2) higher order partial differential equation
高阶偏微分方程
1.
This paper studies oscillation for the solutions of neutral higher order partial differential equation with continuous distributed deviating arguments.
研究了一类含有连续分布滞量的中立型高阶偏微分方程解的振动性,获得了该方程在两类边值条件下解振动的充分条件。
3) higher order boundary value systems
高阶微分方程组
1.
With the method of compression and expansion of a cone, the existence of multiple positive solutions for higher order boundary value systems with a p-Laplacian operator was investigated.
应用锥拉伸和锥压缩不动点理论讨论了含p-Laplacian算子的高阶微分方程组边值问题多个正解的存在性。
4) First-order partial differential equation sets
一阶偏微分方程组
5) high order partial functional differential equations
高阶偏泛函微分方程
6) higher order functional partial differential equation
高阶泛函偏微分方程
1.
In this paper we study the forced oscillations of boundary value problems of a class of higher order functional partial differential equations.
本文研究一类高阶泛函偏微分方程边值问题的强迫振动性。
补充资料：一阶偏微分方程
最简单的一类偏微分方程。一个未知函数u(x)=u(x1,x2,..., xn)所适合的一组一阶偏微分方程即
, (1)式中(Rn之开集)，u是实值函数，。适合(1)的函数u称为其解。
单个拟线性方程 (2)是式(1)的重要特例。解u=u(x)定义了D×R中一个曲面，称为(1)的积分曲面，是其上一点(x,u)处的法线方向数，(α1，α2，...，αn,b))则定义一个方向场,称为特征方向场。式(2)表明积分曲面在其各点上均与该方向场相切。特征方向场的积分曲线，称为(2)的特征曲线。它们是常微分方程组(特征方程)
(3)的积分曲线。由上所述,可见式(2)的积分曲面是由式(3)的积分曲线织成的。反之,若一曲面u=u(x)是由(3)之积分曲线织成的，则必为式(2)的积分曲面。因此式(3)的讨论对研究偏微分方程(2)有特别的重要意义。
式(2)的定解问题中，最重要的是柯西问题，即在U中给定一个n－1维子流形 у及其上的函数φ(x)，要求式(2)的解u=u(x)满足以下的附加条件（初始条件）：。 (4)从几何上看，集是U×R中一个给定的n－1维子流形，而条件(4)即要求积分曲线(它是U×R中的一个n维子流形)通过Γ。
柯西问题的解的局部存在的条件从几何上看是很清楚的：若在(x0, u0)∈Γ附近,则在该点附近特征向量场微分同胚于平行向量场，特征曲线族则微分同胚于平行直线族。如果Γ在(x0,u0)附近横截（即不平行）于该平行直线族,就可以以Γ为底,以该平行直线为"母线"作一"柱面"。它就是所求的积分曲面，亦即柯西问题的解。
对一般的单个一阶非线性偏微分方程
， (5)则应以代替上述的U×R。对于积分曲面u=u(x),它在(x,u(x))处的法线方向由所确定，因此(x,u,p)决定了一个过(x,u)的以为法线的超平面,即过该点的积分曲面的切超平面。于是，在U×R中来看,｛(x, u,p)｝给出一个超平面场，每一个这样的超平面称为过（x, u）的接触元素。对于给定的(x, u)，适合方程(5)的p不是惟一的，从而有一个接触元素族。它们的包络是一个以(x, u)为顶点的锥,称为蒙日锥。方程(5)的积分曲面在各点均切于过该点的蒙日锥。
