1) boundary displacement function
边界位移函数
1.
Based on 3D fundamental equations of elasticity and by assuming boundary displacement functions associated with free edges,the state equation of orthotropic laminated plates is established and an analytical solution for rectangular plate with two opposite free edges and two opposite simply supported edges is presented.
从三维弹性力学基本方程出发,通过假设自由边的边界位移函数,建立了正交异性叠层板的状态方程,给出了对边自由,对边简支矩形板的解析解。
2.
Based on the fundamental equations of three dimensional elasticity, and by introducing boundary displacement functions, the state equation is established for thick laminated open cylindrical shell with clamped edges subjected to arbitrary loads.
基于三维弹性力学基本方程 ,通过引入边界位移函数 ,建立了具有固支边的叠层开口柱壳在任意荷载作用下的状态方程 ,给出静力问题的解析解。
3.
[1～3] and introducing boundary displacement functions, the state equation is established for thick laminated plates with clamped edges under any given loads and an analytical static solution is presented.
在文［１ ～３］ 的基础上，通过引入边界位移函数，对具有固支边的强厚度层合板建立了在任意荷载作用下的状态方程，给出静力问题的解析解。
2) Function of side-slope lateral displacement
边坡位移函数
3) Boundary displacement
边界位移
1.
Method of generating pure shear stress by adding boundary displacement and its application in back analysis for geostress field;
施加边界位移产生纯剪应力及反分析应用
4) displacement boundary
位移边界
1.
Self-similar solution to dynamic fracture of orthotropic material under displacement boundary conditions;
正交异性体位移边界条件下的自相似解
2.
In this paper, the method is applied to elasticity problems with displacement boundary and mixed boundary and the pilot study is made.
本文将Hamilton体系辛差分方法应用于弹性力学位移边界和混合边界问题的数值求解，作了初步探索和尝试。
3.
On the basis of considering influences of some main geological structures, the refined sub-model used in the stability analysis of the caverns is accomplished,and the more precise initial geostress field of the sub-model is obtained by the second finite element analysis iteratively using displacement boundary conditions.
在此基础上,考虑主要断层等细部构造,建立地下厂房洞室群小范围精细子模型,采用位移边界条件,对子模型进行二次有限元计算,得到该区域更为准确的初始地应力场。
5) boundary functions
边界函数
1.
Based on the theories of 3D elasticity and piezoelectricity and by assuming appropriate boundary functions,the state equations for closed laminated piezoelectric cylindrical shells are established.
从三维弹性理论和压电学理论出发,通过假设边界函数,导出压电层合闭口柱壳的状态方程,并运用状态转移矩阵方法给出满足两端和内、外表面所有任意边界条件的精确解析解。
2.
Under appopriate assumptions by using the method of boundary functions,the existence and local uniqueness of solutions,constructions of asymptotic solutions and their uniform validity of the problem are studied and the estimation of the corresponding remainder term are given as well in the paper.
研究了一类二阶拟线性奇摄动边值问题解的存在惟一性和一致有效性,利用边界函数法,在适当条件下成功构造了所论问题解的一致有效的渐近展开式,并得到了渐近解的误差估计。
3.
Then the asymptotic solution of doubly boundary layer for the system was constructed, and the character of exponential decay for all boundary functions was proved.
当gy′>0时,首先将所论问题转化成等价的Tikhonov方程组边值问题,然后构造了它的双边界层渐近解,并证明了所有边界函数的指数式衰减特性。
6) boundary function
边界函数
1.
In this paper, at the first, continuity of dilatation function of Beurling-Ahlfors extension in the sence of the norm of boundary functionis is discussed, as an application,this paper discass the stability of dilatation function of Beurling-Ahlfors extension,when the smooth perturbation of boundary function occurs,and give the corresponding error estimate.
讨论了Beurling Ahlfors扩张的伸张函数依某种边界函数范数的连续性,应用所得到的结果,讨论了在边界函数发生光滑扰动时,Beurling Ahlfors扩张的伸张函数的稳定性问题,给出了相应的误差估计。
2.
The concept of boundary function is defined.
