1) passive scalar
被动标量
1.
Experimental study on the passive scalar diffusion in shearless turbulent mixing layer;
无剪切湍流混合层中被动标量扩散的实验研究
2.
Direct Numerical Simulation the Dynamic Behavior of Passive Scalar in Isotropic Turbulence;
均匀各向同性湍流内被动标量动力学特性的直接数值模拟研究
3.
This paper studies the transportation of passive scalar in statistically stationary isotropic turbulence with different molecular Prandtl numbers by direct numerical simulation (DNS).
采用直接数值模拟的方法,研究分子Pг数对湍流被动标量输运的影响,并提供充分的证据证明,湍流Pг数明显依赖于分子Pг数。
2) passive transport scalar
被动运输标量
1.
Numerically simulates the indoor particle dispersion in a three-dimensional ventilated room by the Lagrangian model, the drift flux model and the passive transport scalar treatment method.
用拉格朗日模型和滑移通量模型及将颗粒当作被动运输标量处理的方法对三维通风小室内颗粒的扩散分布进行了数值模拟,并将模拟结果与相关文献中的实验数据进行了对比。
3) passive scalar diffusion
被动标量扩散
4) passive scalar dispersion and transport
被动标量扩散输移
5) Passive scalar transport modal
被动标量输运模型
补充资料:标量磁位
在一定条件下描述磁场的物理量。又称磁标势。在恒定磁场中,它只适用于无传导电流分布的区域,如载流导线之外的空间。根据安培环路定律,一般情况下磁场强度H 的环路积分不为零。但是,如果附加以下限制条件:①积分路径限制在无传导电流分布的区域,即载流导线以外;②对每个传导电流回路设置一假想壁障,使积分路径不穿越壁障(图1)。那么,环路将不能链环任何传导电流,因而有
在上述条件下,
即
上式表明,加以限制条件后,H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布,这就是标量磁位φm,
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时,如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等,则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致,并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中,根据毕奥-萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流,Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时,Ω为正,逆时针方向时,Ω为负。式中的φ0为常数,它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点,则φ0=0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后,
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中,一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时,仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
在上述条件下,
即
上式表明,加以限制条件后,H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布,这就是标量磁位φm,
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时,如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等,则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致,并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中,根据毕奥-萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流,Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时,Ω为正,逆时针方向时,Ω为负。式中的φ0为常数,它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点,则φ0=0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后,
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中,一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时,仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
说明:补充资料仅用于学习参考,请勿用于其它任何用途。
参考词条