对于拟线性方程(2),蒙日锥蜕化为过（x，u）的以为方向的轴。
积分曲面既切于蒙日锥，则必沿某一母线切于它。这条母线的方向给出了积分曲面上的一个方向场。对于方程(2)来看,它就是特征方向场。所以在一般的非线性方程(5)，也称它为特征方向场,其积分曲线也称为方程(5)的特征曲线。积分曲面仍由特征曲线织成。
但是，与方程(2)也有所不同,即现在必须在U×R×Rn中来考虑特征方向场，从而可以得到如下的常微分方程组
， (6)
(7)
(8)解出这个方程组将得到一个特征带，它在U×R中的投影则称为方程(5)的特征曲线。特征带是一个在 U×R×Rn中的概念。
解柯西问题的特征线法 在解柯西问题(4)时，将у写成参数形式 (9) (10)然而，以它为初始条件还不能解出特征带的方程组，还需要有pj所适合的初始条件。
对于拟线性方程(2)，以(9)、(10)为初始条件解特征方程组(3)，可得 (11) (12)令若在t=0时，即在у上，Δ|t=0≠0,则可以在|t|充分小时即在у附近由(11)解出为 (x1,x2,..., xn)的函数，代入(12)即得柯西问题的解。
在以上讨论中，条件 (13)极为重要。它在几何上表示特征线横截于Γ。没有这种横截性，一般说来特征曲线不能织成积分曲面，然而若仍可能有解，那么解称为奇异解。条件(13)称为特征条件。
对于非线性偏微分方程(5),需要解出特征带的方程组(6)、(7)、(8)。这时需要 pj所适合的初始条件。很容易看到，在t=0时，pj应适合以下条件
， (14)
。 (15)(14)、(15)共有n个方程,它们称为带条件。为了能从其中解出pj，又需要在t=0时 (16)在方程(2)的特例下,它就是式(13)。所以式(16)也称为特征条件。
若带条件和特征条件得以满足，就将得出在 t=0时xj、u和pj所适合的初始条件。于是可以得到， (17)， (18)， (19)
利用特征条件,可以从式(17)中解出为(x1,x2,...,xn)的函数，代入式(18)即得u=u(x)为柯西问题的解。代入式(19)得pj=pj(x),可以证明恰好有。
拉格朗日－查皮特方法 求解柯西问题(5)、(4)的另一方法,是求(5)的含有n个参数α=( α1, α2,..., αn)的解u=u(x,α)。它称为(5)的完全积分。
将(4)所定义的子流形Γ局部地表为。再取α=α(s)使u=u(x,α(s))经过(x(s),u(s))而且在该点切于Γ，即有
这一族解的包络仍是(5)的积分曲面,而且通过Γ，亦即所求柯西问题的解。于是，将问题归结为求(5)的含n-1个参数s=(s1,s2,...,sn-1)的解u(x,α(s))，它称为(5)的通积分。
若将完全积分对n个α求包络，即由
中消去α，还可得到方程(5)的另一种解，称为奇异积分。
于是问题归结为如何求完全积分。为此考虑一个与之相关的问题：求函数u=u(x)使之满足一组偏微分方程 (20)因为方程个数超过未知数个数，故(20)称为超定方程组。超定方程组有解，需有一定条件称为可积性条件。对于(20)，可积性条件为 (21)(Fj, Fj)称为泊松括号。若一个方程组适合(21),则称之为对合方程组。
方程(5)可以化为不显含u的情形。因为若将u=u(x)写为隐函数v(x,u)=с，而以v为新的未知函数,则(5)成为。若视u为自变量则未知函数v不显现。因此可以限于求解以下形式的方程 (22)对(22)补充以n-1个新的方程
(23)式中αj为参数。可以适当取F2,F3,...,Fn使(22)、(23)成为对合方程组。再从(22)、(23)中解出： (其中含常数α2,α3,...,αn)，即可得(5)的含有n个常数的解（即完全积分）以上方法称为拉格朗日-查皮特方法。
