2) Plane wave motion in elastic solids
弹性体内平面波
3) plane elasticity
平面弹性
1.
The direct integral expression of nth-order stress intensity factor in fracture problem for plane elasticity;
平面弹性断裂问题各阶应力强度因子的直接积分表达
2.
In this article, the multivariable plane elasticity variation principle for divided region is presented, which includes the boundary conditions for each divided region and covers five classes of equations such as equilibrium, stress_stress function, displacement_strain, compatibility and material behaviour.
将平面弹性问题的多类变量变分原理进一步推广应用于分区 ,并形成分区的平面弹性多变量变分原理。
3.
hree formulation of the doubly periodic mixed boundary value problem inplane elasticity is proposed when the displacements given on the closed boundary contours ofa multconnected elastic region are relative to certain rigid motions which are different to eachother for different boundary contours.
给出双周期基本胞腔内含若干个任意形状孔洞的具相对位移的平面弹性混合边值问题的三种提法，并采用复变函数方法，建立数学模型，推广方法构造出复应力函数解的形式。
4) Planar elasticity
平面弹性
1.
For pure displacement planar elasticity problem,a nonconforming triangular element is constructed with numerical methods by restricting div v~→∈P_1.
对于纯位移平面弹性问题,在不完全3次多项式空间中,用数值方法基于div(?)∈P_1构造了一个二阶收敛的非协调三角形单元,该单元是非闭锁的,数值算例验证了该单元的收敛性结果。
2.
The theme of this dissertation is using nonconforming finite element methods to avoid Locking phenomenon in planar elasticity problem, a such rectangle element is given.
本论文主要考虑的是用非协调有限元方法解决平面弹性问题的Locking现象,我们构造了一个四边形单元,能够克服Locking现象。
3.
Most of the existing finite elements for the pure displacement planar elasticity problem are one order convergent.
对于纯位移平面弹性问题,以往构造的单元的能量模误差多是一阶收敛的,本文在不完全三次多项式空间中,基于divv∈P1的限制构造了一个14自由度的非协调三角形单元,该单元是Locking-free的,且能量模和L2―模误差分别达到了二阶和三阶收敛,并且通过数值实验验证了该单元的理论结果。
5) elastic cylindrical wave
弹性柱面波
6) Elastic surface wave
表面弹性波
补充资料：弹性理论的平面问题
弹性理论的平面问题
lasticity theory, planar probteni of
弹性理论的平面问题!eh由dty目拟万，，内旧r脚翻助lOf;n邢eKa.3a朋，a TeoP.“ynpyrocT“} 下述一类问题的总称:对这类问题来说，在弹性体内与一个确定平面(例如D巴口n已坐标系仇‘xZx3中的ox、xZ平面)相平行的所有平面上，物理现象都是相同的.这类平面问题的数学理论通常也描述具有空间特性的问题(例如，薄板的弯曲). 弹性理沦中的平面间题主要是靠把解答表达为含单复变量的解析函数而发展起来的.这些公式首先是由r.K.Ko月ocos(【l〕)在l卿年导出的，但从19世纪20年代之后H.H.Mycxe月HU比日H月H的论文为这些公式奠定了基础.它们被用于发展求解弹性理论中的许多边值问题及平面接触问题的理论.在平面问题中所得到的理论结果已被应用于实际中. 位移场和应力场的复数表达式.如果存在一个L兄sca心坐标系Ox、xZx3，相对于此坐标系的位移矢量的分量取如下形式: u:=u:(x，，xZ，t)，戊=l，2，u3=0，此处t为时间，那么就说此弹性介质处于平面形变状态.其应力向量的分量为 戈，=又0占二，+2并e，，，戈。=0，X。。=又0，其中又和拜为助m‘常数(助m色constants)，占移为KI0n“水er符号，而气，为形变张量分量:气。一口声。+日，u，;口=气，=刁:“，为体积膨胀(“，口=l，2;两个相同下标的出现表示求和). 一个弹性圆柱，其母线垂直于Ox:x:平面，若其体积力分量为x:“戈(x，，xZ，t)，X3=O，且横向力与x3坐标无关且位于垂直于圆柱轴线的平面内，则可能发生平面形变.为了使弹性圆柱产生平面形变，必须在其两端施加法向力土又0. 在这些假设前提下，用位移向量的分量表示的弹性体的动力学方程如下: 召△“，+(又+#)刁二口+X:=p益:，“=1，2，式中p为质量密度，p泛。为惯性力，而A为u幽伪算子〔加pl拟。详m妞).如果使用复数微分算子2刁:=日、+i日:，2刁:二刁，一i日2(a。=日胭x。)，那么在无惯性力(静力学问题)的情况下，此系统可写为单个的(复变)方程: (又+3户}毋二:“+(又+#)日香:u+犬=o，其中 u=。、+iuZ，X=2一’(X、+iXZ). 令弹性体所占据的区域S为Ox、x:平面的一个连通域，它由一条或多条没有公共点的轮廓线L。，…，L。所围成，令L=L。十…十L。为S的边界，点z=O属于5. 平衡方程的解用u““。十了次…表示，此处TX为某个特解.可表为如E形式:TX一万石尹石了J了x(;)In，;一z}J;.以;2.+ 十二一井甲一{{又(;一:卜一牛d;.;，， 2拜兀(l+‘)JJ“’心一乞“。为齐次方程(X二0)的一般解，表示为 。。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条