1) magnetic image method
磁场镜像法
1.
The electromagnetic model for coil inductance calculation is built based on magnetic image method.
基于直线同步电机的气隙检测,对电涡流传感器线圈电感与矽钢叠片电磁特性之间关系分析和实验研究,认为线圈电感随间隙的变化电感效应起了主要作用,建立了基于磁场镜像法的电磁计算模型,计算了空载和矽钢叠片影响下的电感,与仿真结果对比和分析,并得出结论:间隙小于10mm时,计算和仿真结果误差比较小,为复杂结构线圈提供可行的近似计算方法。
2) magnetic mirror image
磁镜像法
3) disk mirror
磁盘镜像
1.
Therefore it is important to develop the disk mirror system based upon Window NT used popularly in small and medial servers.
磁盘镜像技术作为当前提高系统可靠性的常用手段 ,正受到越来越大的关注。
2.
In this article SYBASE data base disk mirror image and broken down recover will be discusse
本文从故障恢复、磁盘镜像等方面讨论了Sybase数据库的有关机
4) mirror diskette
镜像磁盘
5) scene in mirror
镜像场景
1.
By using and extending snch theories of psychoanalysis as Jacques Lacan′s“scene in mirror”and Sigmund Freud′s“narcissim”,the author explains the reason why Duras and analogous writers were fond of“autobiographical romance”;and attempts to analyse its directional“rewrite” based .
运用并引申拉康的“镜像场景”及弗洛伊德的“自恋”等精神分析的理论,阐析杜及同类作家热衷于“自传性言情书写”的原因,并试图通过分析杜在真实基础上的“改写”指向,剖析于此透露出的创作动机。
6) magnetic mirror field
磁镜场
1.
The effect of magnetic mirror field on the electric properties of SnO 2 thin films is investigated.
实验中通过改变磁镜场的磁镜比和磁场大小 ,研究了弱磁场对SnO2 薄膜方块电阻及电阻分布的影响。
2.
The experimental results showed that it was possible to decrease the oxygen flow and shorten the depositing time, but the sheet resistance of SnO 2 thin film became low and its uniformity high, when the ratio of applied longitudinal magnetic mirror field was appropriate.
实验结果表明，外加适当位形、大小的纵向磁镜场，可使等离子体化学气相沉积技术中制备ＳｎＯ２薄膜所需的氧气流量降低，沉积时间缩短，且制得的薄膜电阻大大降低，轴向分布均匀性明显增强。
补充资料：镜像法
一种计算静电场或稳定电磁场的方法。W.汤姆孙(即开尔文)于1848年提出,最先用于计算一定形状导体面附近的电荷所产生的静电场，叫做电像法；后来发展到可以计算某些稳定电磁场，现在称做镜像法。在电荷的附近出现导体面（或介质分界面）时，这些面对电场有影响。镜像法就是利用已经熟悉的静电学知识，通过在这些面的另一侧适当位置，设置适当量的假想电荷（称为电荷的像或像电荷），等效地代替实际导体上的感应电荷或电介质界面上的极化电荷，以保证场的边界条件得到满足。根据静电唯一性定理，在求解区域中，源电荷与像电荷产生的电场就是实际存在的电场。镜像法常常很简便地得到场的解析解，但只有边界面几何形状很简单的情形才可能成功地设置电像，故不是普遍适用的方法。目前，镜像法已不限于静电学范围，它已应用于计算稳恒磁场，稳恒电流场和天线的辐射场等不少重要的电磁场问题。
现用简单的例子阐明镜像法。如图1a所示,大地上方h米处有点电荷q,因为地表感应的面电荷密度N未知，所以不能用积分方法求解电场的V和E。但是，由于已经知道,图1b为相距2h的正负点电荷在无限空间产生的静电场，场中通过电荷联线中点且与联线垂直的无穷平面为一零等势面，对比图1a与图1b,它们上部静电场的边界条件、点电荷q的位置及媒质的介电常数ε 都相同，根据唯一性定理,图1b静电场的上半部即图1c，就是所求大地上方的静电场。又如图2a中,两种电介质ε1与ε2以无穷平面分界。点电荷q在两部分媒质中产生的静电场E1与E1须分别用图2b和图2c求解。E1与E1在分界面上应满足边界条件：n×(E1-E2)＝0及 n·(ε1E1-ε2E2)＝0，据此确定两电像的电荷为 及 再如图3，第一象限空间外部为μ＝∞的理想磁介质,求解与界面平行的长直线电流I产生的磁场,需要设置3个镜像电流。根据AO及BO平面上边界条件的要求n×H＝0，即磁力线与表面垂直，得出镜像电流的方向都与给定的源电流方向一致。
参考书目
冯慈璋主编：《电磁场》(电工原理Ⅱ),人民教育出版社,北京,1979。
J.D.Kraus and K.R.Canver,Electromagnetics，2nd ed.,McGraw-Hill,New York,1973.
现用简单的例子阐明镜像法。如图1a所示,大地上方h米处有点电荷q,因为地表感应的面电荷密度N未知，所以不能用积分方法求解电场的V和E。但是，由于已经知道,图1b为相距2h的正负点电荷在无限空间产生的静电场，场中通过电荷联线中点且与联线垂直的无穷平面为一零等势面，对比图1a与图1b,它们上部静电场的边界条件、点电荷q的位置及媒质的介电常数ε 都相同，根据唯一性定理,图1b静电场的上半部即图1c，就是所求大地上方的静电场。又如图2a中,两种电介质ε1与ε2以无穷平面分界。点电荷q在两部分媒质中产生的静电场E1与E1须分别用图2b和图2c求解。E1与E1在分界面上应满足边界条件：n×(E1-E2)＝0及 n·(ε1E1-ε2E2)＝0，据此确定两电像的电荷为 及 再如图3，第一象限空间外部为μ＝∞的理想磁介质,求解与界面平行的长直线电流I产生的磁场,需要设置3个镜像电流。根据AO及BO平面上边界条件的要求n×H＝0，即磁力线与表面垂直，得出镜像电流的方向都与给定的源电流方向一致。
参考书目
冯慈璋主编：《电磁场》(电工原理Ⅱ),人民教育出版社,北京,1979。
J.D.Kraus and K.R.Canver,Electromagnetics，2nd ed.,McGraw-Hill,New York,1973.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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