普法夫方程组、费罗贝尼乌斯条件 在 U嶅Rn中若给定了一个充分光滑的向量场,则过U之每一点必有其惟一的积分曲线。若给定r(1)个光滑向量场,则不一定经过每一点都有 r维子流形使得在其各点上均与这些向量场相切（也不一定能找到 n-1维子流形使得在其各点上均与这些向量场相切）。若有这样的 r维子流形存在，就说这些向量场可积，该流形称为其积分流形。
求积分流形发生障碍的几何原因，可由下例看出。设在R3中给出一个平面场（相当于两个向量场），作柱面如图，则该平面场在柱面上决定一个向量场。若原平面场可积而有积分曲面存在，则积分曲面与柱面相截将给出柱面上的向量场的封闭积分曲线。但是柱面上的向量场不一定有封闭的积分曲面存在。
上述问题稍加改述：求一个超曲面u=u(x)（而不只是r维子流形）与r个向量场相切，即
， (24)这是一个超定方程组。前述拉格朗日－查皮特方法中已遇到这种问题。
式（24）规定出 r个一阶偏微分算子(亦即向量场)。它们的交换子仍是一阶偏微分算子： 弗罗贝尼乌斯定理指出：超定方程组(24)可积的充分必要条件是存在函数使得满足式(25)的向量场x1,x2,...,xr称为对合的。
一阶偏微分方程的几何理论有悠久的历史渊源，以后经过??.(-J.)嘉当等人的发展,在几何学、力学和物理学中都有重大的意义。
, (1)式中(Rn之开集)，u是实值函数，。适合(1)的函数u称为其解。
单个拟线性方程 (2)是式(1)的重要特例。解u=u(x)定义了D×R中一个曲面，称为(1)的积分曲面，是其上一点(x,u)处的法线方向数，(α1，α2，...，αn,b))则定义一个方向场,称为特征方向场。式(2)表明积分曲面在其各点上均与该方向场相切。特征方向场的积分曲线，称为(2)的特征曲线。它们是常微分方程组(特征方程)
(3)的积分曲线。由上所述,可见式(2)的积分曲面是由式(3)的积分曲线织成的。反之,若一曲面u=u(x)是由(3)之积分曲线织成的，则必为式(2)的积分曲面。因此式(3)的讨论对研究偏微分方程(2)有特别的重要意义。
式(2)的定解问题中，最重要的是柯西问题，即在U中给定一个n－1维子流形 у及其上的函数φ(x)，要求式(2)的解u=u(x)满足以下的附加条件（初始条件）：。 (4)从几何上看，集是U×R中一个给定的n－1维子流形，而条件(4)即要求积分曲线(它是U×R中的一个n维子流形)通过Γ。
柯西问题的解的局部存在的条件从几何上看是很清楚的：若在(x0, u0)∈Γ附近,则在该点附近特征向量场微分同胚于平行向量场，特征曲线族则微分同胚于平行直线族。如果Γ在(x0,u0)附近横截（即不平行）于该平行直线族,就可以以Γ为底,以该平行直线为"母线"作一"柱面"。它就是所求的积分曲面，亦即柯西问题的解。
对一般的单个一阶非线性偏微分方程
， (5)则应以代替上述的U×R。对于积分曲面u=u(x),它在(x,u(x))处的法线方向由所确定，因此(x,u,p)决定了一个过(x,u)的以为法线的超平面,即过该点的积分曲面的切超平面。于是，在U×R中来看,｛(x, u,p)｝给出一个超平面场，每一个这样的超平面称为过（x, u）的接触元素。对于给定的(x, u)，适合方程(5)的p不是惟一的，从而有一个接触元素族。它们的包络是一个以(x, u)为顶点的锥,称为蒙日锥。方程(5)的积分曲面在各点均切于过该点的蒙日锥。
对于拟线性方程(2),蒙日锥蜕化为过（x，u）的以为方向的轴。
积分曲面既切于蒙日锥，则必沿某一母线切于它。这条母线的方向给出了积分曲面上的一个方向场。对于方程(2)来看,它就是特征方向场。所以在一般的非线性方程(5)，也称它为特征方向场,其积分曲线也称为方程(5)的特征曲线。积分曲面仍由特征曲线织成。
但是，与方程(2)也有所不同,即现在必须在U×R×Rn中来考虑特征方向场，从而可以得到如下的常微分方程组
， (6)
(7)
(8)解出这个方程组将得到一个特征带，它在U×R中的投影则称为方程(5)的特征曲线。特征带是一个在 U×R×Rn中的概念。
解柯西问题的特征线法 在解柯西问题(4)时，将у写成参数形式 (9) (10)然而，以它为初始条件还不能解出特征带的方程组，还需要有pj所适合的初始条件。
