1) first principles and pseudopotentials method
第一性原理赝势法
2) first principles pseudopotential method
第一性原理赝势平面波方法
3) First principles pseudopotential plane-wave method
第一原理赝势平面波方法
4) first-principles method
第一性原理方法
1.
The electronic structure of Ge R8 phase has been investigated by first-principles method based on plane-wave basis,using norm-conserving pseudopotential and local density approximation.
使用第一性原理方法研究了锗R8相在压力下的电子结构。
2.
The geometrical structure,stability,electronic structure and magnetism of bimetallic clusters AuM_2 and Au_2M_2,where M is 3d transition metal element,are investigated systematically by using the first-principles method based on density functional theory.
采用基于密度泛函理论的第一性原理方法系统研究了Au与3d过渡元素构成的混合小团簇的结构、稳定性、电子结构及磁性,得到了Au与3d过渡元素构成的混合小团簇的稳定结构。
5) first-principles
第一性原理
1.
First-principles Calculation of AlN Electronic Structure by Doping with Mg and Zn;
Mg、Zn掺杂AlN电子结构的第一性原理计算
2.
First-principles study of elastic properties and stacking fault energies of ZrCr_2 Laves phase;
ZrCr_2 Laves相弹性性质和堆垛层错能的第一性原理计算
3.
Studying basic physical properties of TiAl alloy by first-principles;
TiAl合金基本物性的第一性原理研究
6) First-principle
第一性原理
1.
The first-principle study on the structures and stabilities of LiNiO_2 and its doping compounds;
LiNiO_2及掺杂化合物的结构与稳定性的第一性原理研究
2.
The electronic structure and optical properties of Co and Mn codoped ZnO from first-principle study;
Co和Mn共掺杂ZnO电子结构和光学性质的第一性原理研究
3.
First-principles Calculation of CuInSe_2 Electronic Structure by Doping with Na
Na掺杂CuInSe_2电子结构的第一性原理研究
补充资料：赝势
在相互作用的粒子系统中引入的非真实势。研究实际气体和固体的能带等问题时，采取引入赝势的办法可使问题简化。
研究二粒子系统散射问题时，由于真实作用势十分复杂，常把粒子当作刚球处理，使用刚球势（在r＝a处有陡峭的无限高势垒，a是粒子的半径，r是粒子间的距离）。这时系统质心的薛定谔方程是
k为相对波数。方程在r＞ɑ处的球对称解（k→0的S散射）为式中 C为一常数。若引入一个算符到薛定谔方程中[δ(r)是δ函数],使方程变形为非齐次方程
则在k→0和r≥ɑ处Ψe(r)和Ψ(r)满足相同的方程和边界条件Ψe(ɑ)=0,且有相同的函数形式。算符在薛定谔方程中起着势的作用。这种人为地引入的势不是刚球模型中的真实势，故称作赝势。由于在势中引入了 δ函数，这种势可看作是在r=0处的势源。扩展到任意k值（非球对称情况）时则需作改正。精确算出的 S波散射的赝势算符应是其中η0是刚球势的S波相移，具有关系
于是非齐次薛定谔方程右方所对应的各级数项分别相应于S波散射、P波散射、D波散射等效应。
可见，引入赝势，就可以用r＝0处势源的非齐次方程和边界条件 Ψe(ɑ)=0代替刚球势的齐次方程和边界条件，并用相移η0代替相对波数 k来表示系统的所有能级，这样，就便于深入讨论刚球模型的二体问题。这个方法可以推广到非常稀疏的N个粒子组成的气体系统。
研究二粒子系统散射问题时，由于真实作用势十分复杂，常把粒子当作刚球处理，使用刚球势（在r＝a处有陡峭的无限高势垒，a是粒子的半径，r是粒子间的距离）。这时系统质心的薛定谔方程是
k为相对波数。方程在r＞ɑ处的球对称解（k→0的S散射）为式中 C为一常数。若引入一个算符到薛定谔方程中[δ(r)是δ函数],使方程变形为非齐次方程
则在k→0和r≥ɑ处Ψe(r)和Ψ(r)满足相同的方程和边界条件Ψe(ɑ)=0,且有相同的函数形式。算符在薛定谔方程中起着势的作用。这种人为地引入的势不是刚球模型中的真实势，故称作赝势。由于在势中引入了 δ函数，这种势可看作是在r=0处的势源。扩展到任意k值（非球对称情况）时则需作改正。精确算出的 S波散射的赝势算符应是其中η0是刚球势的S波相移，具有关系
于是非齐次薛定谔方程右方所对应的各级数项分别相应于S波散射、P波散射、D波散射等效应。
可见，引入赝势，就可以用r＝0处势源的非齐次方程和边界条件 Ψe(ɑ)=0代替刚球势的齐次方程和边界条件，并用相移η0代替相对波数 k来表示系统的所有能级，这样，就便于深入讨论刚球模型的二体问题。这个方法可以推广到非常稀疏的N个粒子组成的气体系统。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条