1) Line structural analysis tensor
线结构分析张量
2) nonlinear structure tensor
非线性结构张量
1.
To make the total variation denoising method more capable of denoising, an adaptive fidelity term is constructed by using nonlinear structure tensor.
在讨论了局部结构描述子应满足2个必要条件的基础上,分析了线性结构张量在提取局部结构信息中的不足;将非线性结构张量用于构造自适应保真项,使得总变差去噪方法具有更好的去噪能力。
2.
A new nonlinear structure tensor calculation method is presented.
提出一种新的非线性结构张量计算方法,扩展了基于迹的PDE正则化方法,使其适用于矩阵值数据场;利用该方法平滑结构张量,得到基于迹的非线性结构张量;并给出了新的结构张量在去噪领域的应用。
3) linear structure tensor
线性结构张量
1.
A new nonlinear structure tensor calculation method is presented.
提出一种新的非线性结构张量计算方法,扩展了基于迹的PDE正则化方法,使其适用于矩阵值数据场;利用该方法平滑结构张量,得到基于迹的非线性结构张量;并给出了新的结构张量在去噪领域的应用。
4) Structure tensor
结构张量
1.
An improved region filling inpainting method is proposed by using structure tensor that can successfully capture the local variations of an image.
借助结构张量具有表达图像局部结构的性质,提出一种改进的区域填充图像修补方法。
2.
In order to improve the robustness of image matching between infrared images and visible images,a novel weighted cross correlation algorithm based on structure tensor was presented.
为了提高红外图像和可见光图像匹配的鲁棒性,提出一种新的基于结构张量的加权互相关算法。
3.
A structure tensor based on Gaussian convolution is devised and introduced to anisotropic diffusion in order to reduce speckle.
为了更好地滤除超声图像中的斑点,通过构造基于高斯卷积的结构张量,并将其引入到各向异性扩散方法中,实验结果表明,这种新的各向异性扩散方法不仅能有效地抑制斑点噪声,而且能检测并保留图像边缘与细节特征。
5) tensor structure
张量结构
1.
The algorithm designed a tensor structure to represent image features and shows the detailed process of hallucinating face reconstruction.
提出了基于数学形态学的幻想脸重建算法,设计了表达图像特征的张量结构,介绍了幻想脸的重建步骤。
6) tensor analysis
张量分析
1.
On the function and significance of dual bases in tensor analysis;
对偶基矢量组在张量分析中的作用与意义
2.
Basic role of Linear Algebra in Tensor Analysis;
线性代数在张量分析中的基础作用
3.
Under the modified bipolar coordinate system with applying the tensor analysis,the general Reynolds equations are derived for bearing lubrication viscous flow between two nonconcentric rotating cylinders.
运用张量分析方法及修正双极坐标系,建立了轴承润滑流动所应满足的广义Reynolds方程。
补充资料：张量分析
微分几何中研究张量场的微分运算的一个分支。它提供了微分几何研究中的一种重要工具。黎曼几何就是在张量分析的基础上发展起来的。
在了解了张量的定义及其代数运算后，人们自然地要对张量场的微分进行研究。然而，将 （r,s）型张量场在局部坐标系下的分量求导后一般并不能得到一个(r,s+1)型张量场。为了能得到一个(r,s+1)型张量场,就必须在普通导数的基础上加上一定的补偿项。设 (r,s)型张量场K的分量为，令式中Г称为联络系数，它在坐标变换xi=xi(塣)下的变换规则是。于是满足(r,s+1)型张量的变换规则也把记为，因此墷l是一个算子，它把(r,s)型张量场K变成一个(r,s+1)型张量场墷K，称墷K为张量场K的协变微分，称墷lK为K关于变量xl的协变导数。例如,对反变向量(即一阶反变张量)场，，对协变向量场（即一阶协变张量场），，对一阶反变、一阶协变张量场，
一般地说,算子墷k与墷l不可交换,墷k墷l与墷l墷k的差与联络的曲率、挠率有关。由此可导出一系列有用的恒等式，如里奇恒等式等，这些恒等式及各种协变导数之间的相互关系就形成了张量分析的主要内容。例如当??,ξ，α分别为数量场、反变向量场及协变向量场时，它们满足下列关系：
式中分别是联络Г的挠率张量和曲率张量。特别,当挠率为零时，有称这些公式为里奇恒等式。
在黎曼流形中联络Г常取为列维-齐维塔联络，这时，Г就是第二类克里斯托费尔记号。
，式中gij是黎曼度量张量的分量。当欧氏空间中采用笛卡儿直角坐标系时,{}=0，这时协变微分就化成为普通微分。
微分几何中一些重要的微分算子在局部坐标系下可用协变导数表达出来。如向量场的散度为
，式中g=det(gij)。如α为p形式，则α 的外微分dα及伴随外微分δα分别为
式中"∧"表示缺掉相应的指标。因而拉普拉斯算子Δ＝dδ+δd的表示式为式中。当p=0时，即对数量场??，有
作用在数量场??上的算子称为第二类贝尔特拉米微分算子。有Δ2??=-Δ??。作用在数量场??上的第一类贝尔特拉米微分算子Δ1为
。
在了解了张量的定义及其代数运算后，人们自然地要对张量场的微分进行研究。然而，将 （r,s）型张量场在局部坐标系下的分量求导后一般并不能得到一个(r,s+1)型张量场。为了能得到一个(r,s+1)型张量场,就必须在普通导数的基础上加上一定的补偿项。设 (r,s)型张量场K的分量为，令式中Г称为联络系数，它在坐标变换xi=xi(塣)下的变换规则是。于是满足(r,s+1)型张量的变换规则也把记为，因此墷l是一个算子，它把(r,s)型张量场K变成一个(r,s+1)型张量场墷K，称墷K为张量场K的协变微分，称墷lK为K关于变量xl的协变导数。例如,对反变向量(即一阶反变张量)场，，对协变向量场（即一阶协变张量场），，对一阶反变、一阶协变张量场，
一般地说,算子墷k与墷l不可交换,墷k墷l与墷l墷k的差与联络的曲率、挠率有关。由此可导出一系列有用的恒等式，如里奇恒等式等，这些恒等式及各种协变导数之间的相互关系就形成了张量分析的主要内容。例如当??,ξ，α分别为数量场、反变向量场及协变向量场时，它们满足下列关系：
式中分别是联络Г的挠率张量和曲率张量。特别,当挠率为零时，有称这些公式为里奇恒等式。
在黎曼流形中联络Г常取为列维-齐维塔联络，这时，Г就是第二类克里斯托费尔记号。
，式中gij是黎曼度量张量的分量。当欧氏空间中采用笛卡儿直角坐标系时,{}=0，这时协变微分就化成为普通微分。
微分几何中一些重要的微分算子在局部坐标系下可用协变导数表达出来。如向量场的散度为
，式中g=det(gij)。如α为p形式，则α 的外微分dα及伴随外微分δα分别为
式中"∧"表示缺掉相应的指标。因而拉普拉斯算子Δ＝dδ+δd的表示式为式中。当p=0时，即对数量场??，有
作用在数量场??上的算子称为第二类贝尔特拉米微分算子。有Δ2??=-Δ??。作用在数量场??上的第一类贝尔特拉米微分算子Δ1为
。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条