1) counting process
计数过程
1.
Using the counting process equation, the paper analyses the estimation of transition probabilities p ij (s,t) for multistate life table, gives the estimations of the number of sample for each state and covariance, and discusses the asymptotic theory for this estimation.
用计数过程方程讨论了多状态寿命表转移概率估计，给出了各状态人口数估计和协方差估计，并讨论了相应估计的渐近理论。
2.
Using the counting process techniques, this paper discussed the consistency and weak convergence of the estimation for expected length of sojourn time for multistate life table; and gave the corresponding covariance matrix estimator and its asymptotic properties.
本文运用计数过程技术,给出了多状态寿命表的平均逗留时间的一个估计及其方差估计,讨论了这些估计量的均匀相合性与弱收敛性。
3.
Secondly, we give a new counting process, Compound PNB process.
然后,基于这一分布给出了一个新的计数过程,即复合PNB过程,并研究了索赔次数为此过程的风险模型的破产概率公式。
2) the counting process of record times
计录时计数过程
1.
Convergence rates for precise asymptotics in the Law of Iterated Logarithm for the counting process of record times are further investigated and two new convergence rates are derived.
进一步讨论了重对数律的计录时计数过程的精致渐近性的收敛速度,得到了两类新的收敛速度。
3) Digital Design Process
数码设计过程
4) renewal counting process
更新计数过程
1.
An Asymptotic Relationship on the Moments with High Orders in Renewal Counting Process;
关于更新计数过程高阶矩的一个等价式
2.
{N(t),t≥0} is a renewal counting process of non-negative integer-valued random variables,independent of {Xn,n≥1},S(n)=∑ni=1Xi,S(t)=∑N(t)i=1Xi(t>0).
{N(t),t≥0}是一个非负的整数值的随机变量的更新计数过程且与{Xn,n≥1}相互独立。
5) binomial counting process
二项式计数过程
6) numerical calculation of mass transfer process
传质过程数值计算
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条