对于拟线性方程(2)，以(9)、(10)为初始条件解特征方程组(3)，可得 (11) (12)令若在t=0时，即在у上，Δ|t=0≠0,则可以在|t|充分小时即在у附近由(11)解出为 (x1,x2,..., xn)的函数，代入(12)即得柯西问题的解。
在以上讨论中，条件 (13)极为重要。它在几何上表示特征线横截于Γ。没有这种横截性，一般说来特征曲线不能织成积分曲面，然而若仍可能有解，那么解称为奇异解。条件(13)称为特征条件。
对于非线性偏微分方程(5),需要解出特征带的方程组(6)、(7)、(8)。这时需要 pj所适合的初始条件。很容易看到，在t=0时，pj应适合以下条件
， (14)
。 (15)(14)、(15)共有n个方程,它们称为带条件。为了能从其中解出pj，又需要在t=0时 (16)在方程(2)的特例下,它就是式(13)。所以式(16)也称为特征条件。
若带条件和特征条件得以满足，就将得出在 t=0时xj、u和pj所适合的初始条件。于是可以得到， (17)， (18)， (19)
利用特征条件,可以从式(17)中解出为(x1,x2,...,xn)的函数，代入式(18)即得u=u(x)为柯西问题的解。代入式(19)得pj=pj(x),可以证明恰好有。
拉格朗日－查皮特方法 求解柯西问题(5)、(4)的另一方法,是求(5)的含有n个参数α=( α1, α2,..., αn)的解u=u(x,α)。它称为(5)的完全积分。
将(4)所定义的子流形Γ局部地表为。再取α=α(s)使u=u(x,α(s))经过(x(s),u(s))而且在该点切于Γ，即有
这一族解的包络仍是(5)的积分曲面,而且通过Γ，亦即所求柯西问题的解。于是，将问题归结为求(5)的含n-1个参数s=(s1,s2,...,sn-1)的解u(x,α(s))，它称为(5)的通积分。
若将完全积分对n个α求包络，即由
中消去α，还可得到方程(5)的另一种解，称为奇异积分。
于是问题归结为如何求完全积分。为此考虑一个与之相关的问题：求函数u=u(x)使之满足一组偏微分方程 (20)因为方程个数超过未知数个数，故(20)称为超定方程组。超定方程组有解，需有一定条件称为可积性条件。对于(20)，可积性条件为 (21)(Fj, Fj)称为泊松括号。若一个方程组适合(21),则称之为对合方程组。
方程(5)可以化为不显含u的情形。因为若将u=u(x)写为隐函数v(x,u)=с，而以v为新的未知函数,则(5)成为。若视u为自变量则未知函数v不显现。因此可以限于求解以下形式的方程 (22)对(22)补充以n-1个新的方程
(23)式中αj为参数。可以适当取F2,F3,...,Fn使(22)、(23)成为对合方程组。再从(22)、(23)中解出： (其中含常数α2,α3,...,αn)，即可得(5)的含有n个常数的解（即完全积分）以上方法称为拉格朗日-查皮特方法。
普法夫方程组、费罗贝尼乌斯条件 在 U嶅Rn中若给定了一个充分光滑的向量场,则过U之每一点必有其惟一的积分曲线。若给定r(1
求积分流形发生障碍的几何原因，可由下例看出。设在R3中给出一个平面场（相当于两个向量场），作柱面如图，则该平面场在柱面上决定一个向量场。若原平面场可积而有积分曲面存在，则积分曲面与柱面相截将给出柱面上的向量场的封闭积分曲线。但是柱面上的向量场不一定有封闭的积分曲面存在。
上述问题稍加改述：求一个超曲面u=u(x)（而不只是r维子流形）与r个向量场相切，即
， (24)这是一个超定方程组。前述拉格朗日－查皮特方法中已遇到这种问题。
式（24）规定出 r个一阶偏微分算子(亦即向量场)。它们的交换子仍是一阶偏微分算子： 弗罗贝尼乌斯定理指出：超定方程组(24)可积的充分必要条件是存在函数使得满足式(25)的向量场x1,x2,...,xr称为对合的。
一阶偏微分方程的几何理论有悠久的历史渊源，以后经过??.(-J.)嘉当等人的发展,在几何学、力学和物理学中都有重大的意义。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条