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1)  Thermodynamics of bainitic transformation
贝氏体相变热力学
2)  bainite transformation
贝氏体相变
1.
Effect of deformation parameters on bainite transformation of Nb-microalloyed low carbon steel;
热变形参数对铌微合金钢贝氏体相变的影响
2.
Research on bainite transformation in GDL-1 steels with different rare earth content;
不同稀土含量的GDL-1钢中贝氏体相变研究
3.
This paper Overviewed recent research of bainite transformation.
本文综述了贝氏体相变的最新研究进展。
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3)  bainitic transformation
贝氏体相变
1.
Orientation Relationship of Bainitic Transformation in a Cu Zn Al Mn Alloy;
Cu-Zn-Al-Mn合金贝氏体相变的位向关系
2.
Point-of-views on mechanism of bainitic transformation given by different authors, displacists and diffusionists, on basis of morphology, kinetics or crystallography are critically reviewed.
钢、有色合金和一些陶瓷材料中都存在贝氏体相变。
3.
, segregate at grain boundaries or other defects, and even the carbide may precipitate, resulting in the increase of the driving force for nucleation, in turn, marked raise of the nucleation rate and acceleration of incubation for bainitic transformation.
外加应力使贝氏体相变形核率增大,等温孕育期缩短,即使所加应力远低于母相的屈服强度,由于钢中γ→α+γ的形核驱动力较大(约为kJ/mol数量级),贝氏体相变的膨胀应变能很小,过小的外加应力对形核率的影响甚微,考虑在外加应力的影响下,会使界面能量有所下降,也可能发生碳原子的再分布,偏聚在晶界或其它缺陷,甚至碳化物析出都会显著地增大形核率和缩短孕育期,有待进一步实验给予证明,无应力下,贝氏体相变动力学可以用Avrami的等温相变方程来表述;应力下则符合应力下铁素体及珠光体相变的动力学模型(经修改的Avrami方程),形变奥氏体促发贝氏体相变,但随后会发生奥氏体的力学稳定化,其机制可能和马氏体相变时的奥氏体力学稳定化不完全相同,仅形变形成的位错阻碍贝氏体以一定位向长大,使相变动力学迟缓,贝氏体相变时奥氏体力学稳定化的模型有待建立。
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4)  transformation mechanism of bainite
贝氏体相变机制
5)  pre-bainitic transformation
预贝氏体相变
6)  Transformation Thermodynamics
相变热力学
1.
Researches on the Transformation Thermodynamics and TransformationKinetics of the Carbide and σ-Phase in Cr-Ni Austenite Stainless Refractory Steel;
Cr-Ni奥氏体不锈耐热钢中碳化物、σ相变热力学和转变动力学探讨
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补充资料：超导体热力学


超导体热力学
thermodynamics of superconductors

　　Ch0Od00tl reliXUe超导体热力学(thermodynamies。f Super-conductors)用热力学方法研究超导体(主要是第I类超导体)超导状态和正常状态之间相变规律以及超导状态变化规律的物理方法。 1924年凯森姆(Keesom)首先建议把热力学用于超导态与正常态之间的相变，但是超导热力学理论基础是在迈斯纳效应发现之后，由高脱(Goter)和罗特杰尔(Rutgers)于1934年，以及其后高脱和卡西米(C asimir)奠定的。前者基于迈斯纳效应，得到在一定温度和压强下超导体处于超导态时它的自由能密度(单位体积的自由能)与外加磁场有关，而正常态自由能密度与外界磁场无关。并且超导体处于外磁场万下超导态自由能密度g，(T，p，万)要高于H二o时的自由能密度g:(T，p，。)，其差值为g。(T，p，H)一g:(T，p，。)二鲁HZ。高脱和卡西米给出了超导态自由能密度厂’一2一”一”‘’一”’一’-一一’‘一-一一r一一一g:(T，P，H)和正常态自由能密度g。(T沪，H)之间的关系: /…，，、，~，，、声。，，，2，，2、 脚TPH)一酬TPH)一甘(H‘一撰)式中Hc为超导体的临界磁场;产。一4二xlo一，N·AZ。从上述公式中可得出如下结论: (1)当TH。时，g。(T，P，H)>g。(T，户，H)，这时处于正常相是稳定态，超导体将从超导相到正常相形成相变，反之亦然。从上式还可看到，当H一。，超导相比正常相自由能密度低令产。H誉，--一--一’‘一’‘--一一””一~一’一~一”、’2厂一’这称为该超导相的凝聚能密度。 (2)当T　　
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