1) pseudo-compressibility method
拟压缩方法
1.
A pseudo-compressibility method developed by Rogers is used to solve the incompressible Navier-Stokes equation.
采用Rogers发展的双时间步拟压缩方法,数值求解不可压非定常问题。
2) artificial compressibility method
虚拟压缩方法
1.
The present solver uses a primitive variable formulation that is based on the artificial compressibility method combined with dual time stepping method.
求解程序采用虚拟压缩方法和双时间步的时间推进方案,对流项的差分采用高阶精度的数值差分格式。
2.
The solver is based on an artificial compressibility method with dual-time stepping for time advancing.
虚拟压缩方法通过在连续性方程中加入压强对虚拟时间的偏导数,从而把压力场和速度场耦合起来,解决了不可压缩流的计算问题。
3) pseudo compressibility approach
拟压缩性方法
1.
A pseudo compressibility approach is used to solve the steady incompressible N-S equation in a curvilinear coordinate system.
本文首先对角区湍流场作了详尽的测量,包括平板壁面和翼型表面上的压力分布,角区流场在来流,绕流以及尾流共十个横截面上的平均速度,脉动速度,湍动能和Reynolds应力,然后应用拟压缩性方法,在曲线坐标系下求解N-S方程,选取了B-L湍流模式,对角区湍流场进行数值模拟。
4) method of pseudocompressibility
拟压缩性方法
1.
The method of pseudocompressibility was used in solving the three-dimensional steady incompressible Navier-Stokes flows.
采用拟压缩性方法、Beam－Warming近似因式分解格式数值求解三维定常不可压缩Navier-Stokes方程。
5) artificial compressibility approach
虚拟压缩方法
1.
The three-dimensional incompressible Navier-Stokes equations are solved by artificial compressibility approach,the flows around two kinds of low-aspect-ratio thin wings for Micro Air Vehicles,flat and cambered,are simulated at low Reynolds number,numerical results agree well with the experimental data.
采用虚拟压缩方法求解三维不可压缩N-S方程,数值模拟了无弯度、有弯度两类微型飞行器低雷诺数小展弦比薄翼的流场,将得到的结果与实验进行了对比,数据间吻合较好。
6) compression method
压缩方法
1.
Gives a new XML compression method using MPM (Multilevel Pattern Matching ) and BWT algorithm (Burrows -Wheeler Transform), and gives a detailed description of the method.
提出了一种将MPM算法(Multilevel Pattern Matching)和BWT(Burrows-Wheeler Transform)算法相结合来压缩XML文档的压缩方法,给出了算法的详细描述。
补充资料：冲击压缩曲线的基本测量方法
冲击压缩曲线又称许贡纽曲线。从质量守恒、动量守恒和能量守恒导出的三个冲击波关系式中包括比容v、压强p、比内能E、粒子速度U和冲击波速度D等五个变量，只要测出其中任意两个量，就能对该方程组求解。原则上讲，除比内能外，其他各量都是可以测量的。在高压冲击压缩线测量中，通常选定D、U作为测量参量，这是因为测量速度量的技术比较简便，精度较高。
对于一般固体介质，当冲击压力为数百万巴（具体数值随材料而异）以下时，冲击波速度D与粒子速度U存在线性关系D－U0＝с0＋λ(U－U0), (1)
相应的冲击压缩线方程为。 (2)
压力再高，D－U线性关系不再成立，而应作如下修正D－U0＝с0＋λ(U－U0)－λ┡(U－U0)2, (3)
(4)
式中с0、λ及λ┡均为材料常数,с0为零压体积声速。由此可知，只要测得不同压力下材料的(Di，Ui)点集之后，再用数据拟合法求出с0、λ、λ┡,并通过式(2)或式(4)即可得到(p,v)平面内的冲击压缩线。
D值是可以直接测量的，U值则要通过测量飞片速度（见冲击波产生技术）或样品的自由面速度，再通过换算求得。由同种材料制成的飞片和靶相撞时，若飞片温升可以忽略不计，飞片速度严格等于二倍粒子速度。此外，对大多数中等冲击阻抗的样品材料，当冲击压力在100万巴以下时，自由面速度近似等于二倍粒子速度。
速度量的精确测量有以下两种主要方法。
闪光隙法 测量原理见图1。它是利用不同测量位置上气隙内的闪光来显示冲击波、飞片或自由面的到达时间。图1b中的t1代表冲击波通过对应样品的时间，可用于计算冲击波速度D;t2代表冲击波通过对应样品的时间及样品自由面飞越对应空隙的时间之和，可用于计算样品的自由面速度。信号光源取自有机玻璃块和样品（或盖片）之间的空气或氩气受冲击压缩后所产生的辐射光。波形信号由光机式或光电式高速扫描相机进行记录。
电探针法 测量原理见图2。当冲击波、飞片或自由面到达测量位置时，由电探针启动信号形成电路，送出一个电脉冲信号，以显示被测信息到达的时间。通过高速脉冲示波器或数字化记录仪进行记录。从图2b可见，由探针2、3所给出的信号的时间差t1可以算出样品中的冲击波速度，而探针1、2所给信号的时间差t2可以求得样品的自由面速度。
对于一般固体介质，当冲击压力为数百万巴（具体数值随材料而异）以下时，冲击波速度D与粒子速度U存在线性关系D－U0＝с0＋λ(U－U0), (1)
相应的冲击压缩线方程为。 (2)
压力再高，D－U线性关系不再成立，而应作如下修正D－U0＝с0＋λ(U－U0)－λ┡(U－U0)2, (3)
(4)
式中с0、λ及λ┡均为材料常数,с0为零压体积声速。由此可知，只要测得不同压力下材料的(Di，Ui)点集之后，再用数据拟合法求出с0、λ、λ┡,并通过式(2)或式(4)即可得到(p,v)平面内的冲击压缩线。
D值是可以直接测量的，U值则要通过测量飞片速度（见冲击波产生技术）或样品的自由面速度，再通过换算求得。由同种材料制成的飞片和靶相撞时，若飞片温升可以忽略不计，飞片速度严格等于二倍粒子速度。此外，对大多数中等冲击阻抗的样品材料，当冲击压力在100万巴以下时，自由面速度近似等于二倍粒子速度。
速度量的精确测量有以下两种主要方法。
闪光隙法 测量原理见图1。它是利用不同测量位置上气隙内的闪光来显示冲击波、飞片或自由面的到达时间。图1b中的t1代表冲击波通过对应样品的时间，可用于计算冲击波速度D;t2代表冲击波通过对应样品的时间及样品自由面飞越对应空隙的时间之和，可用于计算样品的自由面速度。信号光源取自有机玻璃块和样品（或盖片）之间的空气或氩气受冲击压缩后所产生的辐射光。波形信号由光机式或光电式高速扫描相机进行记录。
电探针法 测量原理见图2。当冲击波、飞片或自由面到达测量位置时，由电探针启动信号形成电路，送出一个电脉冲信号，以显示被测信息到达的时间。通过高速脉冲示波器或数字化记录仪进行记录。从图2b可见，由探针2、3所给出的信号的时间差t1可以算出样品中的冲击波速度，而探针1、2所给信号的时间差t2可以求得样品的自由面速度。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条