1) half-infinite target
半无限目标
2) half-infinite concrete targets
半无限厚混凝土目标
3) multiobjective semi-infinite programming
多目标半无限规划
1.
The optimality conditions formultiobjective semi-infinite programming with semilocally convex functions aregiven.
研究半局部凸函数在多目标半无限规划下的最优性。
2.
Some optimality sufficient conditions for a class of nonsmooth multiobjective semi-infinite programming are obtained under generalized uniform V-type I invexities.
对于一类多目标半无限规划中的广义V-I型不变凸进行了推广,给出了广义一致V-I型不变凸函数概念,并在这些广义一致V-I型不变凸性情形下,得到了一类非光滑多目标半无限规划的一些最优性条件。
3.
And some Kuhn-Tuker type sufficient optimality conditions for a class of nonsmooth multiobjective semi-infinite programming involving these generalized convexity are obtained.
利用Clarcke广义梯度,引入了一致(Fb,ρ)-凸,一致(Fb,ρ)-伪凸和一致(Fb,ρ)-拟凸等一些非光滑非凸函数,得到了涉及这些广义凸性的一类非光滑多目标半无限规划的一些Kuhn-Tuker型最优性充分条件。
4) semi-infinite multiobjective programming
半无限多目标规划
1.
In this paper,we discuss the estimation of deviation by discrete algorithm for a kind of semi-infinite multiobjective programming with non-linear constraint and the computational formula are given.
讨论一类具有非线性约束的半无限多目标规划离散型算法的偏差估计并给出相应的计算公式。
5) fractional multiobjective semi-infinte programming
分式多目标半无限规划
1.
cunified F_b-convex,unified F_b-pseudo convex,unified F_b-quasi convex functions)introduced,and then some optimality sufficient conditions for a class of the different denominator fractional multiobjective semi-infinte programming are discussed under these smooth nonconvex functions.
将一致Fb-凸、一致Fb-伪凸和一致Fb-拟凸等几类非光滑非凸函数的概念改为在可微时的特殊情形,得到了一致(F,ψ,b)-凸、一致(F,ψ,b)-伪凸、一致(F,ψ,b)-拟凸等几类特殊的可微的非凸函数概念,在这些可微的非凸函数条件下,讨论和得到了一类异分母分式多目标半无限规划的一些最优性充分条件。
补充资料：电磁波在半无限屏缘的衍射
均匀平面波照射半无限导体薄屏时，在屏的背后形成阴影(图1)。电磁场在均匀媒质中只能连续分布，从投射波的照射区到屏的阴影区，场应当逐渐过渡，场在反射区的边界处也应逐渐过渡。因此，除反射波外，还存在衍射场。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条