1) thaw process
融化过程
1.
And the simulationof the thaw process in a tube of CPL condenser is presented in this paper.
这项研究的目的是试图将双倒易边界元方法发展应用于数值模拟CPL冷凝年管冻结段的融化过程。
2) thermal exchange
冻结和融化过程
3) fusion process evolution
融合过程进化
1.
Therefore, variation design oriented technology of transplantation element retrieval and fusion process evolution is put forward.
在产品设计过程中,随着设计因素的变化和设计深度的增加,产品过程模型及关联知识在复杂度和数量上都急剧增长,而此类时变资源却难以在目前的CAD系统中得到重用和共享,造成隐含在设计过程中的知识大量流失,为此,提出了面向变异设计的移植单元检索与融合过程进化技术。
4) melting process
熔融过程
1.
Conformational apparent enthalpy differences ΔH in the crystalline melting process have been calculated by van′t Hoff equation at constant pressure and plotted with temperature.
通过采集40℃~250℃连续程序升温过程的显微红外光谱数据,运用在等压条件下的van′tHoff关系式推导计算特征基团在升温熔融过程中起点和终点振动的两种能态吸光度比值的变化和振动能态转变的表观焓变(ΔH)。
5) melting
[英]['meltɪŋ] [美]['mɛltɪŋ]
熔融过程
1.
The manifold of the flow patterns in melting section of co rotating twin screw extrusion;
同向双螺杆挤出熔融过程中物料运动的多样性
2.
With the help of visualized twin screw technology, melting model in screw zone for crystal polymer pellets with higher feeding ratio is established, both physically and mathematically.
利用可视化技术对同向双螺杆挤出熔融过程做了实验观察，就较大加料量加工结晶型粒料的情况建立了非啮合区熔融模型，并进行了实验验证。
6) discharging period
融冰过程
1.
Analyses the heat transfer performance of the partial charge mode during discharging periods.
分析了不完全冻结式冰盘管在融冰过程中的传热特性,提出了在融冰时充入空气以提高蓄冰槽传热性能的建议。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条