1) ship wake
舰船尾流
1.
Turbidity and light extinction characteristic of ship wake is calculated and analyzed based on the Mie s scattering theory.
阐述了介质的浊度、消光和朗伯公式之间的关系、基于Mie散射理论,计算和分析了舰船尾流的浊度和消光特性。
2.
Large number of microbubbles in ship wake field scatter laser beam passing through them more intensively than sea water,where forward scattering takes dominant position.
舰船尾流场中的大量微气泡会使通过它的激光产生比普通海水强烈得多的散射效应,尾流场中微气泡的前向散射占主导地位,且在一定入射波长下,相对散射光强与气泡半径呈线性关系,气泡半径越大,对激光的散射越明显,这样照射到接收器上的光斑位置就会发生偏移,通过对接收器上光斑中心位置的计算,可以达到探测尾流场的目的。
3.
For researching the ship wake characteristic and mechanism by means of experimental measurement and theoretical analyse.
为了对水面舰船尾流的特性和产生机理进行试验测量和理论分析,并以此为基础,建立舰船气泡尾流模拟系统,进而研制声光复合尾流自导系统。
2) ship wakes
舰船尾流
1.
Study of scattering properties by ship wakes;
舰船尾流散射特性的研究
2.
The normalized volume scattering function and energy distributing function of bubble populations in ship wakes are calculated by Mie theory,and based on which,the forward light scattering properties of bubble populations is analyzed.
利用Mie理论计算了舰船尾流气泡群的归一化体散射函数和散射能量分布函数,分析了尾流气泡群的前向光散射特性。
3.
The energy distribution properties of light scattered by bubbles in far ship wakes were studied to study the detection and homing mode of optical wakes.
根据米氏理论推导了舰船尾流气泡群的光散射能量分布函数的计算公式,基于此公式对干净的尾流气泡群和覆盖着两种典型有机膜的脏尾流气泡群的能量分布函数进行了数值计算,得到了它们的能量分布特性。
3) Ship air wake
舰船尾流场
5) ship bubbles wake
舰船气泡尾流
1.
Detecting method of the ship bubbles wake based on the backscatter is analyzed.
分析了基于后向散射的脉冲激光舰船气泡尾流探测方法,设计并研制了基于该探测方法的实验装置,并在大型水池中对模拟的气泡尾流进行了探测,实验结果表明,该实验装置可以较好地探测到模拟的舰船气泡尾流。
6) ship wake
舰船尾迹
1.
Method of ship wake detection and positioning in SAR ocean imagery;
SAR海洋图像舰船尾迹检测和定位方法
2.
Study on the spectrum analysis of SAR image characteristic of ship wake;
舰船尾迹SAR图像特征的谱分析研究
3.
The paper analyses the imaging mechanism of ship wake detecting with spaceborne SAR.
以舰船尾迹检测为例,分析了星载SAR对海洋特征成像的机理,从理论上阐述了星载SAR在舰船尾迹检测中具有的独特优势。
补充资料：尾流
运动物体后面或物体下游的紊乱旋涡流，又称尾迹。流体绕物体运动时，物体表面附近形成很薄的边界层涡旋区。如果物体是象建筑物或桥墩那样的非流线型物体，流动将从物体后部表面分离，并有涡旋断续地从物体表面脱落。这些薄边界层或分离流涡旋区将顺流而下，在物体后面形成紊乱的、充满大大小小旋涡的尾流。如果物体是钝体，尾流能保持很远距离，并对处于尾流中的其他物体产生影响。
在远离物体下游处，尾流可用边界层理论进行分析。以下只限于讨论低速湍性尾流。附图所示为圆柱后面的平面湍性尾流流型。其中虚曲线表示尾流边界。从图上可以看出，由于物体的阻滞作用，尾流中速度将"亏损"（即减小）。从速度分布看，尾流象是反过来画的射流，而且在远离物体的下游处，尾流的亏损速度(用Δū表示)分布也具有相似性，即
，式中Δū为最大速度亏损；b为尾流宽度的一半；y为纵坐标。但是，尾流与射流根本不同。尾流的对流加速度比射流大得多。由边界层方程推出的尾流方程也不一样。
H.施利希廷根据混合长和相似性等假设，求出平面湍性尾流的解。其主要结果如下：①尾流宽度同到物体的距离的平方根成正比；②亏损速度分布为：
Δū/Δū=[1-(y/b)3/2]2；③尾流中心最大速度亏损同上述距离的平方根成反比。当这一距离很大时，尾流速度亏损可以忽略。
对于三维物体后面的尾流可作类似的分析。在高速尾流中应当考虑流体的可压缩性影响。在高超声速尾迹中则发生一系列物理化学现象，其分析方法根本不同。
参考书目
谢象春著：《湍流射流理论与计算》,科学出版社,北京，1975。
在远离物体下游处，尾流可用边界层理论进行分析。以下只限于讨论低速湍性尾流。附图所示为圆柱后面的平面湍性尾流流型。其中虚曲线表示尾流边界。从图上可以看出，由于物体的阻滞作用，尾流中速度将"亏损"（即减小）。从速度分布看，尾流象是反过来画的射流，而且在远离物体的下游处，尾流的亏损速度(用Δū表示)分布也具有相似性，即
，式中Δū为最大速度亏损；b为尾流宽度的一半；y为纵坐标。但是，尾流与射流根本不同。尾流的对流加速度比射流大得多。由边界层方程推出的尾流方程也不一样。
H.施利希廷根据混合长和相似性等假设，求出平面湍性尾流的解。其主要结果如下：①尾流宽度同到物体的距离的平方根成正比；②亏损速度分布为：
Δū/Δū=[1-(y/b)3/2]2；③尾流中心最大速度亏损同上述距离的平方根成反比。当这一距离很大时，尾流速度亏损可以忽略。
对于三维物体后面的尾流可作类似的分析。在高速尾流中应当考虑流体的可压缩性影响。在高超声速尾迹中则发生一系列物理化学现象，其分析方法根本不同。
参考书目
谢象春著：《湍流射流理论与计算》,科学出版社,北京，1975。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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