1) bulk magnetostatic waves
体静磁波
1.
By caculating and analysisng and on condition that the externally magnetic field is p erpendicular to the primarily magnetic lattice, the antiferromagnetic frequency of bulk magnetostatic waves is independent of the quantity of the wave number ve ctor.
通过计算和分析得到在垂直磁晶磁矩的外磁场下反铁磁质的体静磁波的频率与波矢的大小无关 ,只取决于波矢的方向 ,以及静磁波的频率在外磁场大小变化的情况下取值变化的规律。
2) magnetostatic backward volume wave
静磁后向体波
1.
This paper presented a theoretical investigation of the propagation characteristics of magnetostatic backward volume wave in a double-layered magnetic film structure.
分析了两个磁性层和间隔层的厚度对静磁后向体波色散和传播损耗的影响。
3) magnetostatic forward volume wave
静磁正向体波
1.
This paper presented a theoretical investigation of the effects of the induced uniaxial anisotropy on excitation of magnetostatic forward volume waves under obliquely biased magnetic field.
研究了在倾斜磁场下感生单轴磁各向异性对静磁正向体波激发的影响 ,并考虑了易磁化轴垂直和平行于磁性薄膜两种情形 。
4) magnetostatic wave
静磁波
1.
This paper presents the basic characteristics of magnetostatic waves, including different magnetostatic wave modes, frequency dipersion relation, band charateristics and so on.
静磁波技术在无线电引信中有着广阔的应用前景，经过多年研究已经达到了实用化水平。
2.
The propagation equations of magnetostatic waves (MSWs) generated using the microstrip transducer in the medium waveguide with magnetic loss under inclined bias magnetic field were obtained based on the boundary conditions.
根据磁性波导中静磁波的激发特点和边界条件，给出了斜向静磁场作用下有损耗波导中静磁波的传播方程，分析了ＹＩＧ薄膜波导中静磁波传播常数ＫＳ（＝Ｋ′Ｓ－ｉＫ″Ｓ）对静磁波频率ω、斜向静磁场Ｈｉ以及阻尼系数α等的依赖关系。
3.
The dependence of magnetostatic wave(MSW)modes and its bandwidth on the extermal DC bias magnetic fields in the magneto-optic film was illustrated.
本文完整地展现了磁光薄膜中任意倾斜的外加直流偏置磁场对微波静磁波激发模式及其带宽的影响,实现了对不同静磁模的统一考虑,为进一步分析磁光Bragg器件的衍射性能提供理论基础。
5) Microwave magnetostatic wave
微波静磁波
6) MSFVW-MSBVW cascaded delay line
静磁正向体波-反向体波级联延迟线
补充资料：静磁波
铁磁体和亚铁磁体等磁有序体中所传播的自旋波的长波部分。磁有序体在热扰动或微波场等因素的影响下，局部区域内对磁性有影响的自旋偏离原来的有序排列方向而发生进动。物质内部相邻原子的电子之间的交换作用和磁偶极矩的相互作用，使这种自旋的进动状态向磁有序体的其他部分传播，成为自旋波。它是磁有序体中自旋的集体运动模式,其波长为10-3～10-8米或更短,取决于频率和外加偏磁场。自旋波按波长可分为静磁波、偶极矩-交换波和交换波三类。静磁波的自旋波长介于10-3～10-6米之间，接近于磁体的线度,因而可忽略交换作用，但必须考虑边界效应。
在铁磁共振实验的附加峰（副峰）中，1956年，R.L.怀特和I.H.索尔特首次观察了亚铁磁体中的静磁模。1961年，R.W.达蒙等研究了平面结构中的静磁模。1965年,F.A.奥尔森在YIG（钇铁石榴石）单晶上观察到表面自旋波的传播。70年代开始研究在 GGG(钇镓石榴石)上外延YIG单晶薄膜中传播静磁波。
静磁波在有限尺寸的磁介质中传播时，磁介质内部和表面上的磁矩受到不同的偶极矩场作用，同时由于其磁各向异性而有不同的应力分布，因而表面层的自旋所受的作用力矩与内部自旋所受的不同，从而出现不同的进动频率。当静磁波在磁介质体内传播时，称为静磁体波。其能量在整个材料内按三角函数规律分布，此时表面自旋可能不被激发而处于钉扎状态；同样也可能出现只有表面层被激发而进动的自旋模式，它沿表面层传播，其振幅自表面向体内按指数律衰减，这种静磁波称为静磁表面波。
利用静磁波的慢波特性(传播速度为104～106米/秒)以及可以磁控相速、群速的性能，可制成新型的微波信息处理器件，实现诸如延时、相移、带通滤波和脉冲压缩等功能。
参考书目
M. S. Sodha and N. C. Srivastava, Microwave Propagation in Ferrimagnetic, Plenum Press, New York, 1981.
在铁磁共振实验的附加峰（副峰）中，1956年，R.L.怀特和I.H.索尔特首次观察了亚铁磁体中的静磁模。1961年，R.W.达蒙等研究了平面结构中的静磁模。1965年,F.A.奥尔森在YIG（钇铁石榴石）单晶上观察到表面自旋波的传播。70年代开始研究在 GGG(钇镓石榴石)上外延YIG单晶薄膜中传播静磁波。
静磁波在有限尺寸的磁介质中传播时，磁介质内部和表面上的磁矩受到不同的偶极矩场作用，同时由于其磁各向异性而有不同的应力分布，因而表面层的自旋所受的作用力矩与内部自旋所受的不同，从而出现不同的进动频率。当静磁波在磁介质体内传播时，称为静磁体波。其能量在整个材料内按三角函数规律分布，此时表面自旋可能不被激发而处于钉扎状态；同样也可能出现只有表面层被激发而进动的自旋模式，它沿表面层传播，其振幅自表面向体内按指数律衰减，这种静磁波称为静磁表面波。
利用静磁波的慢波特性(传播速度为104～106米/秒)以及可以磁控相速、群速的性能，可制成新型的微波信息处理器件，实现诸如延时、相移、带通滤波和脉冲压缩等功能。
参考书目
M. S. Sodha and N. C. Srivastava, Microwave Propagation in Ferrimagnetic, Plenum Press, New York, 1981.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条