Maxwell旋度方程,Maxwell's curl equations,音标,读音,翻译,英文例句,英语词典

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1) Maxwell's curl equations 点击朗读

Maxwell旋度方程

2) Maxwell-Stefan equation 点击朗读

Maxwell-Stefan方程

Application of Maxwell-Stefan Equation in Multicomponent Mass Transfer; 点击朗读

Maxwell-Stefan方程在多元相间传质方面的应用

3) Maxwell's equations 点击朗读

Maxwell方程

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4) Maxwell's equations 点击朗读

Maxwell方程组

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5) Maxwell Equations 点击朗读

Maxwell方程

Giant magneto-impedance effect in sandwich film with a uniaxial anisotropy is investigated theoretically according to Maxwell equations and modifield Landau-Lifshitz-Gilbert equation.

利用一定边界条件下的Maxwell方程和修正的Landau_Lifshitz_Gilbert方程,对磁性层/非磁性层/磁性层(M/C/M)三明治多层膜中出现的巨磁阻抗效应进行了理论分析。

One is to combine the study on arbitrary section fibers using Maxwell equations with PCVD process to realize the commercialization and standardization of all-wave non-zero dispersion flattened fiber.

根据对光纤基本概念的理论分析,提出了两个观点,其一是将任意截面光纤Maxwell方程研究和PCVD制造技术相结合,实现全波非零色散平坦光纤产业化和标准化;其二是将Schrdinger方程研究和PCVD制造技术结合,发展新型的光子晶体光纤(PCF)。

Its characteristics are discussed theoretically using Maxwell equations and Landau-Lifshitz equation wiuh calculating the anisotropy of the magnetic layers.

根据具有巨磁阻抗 (GMI)效应的实际三明治样品的状况 ,提出三明治结构作为理论计算的模型 ,考虑了磁性层的各向异性场 ,利用一定边界条件下的Maxwell方程和Landau_Lifshitz方程对模型进行了理论计算 ,得到了阻抗与频率、各向异性场等因素间的函数关系。

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6) maxwell equation 点击朗读

Maxwell方程

After brief review of the duality in electric\|magnetic field theory, this paper ganeralized the dualty to the general linear media case and gave out the general explicit expression for the vector potential of the Dirac monopole; the U(1) symmetry and Fermion like formulation of the duality of the Maxwell equation were also presented.

本文主要回顾了电磁场的对偶性和电荷量子化的解释 ,并把电磁场的对偶性推广到了一般线性介质状况 ,讨论了磁单极及其整体规范变换 ,并给出了 Dirac磁单极产生的磁矢势的普遍表达式 ;最后给出了 Maxwell方程的 U(1)对称性及其对偶性的费米子描述方

In this paper, we introduce two 4-dimensional potentials for electromagnetic (EM) field, discuss the properties of EM tensor under three metrics, and then give out the EM duality symmetric Maxwell equations.

介绍了电磁场双四维矢势的概念,讨论了三种度规下引入双矢势后电磁场张量的特性,给出了具有电磁对偶性的Maxwell方程。

In the free space of the non scattering heterogenous media,the Maxwell equation is transformed into the three dimensional Fourier equation in the form of three stage Matrix and unimodelar Matrix with E integration solving is acquired.

在无散射的非均匀介质自由空间中 ,将Maxwell方程进行三维空间的Fourier变换 ,并把它记为三阶矩阵和幺矩阵形式 ,利用它得到E的积分解 ;研究了电磁波在非均匀介质中的传播 ,并进行具体计

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补充资料：旋度

旋度
curl

旋度[cur一或rotati叩;朋xp司一个向量场a(M)的旋度是由该向量的“旋转分量”给出的向量场.如果a(M)是运动的连续介质中质点的速度场，则旋度等于质点角速度的一半.旋度记作curla(有时用rota表示).在Descartes直角坐标系x，y，z中旋度由下列表达式决定: {l!aw avll{a。awll{a。a“1} 1 2 1 ay az」’2{az ax}’2 1 ax妙}}其中。(M)，v(M)，w伽)是a(M)的分量. 在给定时刻，每一点的旋度均位于其切线上的空间曲线称为涡线(vortiol line).由依赖单参量的旋涡线族所产生的任意表面称为涡面(vortical surface).涡面中一个极为重要的例子是涡管(vortical tubes)，它是由某一封闭曲线所有各点引出的旋涡线组所构成的.如果该曲线无限小，则所形成涡面称为涡丝(vorti以lthread).涡面也称为涡层(vortl以1 layers)，认为它是由布满旋涡线的Jt何曲面所组成的.通过涡层时流体的质点速度将出现正比于相应点_上旋度的切向间断. 根据流体动力学中Helmhoftz基本定理，如果体积力具有势能，则在均匀理想的石可压缩的流体或正压性的气体流动时，某一时刻处于旋涡线上的介质质点将在其后的全部时间处在旋涡线上.因此旋涡表面随时间而保存下来，其中包括涡管和涡线.每涡管可以用称为涡管强度(strength)的某一数来描述，该数等于以任意方式穿过管的截面的矢量强度.该数与截面的形状无关，因为dir cur恤二0.这说明涡管可能是封闭涡环(voltl份1 ring)，抑或在流体边界处有始端和终端.涡管的强度在理想流体中不随时间而变化. 借助w.rhor朋en引人的速度”沿封闭回路(L)的环量r的概念 f二、了卜}COS回s，么对H.Helmholtz听发现的__L述涡管的特性可得到非常简单的说明.其中ds是回路L的弧的单少。.(币湘)表不v和ds之间的夹角研究速度的环量的特性可导出关干无旋运动随时间保持不变的Lagran罗定理. 旋度理论的r一要任务是按照给定的旋度矢量场确定流体运动的速度场如果某一区域充满着在所有方向仁均为无限的流体而且区域!D)充满着被封闭的涡面所局限的旋度则借助矢量一势 l，，r curlv 11几-—口口l—一a下. 卿“、么厂r按照厂式甲之二curl 11可得到速度场如果问题是确定有限空间中沿旋涡线的速度，则由于必须考虑奇异核的积分方程，其解相与复杂，这一问题的完全解见t6]【7]. 对于平面平行运动这一重要的特殊情况: “二试义，弓’愁江”(x，少)，‘=‘(x卜门旋度的两分量外夕等于零，而第三分量下即表示整个旋度，在这种情况下旋度垂直丁XOY平面当涡线与XOy平面相交时，形成称之为旋度点(curipoint)的很小的面积当流体中存在若F个旋度点时，由于这些点在流体中产生的速度，而使这些点本身运动起来.旋度点的运动方程有力学正则方程的形式[补注I见向且场的旋度(r、)tarlon of a vectorfi。:ld).旋度算子的向量微分的数学讨论可参阅【A3卜[A5](亦见向量分析‘veCtor ana正ysis)1.

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参考词条

Maxwell-Bloch方程 MaxwellBlock方程 Einstein-Maxwell场方程 maxwell本构方程 Maxwell-Cattaneo方程组 Maxwell-Dirac方程组 Vlasov-Maxwell方程组 Maxwell-Ohm方程组 Maxwell方程反问题

Maxwell方程解 Einstein-Maxwell方程

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