1) t-distribution method
t-分布法
2) T distribution
t分布
1.
During the process of statistical change detection, because t distribution is used to eliminate the effect of noise, the noise variance is not needed.
在该方法中,由于统计变化检测技术是利用t分布来有效消除噪声的影响,而不需要估计噪声的方差,而且可利用间隔为k的两帧图像代替连续两帧来进行变化检测,因此可以很好地处理关节运动和慢运动;另外,对两个连续的统计变化检测结果取交集还可以消除暴露背景的影响,并能消除大部分的残留噪声,且几乎不增加计算量,因此统计变化检测可作为视频对象分割的基础,试验结果表明,该方法不仅解决了传统的变化检测过程中的噪声、复杂运动以及暴露背景影响,而且能够自动实时地分割视频对象,以满足MPEG-4等基于对象的视频应用。
2.
Under t distribution,it finds out the first-order and second order derivatine of the VaR in both long and short cases.
在t分布下,分别导出空头和多头套期保值风险价值关于期货量的一阶、二阶变化率,并解释其经济意义,这样就为套期者根据套期保值风险价值的敏感程度增减期货量提供指导。
3.
Thus, we use t distribution that can reflect the characteristics of high-peaked and heavy-tailed to fit real data, and we obtain the.
从而用能反映尖峰厚尾特征的t分布进行拟合,得出上证综合指数收益率符合t3分布。
3) t-distribution
t-分布
1.
Asymptotic Distribution of Matrix t-distribution;
矩阵t－分布的渐近分布
2.
This paper gives an approximate expression for the t-distribution on upper percentile:t α(n)≈JB(SX((4n-1) 2-25.
本文给出 t-分布上侧分位数的近似表示式tα( n)≈ ( 4 n -1 ) 2-2 5 。
4) T-distribution
T分布
1.
New calculation and application of statistics t-distribution;
统计t分布的新计算与应用
2.
After the review of the synthetic aperture radar(SAR) speckle filters,this paper introduces a flexible adaptive SAR filter which is based on the T-distribution and analysis of its algorithm and characters.
在对合成孔径雷达(synthetic aperture radar,SAR)滤波器的研究状况进行回顾的基础上,介绍了基于T分布的可调节斑点噪声滤波器的算法和特点,通过目视比较和定量分析,将该滤波器与Lee,Frost,Lee-Sigma,Gamma-MAP等滤波器进行了比较,结果表明该滤波器在斑点滤除和细节保留方面均取得了很好的效果。
3.
Then,a t-distribution significance test was performed on the N temporal.
先选取包括当前帧在内的前连续2N帧图像,将奇数帧与偶数帧图像作差值,形成长度为N的帧差图像序列;对每个象素点时域上的N个帧差样本值进行t分布显著性检验,判断象素点是否发生了变化;对得到的二值图像进行形态学处理,得到完整的分割结果。
6) T-P distribution
T-P分布
1.
The mean square fluctuations in the energy of the system with changeable energy and volume are derived by means of T-P distribution, and they are compared with the energy fluctuations of the open system with quasi-thermodynamic theory of fluctuations.
从教学研究角度利用T-P分布求出了能量和体积可以变化的系统的能量均方涨落,并与按涨落的准热力学理论求出的开放系统能量的均方涨落进行了比较,讨论了二者的一致性。
补充资料：奇点分布法
