1) ab initio pseudopotential method
从头赝势法
1.
The study is made by adopting ab initio pseudopotential method which is based on local density functional theory and is under virtual-crystal approximation.
采用基于局域密度泛函理论和虚晶近似下的从头赝势法 ,研究 Si(0 0 1)和 Ge(0 0 1)衬底上的应变 Ge1-y Cy 合金 ,其带隙随碳含量和晶格失配度的变化情况 。
3) relativistic pseudopotentidl ab initio
相对论赝势从头算
4) pseudopotential method
赝势方法
1.
Using pseudopotential method, we calculated the crystal energy of Pb with fcc structure and diamond structure.
本文用赝势方法计算了铅的面心立方结构和金刚石结构的晶体总能,讨论了两种结构在高压下的稳定性。
5) pseudopotential
赝势法
1.
The analytical expressions of internal energy, chemical potential and heat capacity of the little parameter r for a weakly interacting Fermi gas in weak magnetic field are derived by using “pseudopotential" method and ensemble theory.
根据赝势法和系综理论导出弱磁场中弱相互作用费米气体的内能、化学势和热容量的小参数r的解析式。
2.
The analytical expressions of chemical potential, total energy and heat capacity at a constant volume for a weakly interacting Fermi gas in the absence of exter nal potential are derived by using “pseudopotential" method.
根据赝势法导出无外势时弱相互作用费米气体的化学势、内能和定容热容的解析表达式 。
6) pseudo potential method
赝势法
1.
Unsing the first principle plane wave ultrasoft pseudo potential method of density functional theory (DFT) in the local optical approximation (LDA), the electronic structure and the linear optical properties of SiC polytypes are investigated.
在局域密度近似下 ,采用平面波超软赝势法对 Si C多型体的能带和光谱特性进行了研究。
补充资料：赝势
在相互作用的粒子系统中引入的非真实势。研究实际气体和固体的能带等问题时，采取引入赝势的办法可使问题简化。
研究二粒子系统散射问题时，由于真实作用势十分复杂，常把粒子当作刚球处理，使用刚球势（在r＝a处有陡峭的无限高势垒，a是粒子的半径，r是粒子间的距离）。这时系统质心的薛定谔方程是
k为相对波数。方程在r＞ɑ处的球对称解（k→0的S散射）为式中 C为一常数。若引入一个算符到薛定谔方程中[δ(r)是δ函数],使方程变形为非齐次方程
则在k→0和r≥ɑ处Ψe(r)和Ψ(r)满足相同的方程和边界条件Ψe(ɑ)=0,且有相同的函数形式。算符在薛定谔方程中起着势的作用。这种人为地引入的势不是刚球模型中的真实势，故称作赝势。由于在势中引入了 δ函数，这种势可看作是在r=0处的势源。扩展到任意k值（非球对称情况）时则需作改正。精确算出的 S波散射的赝势算符应是其中η0是刚球势的S波相移，具有关系
于是非齐次薛定谔方程右方所对应的各级数项分别相应于S波散射、P波散射、D波散射等效应。
可见，引入赝势，就可以用r＝0处势源的非齐次方程和边界条件 Ψe(ɑ)=0代替刚球势的齐次方程和边界条件，并用相移η0代替相对波数 k来表示系统的所有能级，这样，就便于深入讨论刚球模型的二体问题。这个方法可以推广到非常稀疏的N个粒子组成的气体系统。
研究二粒子系统散射问题时，由于真实作用势十分复杂，常把粒子当作刚球处理，使用刚球势（在r＝a处有陡峭的无限高势垒，a是粒子的半径，r是粒子间的距离）。这时系统质心的薛定谔方程是
k为相对波数。方程在r＞ɑ处的球对称解（k→0的S散射）为式中 C为一常数。若引入一个算符到薛定谔方程中[δ(r)是δ函数],使方程变形为非齐次方程
则在k→0和r≥ɑ处Ψe(r)和Ψ(r)满足相同的方程和边界条件Ψe(ɑ)=0,且有相同的函数形式。算符在薛定谔方程中起着势的作用。这种人为地引入的势不是刚球模型中的真实势，故称作赝势。由于在势中引入了 δ函数，这种势可看作是在r=0处的势源。扩展到任意k值（非球对称情况）时则需作改正。精确算出的 S波散射的赝势算符应是其中η0是刚球势的S波相移，具有关系
于是非齐次薛定谔方程右方所对应的各级数项分别相应于S波散射、P波散射、D波散射等效应。
可见，引入赝势，就可以用r＝0处势源的非齐次方程和边界条件 Ψe(ɑ)=0代替刚球势的齐次方程和边界条件，并用相移η0代替相对波数 k来表示系统的所有能级，这样，就便于深入讨论刚球模型的二体问题。这个方法可以推广到非常稀疏的N个粒子组成的气体系统。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条