定义了边界函数,证明了g(x)几乎处处有界,且‖g(x)‖_∞≤8。
补充资料：应力函数和位移函数
在弹性力学中，为方便求解，常把应力或位移用几个任意的或某种特殊类型的函数表示，这些函数通常叫作应力函数或位移函数。
应力函数 最有名的应力函数是弹性力学平面问题中的艾里应力函数。如果没有体力，平面中的三个应力分量σxx、σyy、τxy满足下列方程：
。
(1)根据方程(1),可将应力分量用一个函数φ（x，y）表示为：
。
(2)φ便是艾里应力函数。对于均匀和各向同性的物体,φ是一个双调和函数，即它满足下列双调和方程：
ΔΔφ=0，
(3)式中是平面的拉普拉斯算符。引入φ后,平面问题原来的8个未知函数(两个位移分量、三个应变分量和三个应力分量σxx、σyy、τxy就归结为一个函数φ。这对求解具体问题很有好处。
在弹性柱体的扭转问题中,剪应力分量τxz、τyz满足下列平衡方程：
。
(4)据此可将τxz、τyz用一个函数Ψ(x，y)表示为：
。
(5)Ψ称为普朗特应力函数。对于均匀和各向同性的柱体,Ψ满足下列方程：
ΔΨ=-2Gθ，
(6)式中G为材料的剪切模量（见材料的力学性能）;θ为单位长度的扭转角。
位移函数 在求解弹性力学的空间问题时，也可以用六个应力函数代替原来的六个应力分量，但好处不多。所以，一般多采用各种位移函数。对于均匀和各向同性弹性体，位移分量u1、u2、u3满足下列平衡方程：
式中是空间中的拉普拉斯算符；ν为材料的泊松比；G为剪切模量；┃i为体力分量。方程(7)的解可以表达成多种形式。一种形式为： 式中ψ1、ψ2、ψ3、嫓四个函数满足下列方程：
。 (9)函数ψ1、ψ2、ψ3、嫓称为布森涅斯克-帕普科维奇-纽勃位移函数。 弹性力学中许多空间问题的解都是从公式(8)推导出来的。
方程(7)还有另一种形式的解，即
式中Fi满足下列方程：
。
(11)函数F1、F2、F3称为布森涅斯克-索米利亚纳－伽辽金位移函数。对于回转体的轴对称问题，公式(10)可作许多简化。取对称轴为z轴(x3轴),记r为所考虑点到z轴的距离,并记位移在r、z轴上的投影分别为u、ω。若┃1=┃2=0，可取F1=F2=0，F3=F(r，z)。这样，由公式(10)可得到：
,
(12)式中,即柱坐标中的拉普拉斯算符；F满足下列方程：
。
(13)
公式(12)中的函数F称为乐甫位移函数。 在求解轴对称问题时，经常利用公式(12)。
在┃1=┃2=0的情况下,即使不是轴对称问题,方程(7)的解也可用一组位移函数F、┃表示如下：
式中F、┃满足下列方程：
, Δ┃=0。
(15)这组位移函数特别适用于求解无限体、半无限体和厚板等问题。
应力函数 最有名的应力函数是弹性力学平面问题中的艾里应力函数。如果没有体力，平面中的三个应力分量σxx、σyy、τxy满足下列方程：
。
(1)根据方程(1),可将应力分量用一个函数φ（x，y）表示为：
。
(2)φ便是艾里应力函数。对于均匀和各向同性的物体,φ是一个双调和函数，即它满足下列双调和方程：
ΔΔφ=0，
(3)式中是平面的拉普拉斯算符。引入φ后,平面问题原来的8个未知函数(两个位移分量、三个应变分量和三个应力分量σxx、σyy、τxy就归结为一个函数φ。这对求解具体问题很有好处。
在弹性柱体的扭转问题中,剪应力分量τxz、τyz满足下列平衡方程：
。
(4)据此可将τxz、τyz用一个函数Ψ(x，y)表示为：
。
(5)Ψ称为普朗特应力函数。对于均匀和各向同性的柱体,Ψ满足下列方程：
ΔΨ=-2Gθ，
(6)式中G为材料的剪切模量（见材料的力学性能）;θ为单位长度的扭转角。
位移函数 在求解弹性力学的空间问题时，也可以用六个应力函数代替原来的六个应力分量，但好处不多。所以，一般多采用各种位移函数。对于均匀和各向同性弹性体，位移分量u1、u2、u3满足下列平衡方程：
式中是空间中的拉普拉斯算符；ν为材料的泊松比；G为剪切模量；┃i为体力分量。方程(7)的解可以表达成多种形式。一种形式为： 式中ψ1、ψ2、ψ3、嫓四个函数满足下列方程：
。 (9)函数ψ1、ψ2、ψ3、嫓称为布森涅斯克-帕普科维奇-纽勃位移函数。 弹性力学中许多空间问题的解都是从公式(8)推导出来的。
方程(7)还有另一种形式的解，即
式中Fi满足下列方程：
。
(11)函数F1、F2、F3称为布森涅斯克-索米利亚纳－伽辽金位移函数。对于回转体的轴对称问题，公式(10)可作许多简化。取对称轴为z轴(x3轴),记r为所考虑点到z轴的距离,并记位移在r、z轴上的投影分别为u、ω。若┃1=┃2=0，可取F1=F2=0，F3=F(r，z)。这样，由公式(10)可得到：
,
(12)式中,即柱坐标中的拉普拉斯算符；F满足下列方程：
。
(13)
公式(12)中的函数F称为乐甫位移函数。 在求解轴对称问题时，经常利用公式(12)。
在┃1=┃2=0的情况下,即使不是轴对称问题,方程(7)的解也可用一组位移函数F、┃表示如下：
式中F、┃满足下列方程：
, Δ┃=0。
(15)这组位移函数特别适用于求解无限体、半无限体和厚板等问题。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条