1) ship's fluid conveying pipe
舰船载流管道
2) ductwork building
舰船管道
1.
The requirements of material properties for naval ships, nuke, nuclear?powered icebreaker, and ductwork building etc are introduced.
介绍了俄罗斯舰船制造对材料性能的要求 ,核潜艇、原子能破冰船、舰船管道系统、民用船舶使用钛合金情况 ,以及舰船用钛质量认证方面的新进展。
3) seabed fluid-filled pipes
载流管道
1.
Dispersion of axisymmetric wave in seabed fluid-filled pipes;
海底载流管道轴对称波频散特性分析
4) ship passage
舰船通道
5) ship wakes
舰船尾流
1.
Study of scattering properties by ship wakes;
舰船尾流散射特性的研究
2.
The normalized volume scattering function and energy distributing function of bubble populations in ship wakes are calculated by Mie theory,and based on which,the forward light scattering properties of bubble populations is analyzed.
利用Mie理论计算了舰船尾流气泡群的归一化体散射函数和散射能量分布函数,分析了尾流气泡群的前向光散射特性。
3.
The energy distribution properties of light scattered by bubbles in far ship wakes were studied to study the detection and homing mode of optical wakes.
根据米氏理论推导了舰船尾流气泡群的光散射能量分布函数的计算公式,基于此公式对干净的尾流气泡群和覆盖着两种典型有机膜的脏尾流气泡群的能量分布函数进行了数值计算,得到了它们的能量分布特性。
6) ship wake
舰船尾流
1.
Turbidity and light extinction characteristic of ship wake is calculated and analyzed based on the Mie s scattering theory.
阐述了介质的浊度、消光和朗伯公式之间的关系、基于Mie散射理论,计算和分析了舰船尾流的浊度和消光特性。
2.
Large number of microbubbles in ship wake field scatter laser beam passing through them more intensively than sea water,where forward scattering takes dominant position.
舰船尾流场中的大量微气泡会使通过它的激光产生比普通海水强烈得多的散射效应,尾流场中微气泡的前向散射占主导地位,且在一定入射波长下,相对散射光强与气泡半径呈线性关系,气泡半径越大,对激光的散射越明显,这样照射到接收器上的光斑位置就会发生偏移,通过对接收器上光斑中心位置的计算,可以达到探测尾流场的目的。
3.
For researching the ship wake characteristic and mechanism by means of experimental measurement and theoretical analyse.
为了对水面舰船尾流的特性和产生机理进行试验测量和理论分析,并以此为基础,建立舰船气泡尾流模拟系统,进而研制声光复合尾流自导系统。
补充资料：非均质流充填材料管道输送
非均质流充填材料管道输送
pipelining of fill with heterogeneous flow
粒径试，或累计重量50%对应的中位粒径成。代替式(4)或(5)中的物料粒径。 中国金川有色金属公司提出的水力坡度计算公式为 {___厂gD(八一1)门‘’2} 尹一‘〕{‘十’。8〔’寺“h[~不又兀万一」{式中yk为固体物料的密度，t/m3;其余符号意义与式(3)同。fe一1日nzhl{Iu eho叩tlon eo一}一00 guondoo shusong非均质流充填材料管道输送(pipelining。ffill with heterogeneo:一5 flow)固体颗粒不均匀地分布于液相载体中的充填材料浆体的管道输送方-法颗粒较大且浓度较低的充填材料浆体多以非均质流输送。非均质流浆体属于牛顿浆体。 非均质流浆体的临界淤积流速随着浆体流动速度的增大，在管道底部滑动的颗粒层刚刚消失时的流速非均质流浆体的摩阻损失与流速间的关系见图。非 {口训 彩}/丫洲/、、，l 彗厂一{ 。。速度。一 非均质流浆体和水的摩阻损失与流速的关系 1桨体的;2水的;二I，临界淤积流速均质浆体的这种关系与水的摩阻损失差别很大。曲线1的d/)段表示，当流速增大到一定程度时，原来淤积在管底的固体颗粒开始运动、其中绝大部分颗粒处于不连续跳跃状态;随着流速的增大，水流本身的摩阻损失增加，消耗于颗粒滑动和悬浮的能量也增大，因此压失损失随流速的增大而增加。曲线1的从段表示随着流速的增大，间歇性悬浮的颗粒越来越多，沿管底滑动的颗粒越来越少，这时水流本身的压头损失虽然随流速的增大而增加，但消耗于滑动的能量却随之减少，结果总压头损失因增加值小于减少值而减少曲线]的、d段表示，在全部颗粒完全悬浮后，随着流速的增大压头损失也逐渐增加。点c所对应的流速就是临界淤积流速对于临界淤积流速:。。，许多学者都提出了不同的计算公式。其中由前苏联学者由约芬(入.11.汁巾，‘，)提出，经科别尔尼克‘c.{’.川卜。附f，，门修正的计算公式为 /一15梅振{会一().4卜m·(1) 劝)一‘5梅梅{会一曰}酬，m/s(2)式中I)为管道直径，m;休为平均粒径的固体颗粒在水中自由沉降末速，m肠;z。为浆体比重;找为水比重;。为均匀系数，。一3比公。。，d〕和碗分别为重量从小粒径向大粒径累计的曲线上1。环和9。%对应的粒径式(l)和式(2)适用于浆体重度小十或等于1.25t/m“式(l)适用于颗粒平均直径为。.环~。.60mm的均匀颗粒尾矿。式(2)适用于颗粒平均直径大于。.15mm的不均匀颗粒尾矿。 非均质流浆体水力坡度的计算预估非均质流浆体的水力坡度只限于在实际工程中常常遇到的紊流情况。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条