1) maximum Q-process
极大Q过程
2) Q process
Q过程
1.
For any Q-matrix,we obtain the sufficient and necessary conditions for exis-tence and uniqueness of recurrent Q process.
对任给的一个全稳定Q—矩阵,本文给出了存在常返Q过程的充要条件以及常返Q过程唯一的充要条件。
2.
Feller solved the problem about existence of Q process,and constructed one mininal Q process-f(t).
Feller解决了Q过程存在性问题 ,且构造了一个最小Q过程 f(t) 。
3.
Feller has solved the problem about the existence of Q process and constructed one minimal Q process- f(t).
Feller解决了Q过程存在性问题，并且构造了一个最小Q过程f(t)。
3) Q-process
Q-过程
1.
The Q-process for Strong-Conservative-Transition-Matrix and the solution of Q-process for Birth and Death Process;
保守转强阵Q的Q-过程与生灭转强阵Q-过程的求法
2.
A necessary and sufficient condition for embedding Qprocesses into stochastic processes on permutation groups is obtained by the representation theory and the standard Q-process theory,which extends corresponding result of [3].
利用表示论和Q-过程的标准理论,得到了能将Q-过程嵌入置换群上的随机过程的充要条件,推广了[3]中的相关结论。
3.
Shows how to construct the coupling operator of a continuous-time Q-processes(X(t),Z(t)) with Markovian Switching,parameter structure of X(t) are under the control of the Markov chain Z(t) with finite states.
给出了如何构造连续时间带马尔可夫切换的Q-过程(X(t),Z(t))的耦合算子,其中X(t)的参数结构被一个有限状态的马氏链Z(t)所控制,证明了此耦合在一定条件下是成功的。
4) MA (q) presses
MA(q)过程
5) Q~aprocess
Q~a过程
6) B-Q process
B-Q过程
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条