1) basal heat flow value
底部热流值
1.
The degradation volume and the basal heat flow value in the various periods in southern Jianghan basin are inversed using the simulation system of the geothermal history and the structural thermal evolution of hydrocarbon bearing basin; the burial history, temperature history, maturity history and hydrocarbon generation history of Permian source rocks are restored.
应用含油气盆地热史及构造—热演化模拟系统 ,对江汉盆地南部不同时期剥蚀量和底部热流值进行了反演 ,恢复了二叠系烃源层埋藏史、温度史、成熟度史和油气生成史 ;探讨了二叠系烃源岩的油气热演化规律 ,阐明了不同地区油气热演化历程的差异性 ;指出燕山期、喜马拉雅期是二叠系烃源岩有机质热演化的重要变革时
2) over-heat at the bottom
底部过热
1.
Harm to the ammonia refrigeration System when oil into it and the cause of over-heat at the bottom of ammonia-oil separator are analysed and relevant treatment is suggested.
分析油进入氨制冷系统的危害、氨油分离器底部过热的原因及处理方法。
3) sole heating
底部加热
1.
It also analys the faults of unloading retrieval, top sealing and sole heating and introduces their maintainces.
本文讲述了CSK-S20R屋顶型灌装机的工作原理以及卸荷取出不良,顶部密封不良,底部加热故障的分析与检修。
4) underbody flow
底部流动
1.
In order to reduce the aerodynamic drag and improve the automotive maneuverability by optimization of automotive underbody flow.
计算和分析的结论可为汽车底部外形设计和改型提供参考,也为获得复杂车身底部流动最佳化外形打下了基础。
5) base jet
底部喷流
1.
Numerical and experimental study of base jet interaction in hypersonic external flow;
三维高超声速底部喷流干扰流场数值模拟与试验研究
2.
Numerical investigation of base jet interaction in a supersonic external flow;
超声速底部喷流干扰流场数值模拟
3.
Computation of flows around projectile bodies with base jet using finite-volume method of Navier-Stokes equations;
计算了旋成体大迎角涡流和带底部喷流的绕流场。
6) bottom flow passage
底部流道
1.
Optimum design for the bottom flow passage of surge chamber;
调压室底部流道优化设计
补充资料：力学量的可能值和期待值
在量子力学中，力学量F用作用于波函数上的算符弲表示。在数学上，对于一个算符，满足
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条