1) Death cause
死亡过程
2) death
死亡
1.
Death causes and multivariate analysis of prognostic factors in continuous ambulatory peritoneal dialysis patients;
腹膜透析患者的死亡原因及多变量预后分析
2.
Risk of Death of 75 Intensive Care Unit Patients with Candidemia:A Retrospective Analysis;
75例重症监护病房假丝酵母菌血症的死亡危险性分析
3.
The Epidemiological Characteristics of Injury Death Among School-aged Children in Hangzhou;
杭州市学龄儿童伤害死亡流行特征分析
3) Mortality
死亡
1.
The Mortality Cause Analysis of 108 Hospitalized Neonates;
108例住院新生儿死亡原因分析
2.
Analysis of the incidence and mortality of malignancies in Xiuzhou District of Jiaxing City,Zhejiang Province from 2003 to 2005;
2003-2005年嘉兴市秀洲区恶性肿瘤发病与死亡分析
3.
Change of the related factors of in-hospital mortality in patients with acute myocardial infarction;
急性心肌梗死患者住院期死亡相关因素变化分析
4) dead
死亡
1.
Analysis of the clinical features of 5 dead cases of severs acute respiratory syndrome;
SARS死亡病例的实验室检查特点
2.
The rational premise of dead experience is a deep insight into the true essence of human existence and the profound mystery of the universe.
死亡体验是人对生命的价值与意义的最后感性把握。
5) the death
死亡
1.
In the poetry death does not have the fear,does not have the life short heaviness,instead in praises to the death and yearned for shines upon the life to be precious and the eternal,the.
艾青是现代著名的爱国诗人,他的诗歌洋溢着忧伤而又浓郁的爱国情怀,尤其是他写于三四十年代的诗歌不但以生命的力量展露爱国情感,更是在对壮美死亡的赞颂中流露强烈的赤子之心。
6) "death"
“死亡”
参考词条
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。