介电常数ε 都相同，根据唯一性定理,图1b静电场的上半部即图1c，就是所求大地上方的静电场。又如图2a中,两种电介质ε1与ε2以无穷平面分界。点电荷q在两部分媒质中产生的静电场E1与E1须分别用图2b和图2c求解。E1与E1在分界面上应满足边界条件：n×(E1-E2)＝0及 n·(ε1E1-ε2E2)＝0，据此确定两电像的电荷为 及 再如图3，第一象限空间外部为μ＝∞的理想磁介质,求解与界面平行的长直线电流I产生的磁场,需要设置3个镜像电流。根据AO及BO平面上边界条件的要求n×H＝0，即磁力线与表面垂直，得出镜像电流的方向都与给定的源电流方向一致。
参考书目
冯慈璋主编：《电磁场》(电工原理Ⅱ),人民教育出版社,北京,1979。
J.D.Kraus and K.R.Canver,Electromagnetics，2nd ed.,McGraw-Hill,New York,1973.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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