解无粘性不可压缩流体无旋运动的问题的一个重要方法。无粘性不可压缩流体无旋运动和具有单值导数的调和函数之间存在着一一对应关系，即任何一个无旋运动都存在着相应的调和函数──速度势ф与之对应。反过来，给定一个具有单值导数的调和函数，将它看作某无旋运动的速度势函数，则得一无旋运动与之对应。奇点分布法的主要思想可简述如下：首先建立简单的、对应于均匀流、源流、汇流、点涡、偶极子流等基本流子的调和函数，而后将这些基本的调和函数──速度势以适当的方式叠加起来，叠加后所得的仍为调和函数。利用这些新得到的调和函数可以解决两类问题。第一类称为正问题，即给定物体求物体绕流问题的解。为此目的，适当地选择基本流子的组合，使得复合后所得调和函数满足给定的边界条件。第二类称为反问题，即给出速度势函数，反过来确定与之对应的无旋运动。利用奇点分布法解决这类问题时只须根据一定的物理考虑，将基本流子叠加起来，而后研究并确定它代表什么样的无旋运动。奇点分布法的优点是简便，物理概念清晰，利用它可以解决一批工程实际感兴趣的无粘性不可压缩流体无旋运动问题。
以平面运动作为例子。此时用复位势代替速度势较为方便。均匀流、源流、汇流、点涡和偶极子流等基本流子的复位势分别为：
(1)式中堸∞、Q、Γ分别为无穷远处共轭速度、点源强度、速度环量；Μ＝meiβ为偶极子矩，其中m为偶极子矩的大小,β为汇到源的方向角。下面分别用圆柱绕流问题和薄翼绕流问题说明如何用奇点分布法解反问题和正问题。
圆柱绕流问题 用它说明如何应用奇点分布法解反问题。设一细长物体沿长轴方向等速向左运动，流体在物体前端不断受挤压，而在尾后让出来的空间里又汇合起来(图1)。这样物体的运动状态就类似于前端有个点源，后端有个点汇。现在设想细长体前缘的曲率中心逐渐靠近后缘的曲率中心，当两者重合时就得到圆柱体。这时前端的点源和后端的点汇也重合在一起变成偶极子，偶极子的方向恰好和来流方向相反。有理由预测，圆柱定常绕流问题的解可能由下列两个基本流子叠加起来得到:①沿x轴速度为V∞的均匀流;②原点处矩为m、轴线方向与来流方向相反的偶极子流。根据式(1)，复合流动的复位势为：
(2)
由此得流函数的方程为。显然零流线由曲线y=0和x2+y2=m/(2πV∞)组成。前者是Ox轴，后者是半径为的圆周。以半径相同的圆柱代替此圆，流动不受丝毫影响。由此可见，均匀流和偶极子流的叠加在圆外确实是绕圆柱的流动。将m通过a和V∞表出，式(2)可改写为：
(3)这就是圆柱绕流问题的复位势。
薄翼绕流问题 用它说明如何应用奇点分布法解正问题。具有较小的相对厚度和相对弯度的翼型称为薄翼型。在无粘性不可压缩无旋运动范围内，小攻角薄翼型绕流问题的最主要的特性就是翼型对来流的扰动是小扰动。因此翼型上的边界条件可以线性化。
薄翼型绕流问题可分解为①零攻角绕对称翼型的流动和②小攻角绕弯弧的流动(图2)。对称翼型的厚度分布和弯弧的弯度分布分别取薄翼型的对应值。由于第一个问题对举力和力矩没有贡献，所以对气动力计算来说只须解第二个问题。运用奇点分布法在翼弦AB上放置强度为γ(x)的涡旋分布，令其满足绕流条件，得确定涡旋分布的积分方程：
(4)式中l为弦长；α为攻角；F嚧为翼型中线的y坐标。令然后将γ(θ)展成θ的三角函数：
(5)式中这一项是考虑到θ＝0处有奇性而加的；A0,...，An为待定系数。将式(5)代入式(4)可得：
由此可计算举力系数CL和力矩系数CM：
(6)
式中
近年来，由于计算机的发展，奇点分布法已成为计算流体力学中的一个重要方法──有限基本解法。
以平面运动作为例子。此时用复位势代替速度势较为方便。均匀流、源流、汇流、点涡和偶极子流等基本流子的复位势分别为：
(1)式中堸∞、Q、Γ分别为无穷远处共轭速度、点源强度、速度环量；Μ＝meiβ为偶极子矩，其中m为偶极子矩的大小,β为汇到源的方向角。下面分别用圆柱绕流问题和薄翼绕流问题说明如何用奇点分布法解反问题和正问题。
圆柱绕流问题 用它说明如何应用奇点分布法解反问题。设一细长物体沿长轴方向等速向左运动，流体在物体前端不断受挤压，而在尾后让出来的空间里又汇合起来(图1)。这样物体的运动状态就类似于前端有个点源，后端有个点汇。现在设想细长体前缘的曲率中心逐渐靠近后缘的曲率中心，当两者重合时就得到圆柱体。这时前端的点源和后端的点汇也重合在一起变成偶极子，偶极子的方向恰好和来流方向相反。有理由预测，圆柱定常绕流问题的解可能由下列两个基本流子叠加起来得到:①沿x轴速度为V∞的均匀流;②原点处矩为m、轴线方向与来流方向相反的偶极子流。根据式(1)，复合流动的复位势为：
(2)
由此得流函数的方程为。显然零流线由曲线y=0和x2+y2=m/(2πV∞)组成。前者是Ox轴，后者是半径为的圆周。以半径相同的圆柱代替此圆，流动不受丝毫影响。由此可见，均匀流和偶极子流的叠加在圆外确实是绕圆柱的流动。将m通过a和V∞表出，式(2)可改写为：
(3)这就是圆柱绕流问题的复位势。
薄翼绕流问题 用它说明如何应用奇点分布法解正问题。具有较小的相对厚度和相对弯度的翼型称为薄翼型。在无粘性不可压缩无旋运动范围内，小攻角薄翼型绕流问题的最主要的特性就是翼型对来流的扰动是小扰动。因此翼型上的边界条件可以线性化。
薄翼型绕流问题可分解为①零攻角绕对称翼型的流动和②小攻角绕弯弧的流动(图2)。对称翼型的厚度分布和弯弧的弯度分布分别取薄翼型的对应值。由于第一个问题对举力和力矩没有贡献，所以对气动力计算来说只须解第二个问题。运用奇点分布法在翼弦AB上放置强度为γ(x)的涡旋分布，令其满足绕流条件，得确定涡旋分布的积分方程：
(4)式中l为弦长；α为攻角；F嚧为翼型中线的y坐标。令然后将γ(θ)展成θ的三角函数：
(5)式中这一项是考虑到θ＝0处有奇性而加的；A0,...，An为待定系数。将式(5)代入式(4)可得：
由此可计算举力系数CL和力矩系数CM：
(6)
式中
近年来，由于计算机的发展，奇点分布法已成为计算流体力学中的一个重要方法──有限基本解法。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条